Единичный вектор - поляризация
Cтраница 1
Единичные векторы поляризации e ( k, s) удовлетворяют тем же условиям ортонормированности (10.2.15), что и ранее. [1]
Здесь е - единичный вектор поляризации, а зависимость комплексной амплитуды Ап ( гг) от пространственной координаты обусловлена нелинейным взаимодействием. [2]
У - объем резонатора и е - действительный единичный вектор поляризации, представляющий линейно-поляризованную волну. [3]
Но величина со8 вж sin e г5еу как раз представляет собой комплексный единичный вектор поляризации е ( ср. [4]
V и имеет энергию q0 в системе координат, где р 0; е - единичный вектор поляризации кванта. [5]
Здесь аж, ау - операторы уничтожения фотона, соответствующие ортогональным компонентам поляризации в ж - и - направлениях, а вж, еу - единичные векторы поляризации. [6]
А - постоянная Планка, с - скорость света, со - частота ионизирующего излучения, Кг - величина волнового вектора К; фотоэлектрона, испущенного в пространственный угол dQ, и - единичный вектор поляризации, Мг - - вектор момента перехода. [7]
А ( х, у, г, /) - комплексная амплитуда, медленно меняющаяся в масштабах среднего периода колебаний 71 2л / со0 и средней длины волны 0 2л / 60; е - единичный вектор поляризации волны ( об описании комплексных случайных функций см. § § 1, 5 гл. Поскольку для волн в линейных средах, точно так же как и для колебаний в линейных системах с сосредоточенными параметрами ( см. гл. [8]
Где cos ( co; - wof) - стоксова угловая частота рассеянного излучения, аи - угловая частота падающего лазерного излучения, coo / - угловая частота, соответствующая переходу 0 - - /, ю0; - угловая частота, соответствующая виртуальному переходу 0 - - г, со / - угловая частота, соответствующая виртуальному переходу i - - f, FQ - доля молекул, первоначально находившихся в состоянии 0, ei н es - единичные векторы поляризации электрического поля падающего и рассеянного излучения соответственно, а d - оператор электрического дипольного момента. На рис. 6.13 изображена схема взаимодействий, соответствующих каждому из двух слагаемых. Сумма по конечным состояниям / ограничена теми состояниями, которые влияют на наблюдаемую спектральную линию. [9]
Для поляризованного поля, которое является взаимно спектрально чистым ( разд. V У в, где е есть единичный вектор поляризации, а мгновенная интенсивность / V V в таком случае подчиняется вероятностному распределению [ ср. [11]
Следует заметить, что в (14.67) и (14.65) поляризация излучения определяется направлением векторного интеграла. Для определения интенсивности излучения с некоторой заданной поляризацией следует, прежде чем вычислять квадрат модуля, найти скалярное произведение интеграла на соответствующий единичный вектор поляризации. [12]
Страницы: 1