Cтраница 2
Рассмотрим функции комплексного переменного z х ЧЛ Как известно, такая переменная может быть изображена двумерным вектором, имеющим компоненты х и у вдоль соответствующих координатных осей. [16]
Поскольку двумерный стохастический вектор однозначно определяется какой-либо одной из его компонент, в работах, посвященных порождению двумерных векторов, как правило, вместо векторов рассматриваются числа, являющиеся вторыми компонентами этих векторов. [17]
Движение (1.2.13) управляется, с одной стороны, иг-мерным вектором ЕЕ U fc, с другой - двумерным вектором ( afc, ( 3fc) e Ffc, описывающим исход измерения. [18]
После того как мы таким образом исключили вовсе смещение uz, мы можем рассматривать пластинку просто как некоторую двумерную среду ( упругая плоскость), не обладающую толщиной, и говорить о векторе деформации и как о двумерном векторе с двумя компонентами их и иу. [19]
Таким образом, решение двумерных задач теории упругости для ортотропных и трансверсально изотропных тел ( однородных или кусочно-однородных) в точности следует описанным выше процедурам, включая схемы численного выполнения квадратур и даже введение в соотношения непрямого метода двумерного вектора смещений тела как жесткого целого для того, чтобы можно было удовлетворить условиям убывания решения на бесконечности. Имеются только два различия: ( 1) использованные фундаментальные решения являются решениями уравнений (4.74) - (4.76), а не (4.7), (4.9); ( 2) в любой выделенной зоне оси локальных координат % 1, Х2 удобнее всего направлять вдоль осей упругой симметрии этой зоны. Все граничные условия сначала следует преобразовывать к этим осям. [20]
Растущая клеточная структура для задачи коммивояжера представляет из себя вначале кольцо из трех ячеек нейронов. Каждый нейрон характеризуется двумерным вектором w (, определяющим его положение на плоскости. Каждому нейрону в кольце приписывается также своя величина погрешности st, которая вначале полагается равной нулю. [21]
В подробности здесь не стоит вдаваться. Во всяком случае должно быть ясно, что двумерные векторы и инвариантность относительно линейных преобразований имеют большое значение, потому что благодаря спину состояние ( ф, ф) электрона является двумерным вектором. [22]
Оптимальный приемник разбивает УИ-мерное сигнальное пространство на т непересекающихся областей решений Zk. Например, для системы сигналов, которые можно представить двумерными векторами ( см. рис. 2.4, д), области решений оптимального приемника изображены на рис. 2.7, а. [23]
Именно такая форма матрицы b обеспечивает дисперсию в отсутствии диссипации. Выражения b и в уравнениях движения должны представлять из себя компоненты двумерного вектора. [24]
Величины p t и р названы в [65] тангенциальными давлениями в объемных частях обеих фаз на границе с поверхностным слоем. В самом деле, двумерная дивергенция двумерного тензора б ( правая часть соотношения ( 145)) является двумерным вектором. Но разность скалярных величин ( в соответствии с определением понятия давление) s левой части ( 145) представляет скаляр. Так что условие ( 145) в таком понимании pt явно неправильно. [25]
В подробности здесь не стоит вдаваться. Во всяком случае должно быть ясно, что двумерные векторы и инвариантность относительно линейных преобразований имеют большое значение, потому что благодаря спину состояние ( ф, ф) электрона является двумерным вектором. [26]
Обозначим через Rz множество всех двумерных векторов. Над эле ментами этого множества - векторами - определены операции ело жения и умножения на вещественные числа так, что сумма двух векторов и произведение вектора на число есть также двумерный вектор Легко видеть, что для введенных операций над двумерными векторами справедливы многие известные из алгебры законы сложения и умно жеиия. [27]
В этом подходе ( который наиболее полно рассмотрен Харари) отмечается, что при s - оо угловые моменты могут стать очень большими. Поэтому если выбрать фиксированный / - и орбитальный момент, где / kb, то с ростом s мы можем определять прицельный параметр b все более точно. В конечном счете b становится двумерным вектором, перпендикулярным плоскости столкновения, и оказывается переменной, которая связана с Q, поперечной составляющей переданного импульса, через преобразование Фурье. [28]
Как известно, основным параллелограммом такой решетки называется всякий параллелограмм, вершины которого принадлежат этой решетке, но других точек решетки ни внутри, ни на границе его не имеется. Данная решетка может иметь основные параллелограммы различной формы, но площадь их всегда одна и та же и является поэтому основной характеристикой самой решетки; эта площадь равна, как легко подсчитать, d ab - ( Jy - Решетка, охватывающая множество М, называется максимальной, если площадь ее основного параллелограмма имеет наибольшее возможное значение. Эта максимальная площадь основного параллелограмма играет в теории случайных двумерных векторов такую же роль, какая свойственна введенному нами выше числу d в одномерном случае. [29]
В цифровых устройствах обнаружения и различения радиосигналов широко применяется квадратурная обработка наблюдаемого процесса. В качестве выборки х при такой обработке выступает последовательность двумерных векторов х ( жс ж), состоящих из отсчетов жс ( т) и xs ( ii) квадратурных составляющих наблюдаемого процесса в совпадающие моменты времени. [30]