Cтраница 3
Так как векторы моментов отдельных молекул в нормальных условиях вследствие теплового движения равномерно распределены по всем направлениям, внешнее действие суммарного момента не проявляется, постоянный же электрический момент проявляется всегда в тех случаях, когда центры тяжести положительных и отрицательных зарядов молекулы пространственно не совпадают. [31]
Как направлен вектор момента пары сил. [32]
Му обозначает вектор момента пары уравновешивающих сил, с которыми противовесы, расположенные в плоскостях исправления е и е, действуют на вал. Этот вектор направлен перпендикулярно прямой О О, так как она всегда находится в плоскости действия пары неуравновешенных сил. [33]
Мдоп есть вектор момента допустимых неуравновешенных сил, а Мост - вектор момента неуравновешенных сил, остающихся после балансировки карданного вала в растянутом положении. [34]
Выбор направления вектора момента связи С - Н заметно сказывается на значениях моментов связей, вычисляемых из диполь-ных моментов органических соединений. [35]
Угловые координаты вектора момента внешних сил, которым отвечают нулевые и наибольшие значения угла нутации. [36]
Короче говоря, вектор момента следует восставить с той стороны плоскости, с которой пара представляется поворачивающей эту плоскость против хода часовой стрелки. [37]
В этом случае вектор момента L параллелен составляющей Я sin Ф кинетического момента и поэтому не может изменить ее направление. Если реактивный момент обозначить через Lr, то для предотвращения поворота наружной рамки величина Lr cos Ф должна быть равной L. [38]
Правило определения направления вектора момента называется еще и правилом винта ( шурупа) с правой нарезкой. [39]
Конечно, направления векторов дипояьных моментов pt и рг могут быть произвольным. [40]
Для плоской системы сил векторы моментов всех сил направлены перпендикулярно плоскости, в которой лежат силы, если моменты рассматриваются относительно точки, лежащей в этой же плоскости. Поэтому векторное условие для моментов сводится к одному скалярному: в положении равновесия алгебраическая сумма моментов всех внешних действующих сил равна нулю. Величина момента силы F относительно точки О равна произведению величины силы F на расстояние от точки О до линии, вдоль которой действует сила F. При этом моменты, стремящиеся повернуть тело по часовой стрелке, берутся с одним знаком, против часовой стрелки - с противоположным. Выбор точки, относительно которой рассматриваются моменты сил, производится исключительно из соображений удобства: уравнение моментов будет тем проще, чем больше сил будут иметь равные нулю моменты. [41]
В результате этого поворота векторы моментов для масс, расположенных справа от плоскости приведения, оказываются направленными так же, как и соответствующие им центробежные силы инерции, а для масс, расположенных слева, - противоположно силам инерции. [42]
В результате этого поворота векторы моментов для масс, расположенных справа от плоскости приведения, оказываются направленными так же, как и соответствующие им центробежные силы инерции, а для масс, расположенных слева - противоположно силам инерции. [43]
Для плоской системы сил векторы моментов всех сил направлены перпендикулярно плоскости, в которой лежат силы, если моменты рассматриваются относительно точки, лежащей в этой же плоскости. Поэтому векторное условие ( 4) для моментов сводится к одному скалярному: в положении равновесия алгебраическая сумма моментов всех внешних действующих сил равна нулю. [44]
Существует также прямое взаимодействие векторов моментов магнитных диполей электрона и ядра, которое зависит от величины момента ядра и от угла, образуемого вектором ядро - электрон, с направлением магнитного поля. В изотропных системах при хаотическом движении частиц это взаимодействие усредняется. В общем случае, как и g - фактор, константа СТВ а - величина тензорная. Только для изотропных систем этот тензор характеризуется одним параметром ( сферическая симметрия), а для анизотропных систем имеет два ( симметричный волчок - эллипсоид вращения) или три ( асимметричный волчок) независимых параметра. Удобно разделить тензор СТВ на изотропную и анизотропную части. Анизотропная составляющая связана как раз с прямым дипольным взаимодействием и обратно пропорциональна кубу расстояния между ядром и электроном, усредненного по волновой функции электрона. При значительной анизотропии тензора СТВ спектры ЭПР сильно усложняются и для их анализа требуется компьютерная обработка с соответствующими программами, составленными по алгоритмам решения задач с разной записью гамильтонианов взаимодействия сложных систем с полем. [45]