Вектор - намагничение
Cтраница 3
В § 2 главы 12 было выяснено, что при намагничении домены, направления векторов намагничения которых совпадают или близки с направлениями векторов намагничивающего поля, растут за счет антипараллельных доменов. При намагничении до насыщения антипараллельные домены или полностью исчезают или остаются только их зародыши. [31]
Уравнения (61.9) и (61.10), устанавливающие связь между распределением молекулярных токов и пространственными производными вектора намагничения ( а также скачком его касательных слагающих на поверхностях разрыва), получены были нами довольно окольным путем. Было бы желательно получить их непосредственно из основного уравнения (60.2), определяющего вектор намагничения I и выражающего значение I через) мол - В § 67 мы проведем соответствующие вычисления при некоторых упрощающих предположениях. [32]
Аналогично введем величину, характеризующую степень намагниченности вещества в магнитном поле - вектор намагниченности, или вектор намагничения. [33]
 |
Различные типы процессов намагничивания ферромагнетика ( схематически. [34] |
При включении внешнего поля энергии отдельных доменов делаются неодинаковыми: энергия меньше для тех доменов, в которых вектор намагничения образует с направлением поля острый угол, и больше в том случае, если этот угол тупой. [35]
Столь низкое значение энергии анизотропии облегчает намагничение как за счет процесса смещения границ, так и за счет процесса вращения вектора намагничения. [36]
Обычный вариант теории может быть охарактеризован либо уравнением (73.1), либо эквивалентным ему уравнением (73.8), согласно которому плотность постоянных магнитных зарядов определяется вектором постоянного намагничения 1, независимо от проницаемости JA вещества магнита. [37]
Обычный вариант теории может быть охарактеризован либо уравнением (73.1), либо эквивалентным ему уравнением (73.8), согласно которому плотность постоянных магнитных зарядов определяется вектором постоянного намагничения 10, независимо от проницаемости ц, вещества магнита. С другой стороны, новый вариант может быть охарактеризован либо уравнением (74.3), либо эквивалентным ему уравнением (74.5), согласно которому р2, при постоянном 10, изменяется пропорционально проницаемости ( г магнита. [38]
Обычный вариант теории может быть охарактеризован либо уравнением (73.1), либо эквивалентным ему уравнением (73.8), согласно которому плотность постоянных магнитных зарядов определяется вектором постоянного намагничения 10, независимо от проницаемости ц вещества магнита. С другой стороны, новый вариант может быть охарактеризован либо уравнением (74.3), либо эквивалентным ему уравнением (74.5), согласно которому Рм, при постоянном 1о, изменяется пропорционально проницаемости я магнита. [39]
Обычный вариант теории может быть охарактеризован либо уравнением (73.1), либо эквивалентным ему уравнением (73.8), согласно которому плотность постоянных магнитных зарядов определяется вектором постоянного намагничения IQ, независимо от проницаемости ц вещества магнита. С другой стороны, новый вариант может быть охарактеризован либо уравнением (74.3), либо эквивалентным ему уравнением (74.5), согласно которому р, при постоянном IQ, изменяется пропорционально проницаемости ц магнита. [40]
Предположение о существовании доменов первоначально опиралось на опыты Барагаузена, показавшие, что намагничение ферромагнетиков увеличивается не плавно, а скачками, как предполагалось при повороте вектора намагничения в отдельных доменах. Затем были найдены более непосредственные доказательства существования доменов и методы наблюдения изменения их в процессе намагничения. Подробнее вопрос о доменах будет рассмотрен в части, посвященной теории технической кривой намагничения ( гл. Здесь же рассмотрим лишь вопрос о спонтанном намагничении ферромагнетика внутри домена под влиянием внутреннего поля. [41]
 |
Различные типы процес - гт. [42] |
Поэтому возникает процесс тика ( схематически): а, б, в - смещения границ доменов, при ко-смещение границ, г и д - враще - тором объем доменов с меньшей ние вектора намагничения. [43]
Легко установить связь между / 0 и вектором намагничения. Вектор намагничения численно равен магнитному моменту единицы объема. [44]
В парамагнитных телах рт - 0, но вследствие хаотичности теплового движения магнитные моменты отдельных молекул ориентированы в самых различных направлениях. Вектор намагничения J оказывается при этом равным нулю лишь в среднем для не слишком малых объемов и интервалов времени. [45]
Страницы: 1 2 3 4