Вектор - плотность - ток
Cтраница 1
 |
Цилиндрический проводник с током. [1] |
Вектор плотности тока направлен параллельно оси провода и на одинаковом расстоянии от оси имеет одно и то же значение. [2]
Векторы плотности тока, полученные в двух последних случаях, необходимо сложить геометрически. Геометрическая сумма должна дать диаграмму, соответствующую второму случаю. [3]
Вектор плотности тока в общем может изменяться от точки к точке и, кроме того, зависеть от времени. Это поле удовлетворяет важному соотношению, которое вытекает из закона сохранения заряда. [4]
Вектор плотности тока, проходящего через диэлектрик, имеет реактивную составляющую ip, сдвинутую по фазе относительно поля на 90, и активную составляющую ia, совпадающую по фазе с полем. [5]
Вектор плотности тока совпадает по направлению со средней скоростью движения зарядов, а для изотропных тел - с вектором напряженности ппля. [6]
Вектор плотности тока в ОК определяется вектором напряженности создаваемого электрического поля и совпадает с ним по направлению. [7]
Вектор плотности тока в проводах, соединяющих источники энергии и потребителей, направлен нормально к площади поперечного сечения провода. [8]
Вектор плотности тока J, образующий с вектором Е угол 9, образует тот же угол 0 и с осью К. Таким образом, границы преобразователя, свободные от электродов, и представляющие собой одну из линий плотности тока, изобразятся на плоскости W в виде отрезков прямых, образующих угол 9 с осью К. [9]
Если вектор плотности тока J повсюду остается постоянным с течением времени, то мы говорим о системе стационарных токов. Стационарные токи удовлетворяют закону сохранения заряда. Рассмотрим некоторую область пространства, полностью окруженную шарообразной поверхностью S, Поверхностный интеграл от J по всей поверхности дает скорость истечения зарядов из замкнутого объема. Она будет положительной, если носители положительного заряда движутся наружу, а отрицательного - внутрь. Если бы такое истечение зарядов продолжалось до бесконечности, рано или поздно объем лишился бы зарядов - если только не рождаются новые заряды. Однако как раз рождение зарядов происходить не может. Поэтому при истинно независимом от времени распределении токов поверхностный интеграл от J по любой замкнутой поверхности должен быть равен нулю. [10]
Компоненты вектора плотности тока в / / - пространстве равны / у, и fwi ( i I, 2, 3), где w - dvjdt - проекции ускорения частицы. [11]
Параллельность векторов плотностей токов позволяет утверждать, что сходственные эквипотенциальные линии и линии тока в подобных электрических полях имеют геометрически подобную конфигурацию. Отсюда также следует, что углы наклона линий тока к поверхности границ областей подобных полей будут одинаковы. [12]
Направления векторов плотностей тока ia и ta совпадают с ориентирующим вектором. [13]
Направление вектора плотности тока j совпадает с направлением вектора скорости упорядоченного движения носителей положительных зарядов. [14]
Поток вектора плотности тока сквозь замкнутую поверхность равен нулю. Это значит, что заряд, входящий в любой объем, равен заряду, выходящему из него за тот же промежуток времени. [15]
Страницы: 1 2 3 4