Вектор - намагниченность
Cтраница 2
Вектором намагниченности М называется магнитный момент единицы объема намагниченного вещества. Чтобы его вычислить, необходимо найти векторную сумму магнитных моментов всех атомов, заключенных в единице объема намагниченного вещества. [16]
Численно вектор намагниченности равен приросту напряженности магнитного поля в веществе по сравнению с вакуумом. [17]
Однако вектор намагниченности должен сохранять свою длину; отсюда легко видеть, что проекция на ось г должна иметь составляющую, изменяющуюся с частотой, вдвое большей частоты возбуждающего поля. [18]
Обычно вектор намагниченности домена в какой-то степени ориентирован в определенном кристаллографическом направлении. Поэтому намагничивание протекает легко или, наоборот, трудно в зависимости от того или иного кристаллографического направления. Энергия намагничивания Ес зависит от направления вектора намагниченности относительно оси кристалла. [19]
 |
Воздействие 90 - и 180-градусного импульсов на вектор макроскопической намагниченности М ( / и s - самый быстрый и самый медленный векторы. [20] |
Поведение векторов намагниченности в этом эксперименте видно из рис. 5.41. 90 - Градусный импульс, приложенный, как обычно, вдоль оси х, отклоняет суммарный вектор намагниченности к оси у. После поворота все векторы сохраняют направление и скорость движения, но более быстрые векторы оказываются в результате поворота позади более медленных. [21]
Величина вектора намагниченности, очевидно, аналогична вектору поляризации. Наличие вектора намагниченности означает, что элементарный объем горной среды, попадая во внешнее магнитное поле, создает свое собственное магнитное поле. [22]
 |
Тонкопленочное запоминающее устройство. [23] |
Перемещение вектора намагниченности во время npouecqa вращения носит сложный характер. Действующий момент стремится повернуть вектор намагниченности вокруг вектора приложенного поля. Поворот вектора намагниченности относительно плоскости пленки создает размагничивающее поле ( см. рис. 10.38, г), вокруг которого затем прецессирует вектор намагниченности, пока не завершит свой поворот. [24]
Обращение вектора намагниченности, получаемое при адиабатическом быстром прохождении, может быть достигнуто также применением короткого импульса осциллирующего поля на резонансной частоте. В этом случае ситуация аналогична рассмотренной в § 2 для свободного атома. Предположим, что в начальный момент времени система находится в состоянии теплового равновесия в магнитном поле Н и что внезапно на время 6 / к ней прикладывается интенсивное вращающееся поле HI на резонансной частоте. Тогда намагниченность М вначале параллельна Н и во вращающейся системе координат ( фиг. В этой системе нет других полей, и в течение времени 8t намагниченность М повернется относительно HI на угол y HiM. Yl i) - 1 применимы и в этом случае. Это означает, что во вращающейся системе координат 2-компо-нента эффективного поля Н - Н, которая вследствие разброса ЛН отлична от нуля для различных частей образца, повсюду мала по сравнению с HI и прецессия вектора М происходит вокруг эффективного поля ( векторной суммы Н - Н и HI), почти не отличающегося от Н по направлению и по величине. Это условие более строгое, чем то, которое требуется для адиабатического быстрого прохождения; при адиабатическом быстром прохождении статический разброс поля АЯ ( неоднородное уширение) приводит лишь к тому, что диполи проходят через экваториальную плоскость в различные моменты времени. [25]
Прецессия вектора намагниченности в ферромагнетике всегда сопровождается магнитными потерями, обусловленными взаимодействием спиновых моментов с окружающей средой. Это явление называется магнитной релаксацией. [26]
Движение вектора намагниченности в ферромагнетике описывается уравнением Ландау - Лифшица [53], которое может быть получено из следующих соображений. На магнитный момент ш частицы ( атома или отдельного электрона), находящейся в магнитном поле Нэфф, действует момент сил N Ш X Нэфф. [27]
Движение вектора намагниченности представляет собою обычную ларморову прецессию. [28]
Поворот вектора намагниченности происходит непрерывно в пространстве, объеме тела, что условно показано на рис. 1 2, б различными направлениями Js доменов железа, где крестиками обозначены направления вектора намагниченности от нас, точками - к нам, а штриховыми линиями - условно границы доменов. [29]
Величина вектора намагниченности сохраняется неизменной при любом движении, происходящем в интересующих нас случаях. Таким образом, между различными типами возбуждения должно существовать определенное соотношение; следовательно, они перестают быть независимыми. Взаимосвязь является билинейной относительно амплитуд возбуждения и не может поэтому быть описана линейной теорией. [30]
Страницы: 1 2 3 4