Cтраница 2
При определении траектории движения электрона в равномерном электрическом поле рассмотрим, когда вектор начальной скорости движения электрона направлен под углом к силовым линиям электрического поля. В результате воздействия электрического поля на электрон продольная составляющая изменяется ( увеличивается или уменьшается) на Дч, а поперечная составляющая остается без изменения. [16]
Здесь VQ - начальная скорость; с о - угол, составленный вектором начальной скорости VQ с горизонтом. [17]
В однородном поле силы тяжести материальная точка движется в вертикальной плоскости, содержащей вектор начальной скорости а0 - Выберем за начало координат точку Л, ось х направим горизонтально в сторону движения точки, а ось ( / - вертикально вверх. Полная механическая энергия материальной точки при ее движении в однородном поле силы тяжести остается постоянной. [18]
В однородном поле силы тяжести материальная точка движется в вертикальной плоскости, содержащей вектор начальной скорости гв. Выберем за начало координат точку А, ось х направим горизонтально в сторону движения точки, а ось у - вертикально вверх. Полная механическая энергия материальной точки при ее движении в однородном поле силы тяжести остается постоянной. [19]
Будем рассматривать вертикальную и горизонтальную составляющие движения тела по отдельности, для этого разложим вектор начальной скорости на вертикальную ( УО sin а) и горизонтальную ( u0cos а) составляющие. Горизонтальная составляющая скорости тела во время полета постоянна, тогда как вертикальная составляющая скорости изменяется, что показано на рис. 6.2. Начнем рассматривать вертикальную составляющую движения. Время полета Т Т1 Т2, где Г, - время подъема, Т2 - время спуска. Вертикальная скорость тела в наивысшей точке траектории ( в момент времени / Г) равна, очевидно, нулю. [20]
Булем рассматривать вертикальную и горизонтальную составляющие движения тела по отдельности, для этого разложим вектор начальной скорости на вертикальную ( i0sin) и горизонтальную ( u cosa) составляющие. [21]
Будем считать, что при ф л r R и V VQ, Угол между вектором начальной скорости и касательной к горизонту обозначим через а ( фиг. [22]
При рассмотрении неизотермической струи предполагалось, что условия истечения струи обеспечивают ее распространение по прямой, направленной по вектору начальной скорости. [23]
После того как найдены фокусы траекторий, можно определить направление начальной скорости точки из условия о том, что вектор начальной скорости делит пополам угол между осью у и прямой, соединяющей начало координат с фокусом. [24]
Другими словами, координаты движущейся точки удовлетворяют при этом уравнению некоторой плоскости, параллельной оси z и проходящей через вектор начальной скорости. [25]
В однородном электрическом поле, перпендикулярном направлению начальной скорости заряженной частицы, ее движение совершается в плоскости, проходящей через векторы начальной скорости и напряженности поля по квадратичной параболе. [26]
Заметим, что траектория будет расположена в плоскости П ( рис. 244), проходящей через начальный вектор-радиус г0 и вектор начальной скорости VQ. Доказательство того, что траектория движения под действием центральной силы является плоской кривой, будет дано ниже. [27]
Вектор г разлагается, следовательно, на два вектора, один из которых параллелен вектору начального положения, а другой - вектору начальной скорости; их абсолютные величины являются простыми периодическими функциями времени. [28]
В качестве другого простого случая рассмотрим движение нерелятивистской заряженной частицы в неоднородном магнитном поле, когда существует плоскость, всюду перпендикулярная магнитной индукции, причем вектор начальной скорости частицы лежит в этой плоскости. [29]
Поместим начало координат в точку, откуда бросают тело, и направим ось х по горизонтали, а ось у - вертикально вверх так, чтобы вектор начальной скорости v0 лежал в плоскости ху. [30]