Радиус - источник
Cтраница 1
 |
Линейная решетка сферических источников. обозначения системы координат. [1] |
Радиус источника, который обозначался в предыдущих разделах как АЬ, считается пренебрежимо малым. [2]
Пусть радиус источника излучения а1см, Дш / ш: 10 - 4н / г105см - 1; тогда / 0 109 см. Следовательно, в практических случаях временная немонохроматнчность излучения не оказывает влияния на пространственную когерентность, а произведение временной и пространственной корреляционных функции дает пространственно-временную корреляционную функцию поля. [3]
Примем, что радиус источника / о, расстояние от центра источника до микрофона / г0, амплитуда колебаний волны у поверхности источника А0, а амплитуда волны у микрофона А. [4]
 |
Величина поправки на самопоглощение k.| Численные значения т. [5] |
Эта формула справедлива, если R / r0 5, где R - радиус источника, а г - радиус счетчика. [6]
 |
Ход лучей в эллиптическом рефлекторе. [7] |
Схематическое изображение рассматриваемой системы представлено на рис. II 1.14. Здесь а - длина большой полуоси эллипса, RI и R2 - радиусы источника накачки и активного образца. [8]
 |
Обтекание фильтра-ционным потоком непроница-емой полупрямой. [9] |
Таким образом, при подсчете дебита плоского фильтрационного потока со степенным законом фильтрации можно рассматривать задачи с контуром питания, унесенным в бесконечность при sl или с нулевым радиусом источника ( при sl), что невозможно в случае линейного закона фильтрации и закона фильтрации с предельным градиентом. [10]
Отношение этого времени к времени распространения звука от центра сферы до границы источника представляет собой безразмерное время энерговыделения т teu0lr9, где а0 - скорость звука в источнике до энерговыделения; г0 - радиус источника. [12]
Если нас интересует не полная мощность, попадающая на мишень, а плотность потока q на исследуемом объекте, то, как видно из (4.58), следует использовать волновод, радиус которого совпадает о радиусом источника: r0 s ги. [13]
Отношение этого времени к времени распространения звука от центра сферы до границы источника представляет собой безразмерное время энерговыделения т teao / r0, где а0 - скорость звука в источнике до энерговыделения; г0 - радиус источника. [15]
Страницы: 1 2