Вейсса

Cтраница 3

Эта формула аналогична закону Кюри - Вейсса для ферромагнетиков. [31]

Эта формула отображает закон Кюри - Вейсса. [32]

Браве фтт Bravais index - ы Вейсса крист. [33]

Эта формула аналогична закону Кюри - Вейсса для ферромагнетиков. [34]

Приложение 2 воспроизводит результат расчета Де-Марко и Вейсса. [35]

Заселенности АО и заряды на атомах в СгО82 . [36]

Наибольшее расхождение результатов Фишера, Ваняра и Вейсса с данными расчета Дакре и Элдера относится к характеру МО ЗЬЬ содержащей неспаренный электрон. По данным расчета Фишера и др. [116], - эта МО является практически чистой групповой 2р - АО лигандов, в то время как по данным расчета Дакре и Элдера [115], как указывалось выше, она на 98 % состоит из 3d - AO центрального атома Сг. Расчеты [116] и [115] приводят к неодинаковой последовательности валентных МО, однако в обоих случаях МО 36Ь на которой находится неспаренный электрон, расположена в области более низких значений энергии, чем ряд других заполненных МО. [37]

Сферический реактор почти аналогичен реактору Лонгвелла и Вейсса [1]; схематически он показан на фиг. Стенки реактора с внутренним диаметром 75 мм были изолированы слоем огнеупорного материала плиманит толщиной 25 мм. Этот материал обладает предельной температурой 1970 К. [38]

Это приводит также к закону Кюри - Вейсса для зависимости восприимчивости ( х) парамагнетика от температуры: х с i / T. Следует указать, что, поскольку и спиновые и орбитальные угловые моменты электронов заполненных оболочек компенсируют друг друга, вследствие чего суммарные моменты равны нулю, такая система не обладает парамагнетизмом, но у нее остаются только диамагнитные эффекты; именно по этой причине парамагнетизм обнаруживается только в рядах ионов переходных металлов и лантанидов. Когда парамагнитное вещество попадает в магнитное поле, у магнитных диполей появляется тенденция ориентироваться вдоль направления поля. В случае диамагнетизма происходит поляризация облака электронного заряда полем. [39]

Мы видим, что уравнение Кюри - Вейсса описывает полное намагничение ферромагнетика при Т 0 - все магнитные моменты параллельны, и MS N a. С ростом температуры плотность магнитного момента уменьшается, причем в момент исчезновения, при Т - Тс, производная dMJdT обращается в бесконечность. [40]

Закон Кюри - Вейсоа для кристаллов КТН. [41]

Если предположить, что закон Кюри - Вейсса соблюдается для каждого индивидуального участка кристалла, то и усредненное значение р также должно изменяться линейно с температурой. В этом отношении кристалл, соответствующий кривой 3, по-видимому, является наиболее однородным. Пик диэлектрической проницаемости для этого кристалла составляет 38 000 в сравнении с 18 000 двух других кристаллов. [42]

Выражение (1.72) представляет собой закон Кюри - Вейсса [ ср. [43]

Кюри, С - постоянная Кюри - Вейсса - физические характеристики материала. [44]

Кюри, а не закон Кюри - Вейсса, J является функцией только Н / Т, и, обратно, Н / Т - функция только от У. Поэтому в правой части формулы ( 40) частная производная равна нулю, и внутренняя энергия намагниченного тела не зависит от намагниченности, так же как внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема. Впрочем, и так ясно, что внутренняя энергия не зависит от ориентировки магнитных моментов, поскольку между ними нет никакого - взаимодействия. Вещество, подчиняющееся закону Кюри, соответствует, следовательно, идеальному газу, и, как и для газов, при низких температурах становятся заметными отклонения от закона Кюри, которые проявляются в наличии внутреннего поля. [45]

Страницы: 1 2 3 4