Единичный вектор - излучение
Cтраница 2
Для получения полной характеристики излучения многоугольника должны быть определены проекции единичного вектора излучения а оси, параллельные плоскости многоугольника. [16]
Таким образом, оказывается, что при диатермической среде поток единичного вектора излучения через поверхность есть ни что иное, как взаимная поверхность между излучающей и облучаемой поверхностями. [17]
 |
Определение проекции-вектора излучения прямоугольника иа оси, оараллельные плоскости в которой он расположен. [18] |
Для получения полной характеристики излучения многоугольника должны быть определены проекции единичного вектора излучения на оси, параллельные плоскости многоугольника. [19]
Таким образом, оказывается, что при диатермической среде поток единичного вектора излучения через поверхность есть ни что иное, как взаимная поверхность между излучающей и облучаемой поверхностями. [20]
Элемент поверхности, расположенный в точке Р нормальйо к плоскости, не получает излучения от самой плоскости. Поэтому вектор излучения и единичный вектор излучения будут нормальны к плоскости. [21]
Внутри пространства, окруженного со всех сторон поверхностями, имеющими повсюду одинаковую температуру, отсутствует какой бы то ни было результирующий перенос лучистой энергии. Поэтому в любой точке такого пространства вектор излучения равен нулю. Из этого также следует, что и единичный вектор излучения в точке такого пространства всегда равен нулю. [22]
Таким образом, единичный вектор излучения от полусферы на центр ее основания нормален к нему и равен единице. Он направлен в сторону от полусферы. Если систему полусфера - основание рассматривать как замкнутую излучающую систему, то единичный вектор излучения в точке Р, лежащей на поверхности основания, равен нулю. [23]
Указанное свойство, дает очень удобный способ графического описания поля, создаваемого невогнутыми излучающими изотермическими поверхностями в диатермической среде. Проведем в поле семейство векторных линий таким образом, чтобы все поле было разделено на п трубок, несущих каждая одинаковую величину энергии. Вся энергия поля единичного вектора излучения поверхности F ( равна величине этой поверхности. [24]
Указанное свойство, дает очень удобный способ графического описания поля, создаваемого невогнутыми излучающими изотермическими поверхностями в диатермической среде. Проведем в поле семейство векторных линий таким образом, чтобы все поле было разделено на п трубок, несущих каждая одинаковую - величину энергии. Вся энергия поля единичного вектора излучения поверхности Ft равна величине этой поверхности. [25]
Направление вектора е зависит только от расположения излучающих поверхностей относительно точки пространства. Определив величину и направление этого вектора, мы тем самым определяем и величину углового коэффициента с этой площадки для любой ее ориентации. Из векторной алгебры известно, что задание проекций искомого вектора, на три заданных направления вполне определяет вектор. Поэтому задание величин угловых коэффициентов для трех различных направлений элементарной площадки вполне определяет величину и направление единичного вектора излучения. [26]
Направление вектора е зависит только от расположения излучающих поверхностей относительно точки пространства. Определив величину и направление этого вектора, мы тем самым определяем и величину углового коэффициента с этой площадки для любой ее ориентации. Из векторной алгебры известно, что задание проекций искомого вектора - на три заданных направления вполне определяет вектор. Поэтому задание величин угловых коэффициентов для трех различных направлений элементарной площадки вполне определяет величину и направление единичного вектора излучения. [27]
Переменной интегрирования является телесный угол, а сама поверхность в выражение вектора не входит. Отсюда следует вывод, что единичный вектор - излучения для обеих поверхностей один и тот же. Таким образом, получим следующее свойство: все поверхности, опирающиеся на одну и ту же пространственную кривую, создают одинаковое / поле единичного вектора излучения. [28]
Страницы: 1 2