Cтраница 2
Все составляющие векторов D 0 D i - нулевые. [16]
Какие из составляющих векторов D, Е, В, Н могут претерпевать разрыв в точках поверхностей раздела двух сред с различными электрическими и магнитными свойствами. [17]
Выражения для составляющих векторов поля основной волны нетрудно получить на основании общих соображений, изложенных в § 1 гл. [18]
При равенстве нормальных составляющих векторов смещения силы тока на поверхности, в нефтепродукте и в газовом пространстве будут различны, так как не одинаковы удельные электропроводности и относительные диэлектрические проницаемости. [19]
При этом составляющие векторов по оси z не меняются, составляющие по оси к переходят в составляющие по оси у и наоборот. Общий случай можно получить поворотом системы координат вокруг оси г на произвольный уголфо. [20]
При этом составляющие векторов р, перпендикулярные полю, взаимно компенсируются; поляризация, как сумма моментов диполей, отнесенная к единице объема, оказывается направленной вдоль поля. [21]
Поэтому рассмотренные здесь составляющие векторов Ей Н не дают активной мощности, характеризующей излучение энергии, а определяют собою только реактивную мощность. Совершаются лишь колебания энергии. В течение четверти периода изменения тока в диполе источник энергии, заряжающий диполь, совершает положительную работу, идущую на образование электромагнитного поля. В течение следующей четверти периода энергия поля возвращается источнику. Как будет видно из рассмотрения, произведенного в следующих параграфах, они как раз и определяют собою активную мощность, характеризующую излучение энергии диполем. [22]
Jn - составляющие векторов смещения, поляризации и плотности тока проводимости, нормальные к границе раздела, при условии, что нормаль направлена из первой среды во вторую; qs и 7хсвяз - поверхностные плотности свободных и связанных зарядов; erl и z 2 - относительные диэлектрические проницаемости; о и а2 - удельные проводимости. [23]
Мг - составляющие векторов момента импульса тела и результирующего момента внешних сил относительно точки 0, направленные вдоль неподвижной оси Oz вращения тела и называемые, соответственно, моментом импульса тела относительно оси Oz и результирующим моментом внешних сил относительно той же оси. [24]
Два из трех составляющих векторов для каждой точки направлены по одной прямой и складываются алгебраически. [25]
Граничные условия непрерывности составляющих векторов поля на поверхности раздела с различными свойствами сохраняют свой вид и при анизотропных средах. Однако условия, выражающие скачки составляющих векторов поля, изменяются. [26]
Здесь значком отмечаются составляющие векторов Е, Е, В и В, параллельные направлению относительной скорости v, а значком j - лежащие в ортогональной к ней плоскости. [27]
Но при инверсии составляющие векторов А и В меняют свой знак, и следовательно, знак С при этом не изменяется, что указывает на то, что это псевдовектор. Примерами псевдовекторов могут служить кинетический момент L ry p и напряженность магнитного поля. Скалярное произведение псевдовектора на вектор называется псевдоскаляром. В то время как истинный скаляр вполне инвариантен относительно ортогональных преобразований, псевдоскаляр изменяет свой знак при любом несобственном вращении. [28]
В скобках выписаны составляющие векторов. [29]
Для этого определим составляющие векторов е, е6 и е в декартовой системе координат. [30]