Cтраница 1
Векторы напряженности полей каждой из пластин, очевидно, равны между собой по абсолютной величине ( так как заряды пластин равны по абсолютной величине) и направлены внутрь конденсатора в одну сторону. [1]
Я - векторы напряженности полей в движущейся системе; ео, Мю - диэлектрическая и магнитная проницаемости эфира. [2]
При сложении векторов напряженности полей, создаваемых всеми отрезками в точке А, сумма составляющих, направленных перпендикулярно оси, получится равной нулю. [3]
При подаче напряжения на секции / линейных индукторов генерируются встречные перемешивающиеся параллельные магнитные поля, причем векторы напряженности полей смежных секций также взаимно перпендикулярны. Ферромагнитные тела 3 вращаются под полюсами со скоростью, определяемой круговой частотой источника тока. При смежно расположенных вдоль камеры 2 секциях ферромагнитные тела вращаются во взаимно перпендикулярных плоскостях. Исходный продукт через подводящий трубопровод поступает в камеру 2 и подвергается интенсивному перемешиванию. При переходе обрабатываемого продукта из одной зоны в смежную, где плоскость вращения ферромагнитных тел перпендикулярна к плоскости вращения ферромагнитных тел предыдущей зоны, возникают дополнительные турбулентные силы, которые усиливают эффект диспергирования и перемешивания. При переходе обрабатываемого продукта в последующие магнитные зоны описанные явления повторяются. [4]
Решение: В соответствии с принципом суперпозиции полей напряженность поля, созданного двумя зарядами, определяется суммой напряженностей полей, создаваемых отдельными зарядами: ЕЕ Е, где Е и Е - векторы напряженностей полей, создаваемых соответственно отрицательным и положительным зарядами. [5]
Решение: В соответствии с принципом суперпозиции полей напряженность поля, созданного двумя зарядами, определяется суммой напряженностей полей, создаваемых отдельными зарядами: Е Е - f Е -, где Е и Е - векторы напряженностей полей, создаваемых соответственно отрицательным и положительным зарядами. [6]
Компоненты векторов напряженностей полей Е и Я в направлении х равны нулю для плоской волны, являющейся, следовательно, поперечной волной ( ТЕМ-волной), в которой поперечные компоненты Е и Я перпендикулярны друг другу и направлению распространения волны. [7]
Поэтому поле ВЛ создается не только зарядами проводов, но и зарядами их зеркальных изображений. При этом вектор напряженности суммарного поля равен геометрической сумме векторов напряженностей полей всех зарядов. [8]
Система уравнений Максвелла (1.2.6) - (1.2.10) не определяет однозначным образом электромагнитные поля, порождаемые заданными распределениями плотностей тока и заряда. Эту систему необходимо дополнить соотношениями, устанавливающими связь между векторами напряженности полей ( Е, Н), векторами индукции ( D, В) и плотностью тока J. Эти соотношения определяются свойствами материальной среды 1) и обычно называются материальными уравнениями. Как правило, все среды подразделяют на две группы: изотропные и анизотропные. [9]
Поэтому поле ВЛ будет создаваться не только зарядами прово дов, но и зарядами их зеркальных изображений. При этом вектор напряженности суммарного поля будет равен геометрической сумме векторов напряженностей полей всех зарядов. [10]
Применим правило построения зеркального изображения диполя. Аналогично заряженному зарядом ( - Q) нижнему концу диполя В соответствует заряд ( Q) конца В мнимого диполя. Поэтому в любой удаленной точке Р векторы напряженностей полей электромагнитных волн, излучаемых диполем и его зеркальным изображением, будут равны по величине и одинаково направлены, если длина диполя и расстояние его от плоскости MN ничтожным по сравнению с X и расстоянием до рассматриваемой точки Р, близкой к M. [11]
В нашем примере провода ВЛ, которые мы уподобляем упомянутым бесконечно длинным прямолинейным проводникам, расположены вблизи плоской поверхности проводящей среды, каковой является земля. При этом вектор напряженности суммарного поля будет равен геометрической сумме векторов напряженностей полей всех зарядов. [12]