Cтраница 1
Вектор LA полного момента может быть разложен по касательной ТА к контуру витка в плане и по нормали пА оси витка в рассматриваемом сечении. [1]
Нутацией называется движение оси вокруг вектора полного момента импульса. [2]
Еще одна теорема: если полный момент внешних сил равен нулю, то вектор полного момента количества движения системы остается постоянным. Эта теорема называется законом сохранения момента количества движения. Если на данную систему не действуют никакие моменты сил, то ее момент количества движения не изменяется. [3]
Рассмотрим только случай достаточно сильных магнитных полей, в которых связь между вектором спина / и вектором полного момента количества движения / ( исключая спин) разрывается. В этом случае взаимодействие векторов / и / играет роль небольшой поправки к той энергии, которая получается при независимом взаимодействии соответствующих магнитных моментов ц / и ij с магнитным полем. [4]
Из того, что 6Я 0 для любого в, вытекает, что Л1, Я 0, так что три компоненты вектора полного момента импульса М будут интегралами движения, если гамильтониан Я инвариантен относительно вращений. [5]
Из того, что 6Я 0 для любого е, вытекает, что М, Я - 0, так что три компоненты вектора полного момента импульса М будут интегралами движения, если гамильтониан Я инвариантен относительно вращений. [6]
Можете ли Вы нарисовать примерно картину, на которой полный момент импульса, мгновенная угловая скорость и ось симметрии лежат в одной плоскости, вращающейся со скоростью нутации вокруг вектора полного момента импульса. [7]
Но все выведенные до сих пор законы сохранения, как например закон сохранения полного момента количеств движения при отсутствии внешних сил, относятся к неподвижной системе координат, а вращающийся вместе с телом наблюдатель отметит движение вектора полного момента количеств движения. [8]
Неизменная ось атома определяется направлением вектора полного момента количества движения J. Вокруг этого направления прецессирует вектор полного орбитального момента L. [9]
Таким образом, dL ( как и М) перпендикулярен к оси волчка и расположен в горизонтальной плоскости. Отсюда следует, что через промежуток времени dt вектор полного момента импульса ( при принятых упрощениях - и ось гироскопа. [10]
Однако выбранная таким образом система координат не остается неподвижной в пространстве. Если переходы между различными Ж - состояниями в такой вращающейся системе координат отсутствуют, то вектор полного момента J адиабатически следует за осью z и атом переориентируется в пространстве. Слово адиабатически взято в кавычки по той причине, что в данном случае его употребление не имеет однозначного смысла. Действительно, в неподвижной системе координат переориентация атома является следствием нарушения адиабатичности. [11]
Ось симметрии, в свою очередь, не остается неподвижной в пространстве. Она движется по поверхности конуса, ось которого неподвижна в пространстве, и совпадает с вектором полного момента импульса L, причем угловая скорость этого движения также равна у. [12]
Ось симметрии в свою очередь не остается неподвижной в пространстве. Она движется по поверхности конуса, ось которого неподвижна в пространстве, и совпадает с вектором полного момента импульса N, причем угловая скорость этого движения также равна у. Следовательно, полное движение таково: плоскость, в которой лежат векторы мгновенной скорости о и ось симметрии, вращается с угловой скоростью у вокруг вектора N, причем относительное положение вектора о и оси симметрии при этом не меняется. Это движение оси симметрии тела вокруг неподвижного в пространстве вектора полного момента импульса N называется нутацией, Y - скоростью нутации. При таком движении вектор о вращается вокруг оси симметрии с той же скоростью у, как это было описано выше. Амплитуда нутации зависит от причин ( начальных условий), которые ее вызвали. Но частота ее определяется только моментами инерции и угловой скоростью вращения вокруг оси симметрии. Тело может вращаться и без нутации, если его угловая скорость направлена строго по оси симметрии. [13]
Первым шагом к построению обобщенной модели является исследование влияния ядерных деформаций на оболочечные состояния. С качественной стороны основные эффекты представляют собой, во-первых, снятие части вырождения, возникающего благодаря наличию ( 2 / 1) возможных ориентации вектора полного момента количества движения в пространстве и, во-вторых, то, что момент нечетного нуклона перестает быть константой движения, хотя составляющая этого момента вдоль оси симметрии ядерного потенциала все же остается такой константой. Количественное изучение проблемы для аксиально симметричных деформаций было проведено Нильссоном [11], и полученные им состояния известны как состояния Нильссона. Нечетный нуклон помещается при этом в соответствующее оболочечное возмущенное состояние ( состояние Нильссона) и его движение связывается с коллективными состояниями четно-четного остатка. [14]
Нейтральный атом, не имеющий постоянного электрического момента, приобретает в электрическом поле наведенный дипольный момент М, величина которого пропорциональна напряженности электрического поля X в данной точке. Вследствие орбитального движения электронов в атоме вектор полного момента J прецессирует вокруг вектора электрического поля с угловой скоростью, пропорциональной МХ - - Хг, и, таким образом, в простейшем случае расщепление пропорционально квадрату величины поля. [15]