Cтраница 1
Вектор теплового тока q может быть спроектирован на лю - бое направление. [1]
Направление вектора теплового тока определяется известным свойством теплоты распространяться в сторону убывающих температур. [2]
Заметим, что вектор теплового тока q0 полностью определяется температурным состоянием в окрестности всякой интересующей нас точки поля. [3]
Из сказанного ранее ясно, что какое бы из двух возможных направлений Л / 0 ни было принято, градиент температуры всегда направлен в сторону возрастающих температур. Напротив, вектор теплового тока д0 направлен по линии N0 в сторону убывающих температур. [4]
Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока - линии функции тока и вектору теплового тока - скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями ( в случае плоской задачи) или тремя проекциями ( в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока q0, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [5]
На рис. 1 - 1 такой элемент показан сплошными линиями. По определению, плотность теплового потока в направлении, нормальном к изотерме, совпадает с абсолютным зн Я Игием вектора теплового тока. [6]
В основе теории теплопроводности лежит закон Фурье, связывающий перенос тепла внутри тела с температурным состоянием в непосредственной близости от рассматриваемого места. Поскольку перенос тепла имеет направленный характер, целесообразно представлять названный закон в векторной форме. С этой целью в анализ вводятся два вектора: вектор теплового тока q и градиент температуры gradt. Для определения физического смысла обоих векторов необходимо располагать картиной температурного поля, характеризующего состояние тела в тот или иной момент времени. [7]
Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока - линии функции тока и вектору теплового тока - скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями ( в случае плоской задачи) или тремя проекциями ( в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока q0, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [8]
Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока - линии функции тока и вектору теплового тока - скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями ( в случае плоской задачи) или тремя проекциями ( в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока q0, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [9]
Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока - линии функции тока и вектору теплового тока - скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями ( в случае плоской задачи) или тремя проекциями ( в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока q0, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [10]