Вейскопфа
Cтраница 1
Вейскопфа р0 дает уширение линии - 2icpjjW0 - u; при этом сдвиг отсутствует. [1]
При пролетах вне радиуса Вейскопфа - слабом взаимодействии - цуг волн, излучаемых осциллятором, испытывает мгновенные сбои фаз. [2]
 |
Зависимость отношения ширины линии к ее сдвигу Av4 / 6v4 от параметра р для линий Аг II при расширении, вызванном свободными электронами и ионами Аг. [3] |
Данная точка зрения была подвергнута критике в работах Вейскопфа и А. Этими авторами было показано, что в случае не очень больших давлений расширение линий при повышении концентрации атомов данного сорта вызвано в основном ударами при сильном сближении. [4]
Таким образом, близкие столкновения ( пролеты внутри радиуса Вейскопфа) сопровождаются переориентацией атома. В результате же далеких пролетов ( Q Q0) ориентация углового момента атома в пространстве не меняется. В промежуточной области Q - - Q0 может иметь место неполная переориентация. [5]
Поставленный вопрос впервые был решен в работах Ленца и Вейскопфа. Сохранив представление о решающей роли сильных столкновений и считая так же, как и в лорентцовской теории, столкновения мгновенными, Ленц и Вейскопф указали конкретный механизм нарушения когерентности. При пролете возмущающей частицы частота атомного осциллятора смещается. Хотя сами интервалы времени, в течение которых х 0, крайне малы, фаза осциллятора в результате столкновения приобретает дополнительное приращение. [6]
Из сказанного следует, что при грубых оценках ширины линии можно использовать формулу Вейскопфа. Из (36.29) следует, что при изменении знака r ] ( g) a меняет знак. Если столкновения разных типов, сопровождающиеся сдвигом фазы т ] 0 и т ] 0, равновероятны, то суммарный сдвиг Д линии равен нулю. [7]
 |
Относительное положение сталкивающихся частиц. [8] |
Величина р0, заменяющая эффективный диаметр атомов в теории Лоренца, носит название радиуса Вейскопфа. [9]
 |
Контур спектральной ль - модействия с электронами. нии, получающийся в общей теории.., г. [10] |
Для расстояний, лежащих в пределах от 0 до р0 ( ро - так называемый радиус Вейскопфа), интеграл в (5.62) приблизительно равен 1 / 2 ро, а в (5.63) - нулю. Это означает, что возмущающая частица, пролетающая вблизи атома в пределах р0, приводит к уширению линии, пропорциональному poAfy, а сдвиг линии отсутствует. При рро, наоборот, уширение мало, но наблюдается сдвиг линии. [11]
Грубую оценку этой применимости можно провести следующим образом: пролеты, происходящие на расстояниях, больших радиуса Вейскопфа р0, ведут к образованию центральной части контура; пролеты, при которых частицы сближаются на расстояния, меньшие радиуса Вейскопфа р0, - к образованию статистического крыла линии. [12]
Грубую оценку этой применимости можно провести следующим образом: пролеты, происходящие на расстояниях, больших радиуса Вейскопфа р0, ведут к образованию центральной части контура; пролеты, при которых частицы сближаются на расстояния, меньшие радиуса Вейскопфа р0, - к образованию статистического крыла линии. [13]
Изменение частоты можно, очевидно, не учитывать, во-первых, тогда, когда силы взаимодействия быстро убывают с расстоянием ( п 4 или п - 6), и, во-вторых, в случае настолько малых давлений, при которых средняя длина свободного пробега / о Ро где Ро-радиус Вейскопфа. Для сравнительно медленно меняющихся с расстоянием сил ( п - 2) и не слишком малых давлений предпосылки ударной теории ( см. стр. [14]
Сечение ог определяет ширину линии, а а ( - ее сдвиг. Для расстояний, лежащих в интервале от 0 до р0, где р0 - радиус Вейскопфа, интеграл в первой из формул ( 3) приблизительно равен icpjj, а во второй - нулю. [15]
Страницы: 1 2