Cтраница 2
Рост флуктуации по мере приближения к точке перехода приводит к тому, что можно забыть о первоначальной конкретной модели и характеризовать флуктуации классическим полем упорядочения р ( х), введенным в гл. Уже в картине самосогласованного поля видно, что по мере приближения к точке перехода радиус корреляции гс флуктуации неограниченно растет. Очевидно, этот рост предшествует появлению далекого порядка при Т Те и поэтому не связан с конкретной моделью. В области сильных флуктуации, где теория самосогласованного поля неверна, радиус корреляции становится больше любого линейного размера, характеризующего силы взаимодействия частиц в системе. [16]
Таким образом, задача об осредняющем действии объектива сводится к интегрированию корреляционной функции флуктуации интенсивности по поверхности объектива. Отсюда, в частности, сразу ясно, что если размер объектива значительно превосходит радиус корреляции флуктуации интенсивности, то в его пределах будут находиться участки волнового фронта с противоположными знаками флуктуации, в результате чего полный световой поток будет флуктуировать относительно слабее, чем для маленького по сравнению с радиусом корреляции объектива. [17]
В действительности этим свойством длинная цепь обладает и в глобулярном состоянии. Различие же между клубком и глобулой определяется, как было показано И. М. Лифшицем в 1968 г., характером флуктуации или флуктуационным режимом. Именно, глобулярным называется малофлуктуирующее состояние полимер-вой цепи, в котором радиус корреляции флуктуации концентрации звеньев гораздо меньше размера макромолекулы. Напротив, клуб-ковым называется любое сильнофлуктуирующее состояние, в котором радиус корреляции порядка размера макромолекулы. [18]