Cтраница 1
Радиусы колец Ньютона можно определить с помощью микрофотометра или, еще проще, проектируя фотографию черной пленки с линзочкой на измерительный экран с увеличением - 1000 - 1500 раз, где они определяются визуально. [1]
Найти радиусы колец Ньютона, возникающих вокруг точки соприкосновения линз, если на систему нормально падает монохроматический свет длины волны К. [2]
Измерив радиусы колец Ньютона и зная радиус кривизны поверхности линзы, можно определить длину световой волны. [3]
Тогда формуле (2.4) можно придать вид, сходный с выражением для радиусов колец Ньютона при точечном касании выпуклой поверхности плоско-выпуклой линзы с плоской поверхностью подложки. [4]
По мере удаления от образующей расстояния между соседними полосами уменьшаются, как и радиусы колец Ньютона. [5]
Предполагая, что линза состоит из двух сферических сегментов и вычисляя радиус кривизны ее поверхностей из радиусов колец Ньютона, можно определить краевой угол. [6]
Как видно из рассмотренных в предыдущем параграфе примеров, интерференционные явления обусловлены волновой природой света и их количественные закономерности зависят от длины волны L Измеряя расстояния между полосами в опыте с бипризмой Френеля или радиусы колец Ньютона, можно определить длины волн световых лучей. [7]
Оценим возможности настоящего метода. Для экспериментальной регистрации радиусов колец Ньютона необходимо, чтобы разница между ними превышала разрешающую способность микроскопа. [8]
Как видно из рассмотренных в предыдущем параграфе примеров, интерференционные явления обусловлены волновой природой света и их количественные закономерности зависят от длины волны Я. Измеряя расстояния между полосами в опыте с бипризмой Френеля или радиусы колец Ньютона, можно определить длины волн световых лучей. [9]
Сечения отрезка цилиндра плоскостью, параллельной плоскости чертежа, везде одинаковы. Поэтому все точки с одной и той же разностью хода луча, отраженного от нижней поверхности цилиндра, и луча, отраженного верхней поверхностью пластинки, находятся на одинаковом расстоянии от образующей цилиндра, касающейся пластинки, а следовательно, интерференционные полосы представляют собой прямые линии, параллельные этой образующей. Определение расстояния следующих друг за другом полос производится так же, как и определение радиусов колец Ньютона. [10]
На основании сделанных выше замечаний мы должны получить интенсивность в точке В ( при освещении той же длиной волны) значительно больше, чем в отсутствие пластинки. Так как последовательность радиусов колец Ньютона подчиняется тому же закону (6.12), то приготовление такой пластинки стало возможным путем фотографирования колец Ньютона в соответствующем масштабе. [11]