Вектор - намагничивание
Cтраница 3
Первое слагаемое в этой формуле описывает часть намагничивания, идущего за счет процесса смещения: домены, вектор намагничивания которых составляет острый угол с внешним полем, увеличивают свой объем за счет антипараллельных. [31]
 |
Магнитострикция насыщения пермаллоя 47 при растяжении ( положительная магнитострик-ция. [32] |
С помощью уравнений (10.16) и (11.4) можно оценивать величину магнитострикции ферромагнетиков, у которых в исходном состоянии векторы спонтанного намагничивания распределяются равномерно по всем направлениям легкого намагничивания ( см. § 10.3); эти уравнения не применимы к случаю деформированного и текстури-рованного материала, поскольку у него появляется преимущественное направление намагниченности. [33]
Физическую причину этого явления нетрудно понять, если вспомнить, что величина магнитострикции зависит от первоначального распределения векторов намагничивания. [34]
Если размер кристаллов ферромагнетика приближается к размерам доменов, то при намагничивании и размагничивании возможен только процесс вращения векторов намагничивания, что сопровождается небольшими изменениями намагниченности М и индукции В. Петля гистерезиса принимает прямоугольную форму. [35]
Если резкий поворот на угол тт никак не отражается на величине энергии магнитной анизотропии, поскольку в обоих соседних доменах векторы намагничивания направлены вдоль направления легкого намагничивания, то при широком переходном слое энергия магнитной анизотропии возрастает за счет установления магнитных моментов в различных атомных слоях под отличными от нуля углами к направлению легкого намагничивания. Таким образом, энергия переходного слоя 75 складывается из обменной энергии (12.5) и энергии магнитной анизотропии. [36]
 |
Зависимость максимальной проницаемости железоникелевых сплавов от обработки. охлаждение в печи ( /. пермаллойная обработка ( 2. обработка в магнитном поле ( 3. точки Кюри ( 4. [37] |
Столь низкое значение энергии анизотропии облегчает намагничивание как за счет процесса смещения границ, так и за счет процесса вращения вектора намагничивания. [38]
Рассмотрим теперь частный случай задачи о распределении магнитной индукции в пространстве при наличии заданных токов и постоянных магнитов, для которых вектор намагничивания можно считать приближенно не зависящим от поля. [39]
 |
Кривые намагничивания ферромагнитных монокристаллов вдоль главных кристаллографических направлений. [40] |
Величина работы намагничивания зависит от количества некоторой запасенной энергии кристаллографической магнитной анизотропии, а следовательно, и от угла, образованного вектором намагничивания с направлением легкого намагничивания. [41]
 |
Схема перехода ферромагнетика через точку Кюри. а Т 6, / О, М 0. б Т в, Я О, / 18, М 0. в Т в, Я Н8, I 1а. [42] |
Из рассмотренной модели возникновения спонтанной магнитострикции следует, что в многодоменном кристалле при охлаждении через точку Кюри, благодаря появлению доменов с различными направлениями векторов спонтанного намагничивания и, следовательно, с различными направлениями магнитострикции, возникают упругие напряжения. [43]
 |
Динамическая кривая намагничивания ферромагнетика. [44] |
Области смещения границ и вращения векторов кривой1 намагничивания соответствуют действию магнитных сил в кристаллической решетке, и магнитострикция в этой области существенно зависит от направления вектора намагничивания по отношению к кристаллографическим осям. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5