Cтраница 3
Здесь, как и раньше, Д - вектор электрической индукции, EJ - - Ф j - вектор напряженности электрического поля. [31]
Согласно (19.16) заряд в 1 Кл создает поток вектора электрической индукции, равный 4л7 4л - 3 - 109 СГСЭ-единиц. [32]
Согласно (19.16) заряд в 1 Кл создает поток вектора электрической индукции, равный 4я74я - 3 - 109СГСЭ - единиц. [33]
Уравнения Максвелла связывают вектор напряженности электрического поля Е и вектор электрической индукции D с вектором напряженности магнитного поля Н и вектором индукции В. [34]
При рассмотрении прохождения света через изотропную среду мы считали, что вектор электрической индукции D связан с вектором Е соотношением D eE, где е - скалярная величина и, следовательно, D и Е имеют одинаковые направления. В общем случае оптически анизотропной среды направления векторов D и Е не совпадают друг с другом. Связь между ними задается через тензор диэлектрической проницаемости. [35]
Приведенная формула справедлива как для однородного, так и для неоднородного диэлектрика, и в каждой точке вектор электрической индукции D связан с действующим там полем Е соотношением D еЕ, где 8 - локальная диэлектрическая проницаемость. В частности, если внутри замкнутой поверхности нет сторонних зарядов, то поток вектора D через эту поверхность равен нулю. [36]
Стало быть, и амплитуда переменного вектора поляризации диэлектрика Р, а вместе с тем и амплитуда вектора электрической индукции D eE должны существенно зависеть от периода или длины световой волны. Таким образом, при учете особенностей микроскопического строения диэлектриков мы должны прийти к определенной зависимости значения диэлектрической проницаемости от длины волны, а стало быть, согласно уравнению (101.14), и к выяснению явлений дисперсии света. Внося же в уравнение (101.14) значение диэлектрической проницаемости, измеренное в постоянном или медленно переменном поле, мы можем, очевидно, определить значение показателя преломления лишь для сравнительно длинных электромагнитных волн, период которых весьма велик по сравнению с собственным периодом колебания диполей диэлектрика. Для такого рода волн формула (101.14) действительно подтверждается опытом. [37]
Состояние поляризованного диэлектрика принято описывать с помощью вектора напряженности среднего макроскопического поля в диэлектрике, вектора электрической поляризации диэлектрика 3й и вектора электрической индукции D. В изотропных диэлектриках, D и 3 равнонаправлены. [38]
Вместе с вектором поляризации в тех случаях, когда диэлектрическая среда находится во внешнем электростатическом поле, удобно ввести в рассмотрение еще вектор электрической индукции. [39]
При переходе через граничную поверхность двух сред и при наличии на этой граничной поверхности зарядов, распределенных с поверхностной плотностью Q, нормальная составляющая вектора электрической индукции претерпевает скачок непрерывности. [40]
Как известно, связь между вектором поляризации Р и вектором напряженности электрического поля Е в вакууме и в диэлектрике имеет вид: D Е 4пР гЕ; где I) - вектор электрической индукции. [41]
Па рис. 19 изображено векторов для необыкновенного луча и двовкопреломляющей кристаллической среде. При этом в каждый момент векторы электрической индукции обыкновенного и необыкновенного лучей взаимно-перпендикулярны. [42]
Одно основание цилиндра пусть лежит за пределами р-я-перехода, а другое - внутри его. Тогда согласно теореме Остроградского - Гаусса можно определить поток вектора электрической индукции через поверхность, ограничивающую выделенный объем. Этот поток проходит только через одно основание цилиндра, так как боковые его поверхности параллельны электрическому полю, а второе основание лежит в области, где поле отсутствует. [43]
В левую часть формулы ( I) наряду с объемной плотностью токов проводимости входит также и объемная плотность токов смещения. Однако поверхностная плотность токов смещения всегда равна нулю ( если только производная по времени вектора электрической индукции и D имеет конечное значение) и поэтому в уравнение ( I7) не входит. [44]
В правую часть формулы ( I) наряду с объемной плотностью токов проводимости входит также и объемная плотность токов смещения. Однако поверхностная плотность токов смещения всегда равна нулю ( если только производная по времени вектора электрической индукции D имеет конечную величину) и поэтому в уравнение ( Г) не входит. [45]