Cтраница 1
Векторы скорости частицы v и напряжения массовой силы а будут направлены навстречу друг другу. [1]
Таким образом, векторы скорости частиц в потенциальном потоке всегда нормальны к поверхностям равного потенциала. А так как векторы скорости касательпы к линиям тока, то в безвихревом потоке жидкости линии тока нормальны к поверхностям равного потенциала скорости. [2]
Под действием этой силы вектор скорости частицы в фазовом пространстве ориентируется в направлении уменьшения энергии. [3]
Произведение плотности р на вектор скорости частиц называется вектором плотности потока массы. В таком случае уравнение неразрывности (1.8) связывает локальное изменение плотности с дивергенцией вектора плотности потока массы. [4]
Ст показывает, что вектор скорости частиц направлен в сторону, противоположную вектору скорости потока жидкости. [5]
Линия тока представляет собой огибающую векторов скоростей частиц, лежащих в данный момент времени на этой линии. [6]
Знак заряда частиц учитывается направлением вектора скорости частиц, движущихся в электрическом поле. В данном случае для электронов - вектор скорости противоположен по направлению вектору тока. [7]
Линия, в каждой точке которой вектор скорости частицы совпадает с направлением касательной, называется линией тока. [8]
Здесь и ( г) - вектор скорости г-той частицы, х ( г) - радиус-вектор ее центра масс относительно некоторой неподвижной декартовой системы координат. [9]
Определим в явном виде выражения для векторов скоростей частиц объемом if, образовавшихся при дроблении частицы размера ( объема) if в результате взаимодействия с лопастью мешалки. [10]
Эта сила действует в направлении, перпендикулярном вектору скорости частицы v, и поэтому не действует на частицу, тем самым позволяя ей сохранять ее энергию неизменной. Хотя это свойство облегчает частице возможность сохранять ее энергию, оно также затрудняет частице, прежде всего, возможность приобретать энергию. В самом деле, при отсутствии столкновений частица может увеличивать свою энергию только под действием электрического поля. [11]
На рис. 6.14 б показано, как можно построить векторы скорости частиц в л-системе, складывая vx 2C с вектором скорости центра масс. Такое построение можно провести и для начальных, и для конечных скоростей. [12]
Левая часть этого уравнения представляет собой индивидуальную производную от вектора скорости фиксированной частицы. [13]
Таким образом, между сечением входа hn и сечением Нл вектор скорости частиц, расположенных у рабочей поверхности валков, совпадает с общим направлением течения потока. В центральной области потока вектор скорости частиц имеет противоположное направление. За сечением Нл вектор скорости в направлении оси х изменяет знак на обратный. [14]
Сила же f2 со стороны магнитного поля, направленная всегда перпендикулярно вектору скорости частицы, изменяет только направление движения частицы, но не изменяет величину скорости и, соответственно, ее кинетической энергии. [15]