Cтраница 3
Так как электронное сродство более сильно зависит от типа связи, чем от кристалличности, х / з3 - связь в алмазоподобных пленках проявляет низкую эффективную работу выхода, сравнимую с низким или отрицательным электронным сродством алмаза. Кластеры с х р2 - связью имеют более высокую работу выхода электронов, аналогичную графиту, поэтому хр3 - фракция в неактивированных образцах дает вклад в низковольтную часть автоэмиссии. При более высоких полях автоэмиссия из хр2 - кластеров доминирует в силу их более высокой электропроводности и, таким образом, возможности обеспечивать больший ток. [31]
Формула (17.1) дает значение работы выхода термокатода, усредненное в соответствии с математическим выражением закона термоэлектронной эмиссии. Эффективная работа выхода оказывается зависящей от температуры, даже если сртах и pmin от температуры не зависят. [32]
Совершенно иное положение в случае границы электрод - раствор, где можно легко изменить энергетический барьер, изменяя межфазный скачок потенциала. Следовательно, эффективная работа выхода фотоэлектрона зависит от потенциала электрода. Фотоэлектрическая работа выхода из ртути в вакуум составляет 4 50 в. Таким образом, если пренебречь влиянием, которое оказывают на фотоэмиссию с границы металл - раствор ориентированные диполи и адсорбированные ионы, эмиссия при потенциале электрокапиллярного максимума должна начинаться с длины волны, равной 2750 А. Эта приближенная оценка прекрасно соответствует экспериментальным результатам, приведенным в настоящей работе. [33]
Большое влияние работы выхода на эмиссионный ток видно уже из того, что ср стоит в показателе при е в формуле Ричардсона-Дешмэна. Так например, эффективная работа выхода торированного вольфрама в процессе активировки понижается с 4 5 эл. Работа выхода щелочных металлов низкая, между тем коэффициент вторичной эмиссии 8 из толстого слоя калия меньше, чем для ряда металлов с большой работой выхода. Сравнительно незначительная роль, которую играет работа выхода в явлении вторичной эмиссии, объясняется, с одной стороны, большой величиной энергии первичных электронов по сравнению с эффективной работой выхода ср, а с другой - тем, что эмиссия вторичных электронов происходит не из поверхностных, а из более глубоких слоев металла, и поэтому для вторичной эмиссии существенен не столько потенциальный барьер на границе металла, как те препятствия, которые вторичный электрон встречает, двигаясь внутри металла. [34]
При v v0 электроны не могут выйти из катода за счет увеличения их энергии путем поглощения кванта света. В зависимости от величины эффективной работы выхода Ф для каждого металла существует своя определенная граничная частота v0 и определенная граничная длина волны АО. Строго говоря, это положение может быть справедливо только при температуре, равной нулю по абсолютной шкале. Практически, в пределах чувствительности применяемых при изучении фотоэффекта приборов, закон Эйнштейна и заключение об определенном пороге фотоэффекта оказываются справедливыми для большинства чистых металлов при температурах порядка комнатной. [35]
В явлениях термоэлектронной эмиссии и фотоэффекта, как мы уже видели, очень большую роль играет эффективная работа выхода p Wa-Wi. На эмиссии вторичных электронов, в частности на значении коэффициента 8, изменение работы выхода отзывается гораздо слабее. Так, например, эффективная работа выхода торированного вольфрама в процессе активировки понижается с 4 5 до 2 6 эл. Работа выхода щелочных металлов низкая, между тем коэффициент вторичной эмиссии 8 из толстого слоя щелочного металла меньше единицы. Сравнительно незначительная роль, которую играет работа выхода в явлении вторичной эмиссии, объясняется, с одной стороны, большой величиной энергии первичных электронов по сравнению с эффективной работой выхода у, а. [36]
При v v электроны покидают поверхность металла со скоростью, равной нулю, при v v, электроны не могут выйти из катода за счет увеличения их энергии путем поглощения кванта света. В последнем случае v из ( 80) получается мнимым. В зависимости от величины эффективной работы выхода р для каждого металла существует своя определенная граничная ча-стота Vj и определенная граничная длина волны АО. Строго говоря, это положение может быть справедливо только при температуре, равной нулю по абсолютной шкале. Практически в пределах чувствительности наиболее совершенных применяемых при изучении фотоэффекта приборов закон Эйнштейна и заключение об определенном пороге фотоэффекта оказываются справедливыми для большинства чистых металлов при температурах по-рядка комнатной. [37]
В последующих опытах, проводившихся с 1 М растворами КС1, КВг и KI, из которых каждый содержал 0 1 М НС1, пороговые потенциалы составляли приблизительно - 0 43, - 0 50 и - 0 63 в соответственно. По мере того как потенциал становился более отрицательным, кривые фототока в растворах хлоридов и бромидов становились почти совпадающими, а фототок в растворе иодида даже при весьма отрицательных потенциалах был слишком мал. Можно предположить, что это расхождение было вызвано поглощением света иодом, фотохимически образованным в растворе. Очевидно, наличие на поверхности при постоянном потенциале сильно адсорбированных анионов повышает эффективную работу выхода с этой поверхности. [38]
Измерения ЭПР показывают низкие значения спиновой плотности. Эти результаты могут быть объяснены при допущении, что локализованные состояния на низких энергетических уровнях заняты спаренными электронами, а большинство других локализованных состояний на более высоких энергетических уровнях свободно. Предполагается, что уровень Ферми находится достаточно далеко от краев делокализо-ванных состояний или валентной зоны и составляющая тока, вызванная движением носителей через делокализованные состояния, ничтожно мала. Поскольку число имеющихся свободных электронов значительно ниже, чем у обычных металлов, уровень Ферми находится так глубоко, что эффективная работа выхода имеет большую величину. К сплаву Si-Ge-B скорее применима модель зонной структуры полуметалла [46], а не полупроводника. С этой точки зрения представляет интерес тот факт, что составляющие сплав элементы принадлежат к металлоидной группе. [39]
Большое влияние работы выхода на эмиссионный ток видно уже из того, что ср стоит в показателе при е в формуле Ричардсона-Дешмэна. Так например, эффективная работа выхода торированного вольфрама в процессе активировки понижается с 4 5 эл. Работа выхода щелочных металлов низкая, между тем коэффициент вторичной эмиссии 8 из толстого слоя калия меньше, чем для ряда металлов с большой работой выхода. Сравнительно незначительная роль, которую играет работа выхода в явлении вторичной эмиссии, объясняется, с одной стороны, большой величиной энергии первичных электронов по сравнению с эффективной работой выхода ср, а с другой - тем, что эмиссия вторичных электронов происходит не из поверхностных, а из более глубоких слоев металла, и поэтому для вторичной эмиссии существенен не столько потенциальный барьер на границе металла, как те препятствия, которые вторичный электрон встречает, двигаясь внутри металла. [40]
В явлениях термоэлектронной эмиссии и фотоэффекта, как мы уже видели, очень большую роль играет эффективная работа выхода p Wa-Wi. На эмиссии вторичных электронов, в частности на значении коэффициента 8, изменение работы выхода отзывается гораздо слабее. Так, например, эффективная работа выхода торированного вольфрама в процессе активировки понижается с 4 5 до 2 6 эл. Работа выхода щелочных металлов низкая, между тем коэффициент вторичной эмиссии 8 из толстого слоя щелочного металла меньше единицы. Сравнительно незначительная роль, которую играет работа выхода в явлении вторичной эмиссии, объясняется, с одной стороны, большой величиной энергии первичных электронов по сравнению с эффективной работой выхода у, а. [41]