Радиус - пучок
Cтраница 3
В противоположном случае толстой линзы, когда длина активной среды L Lnp а / К2Дя ( а - радиус пучка на входе, Дя - изменение показателя преломления по сечению активной среды) воспроизведение отсутствует. С точки зрения геометрической оптики величина Lnp соответствует расстоянию, пройдя которое луч, параллельный оптической оси, пересекает поперек активную область и выходит за ее пределы. При этом фокусное расстояние наводимой в активном элементе термооптической линзы сравнивается с длиной активного элемента. Заметим, что такая ситуация практически не реализуема для неодимового стекла, поскольку раньше наступает терморазрушеыие активного элемента. [31]
В ускорителе на 50 Мэв, содержащем при Я, 2 м примерно 150 линз, среднеквадратичное возрастание радиуса пучка составит не менее 0 3 150 3 7 мм. [32]
Как нетрудно видеть ( см. (1.10)), множители при G и G в этом равенстве обратно пропорциональны поперечному радиусу пучка w ( z), который согласно второму из равенств (1.38) не меняется при прохождении пучка через линзу. [33]
 |
Изменение плотности поглотителя при воздействии протонно-углеродного ( а и протонного пучков ( б в моменты времени, не. 1 - 10. [34] |
Временные зависимости плотности ионного тока и ускоряющего напряжения в системе генерации, заданные в соответствии с [32], при радиусе пучка 1 см обеспечивают значение энергии, выделившейся в мишени к моменту времени 50 не от начала импульса 45 50 Дж. Результаты моделирования рассматриваемой системы ионный пучок-алюминиевая мишень показывают следующее. [35]
На практике имеют дело с ограниченными в поперечном направлении пучками и Г0 является временем диффузии тепла на расстояние, равное радиусу пучка. Тогда, учитывая, что период динамических голограмм, ответственных за четырех-волновое смешение, хотя бы на порядок меньше радиуса пучков, получаем, что Г более чем на два порядка больше времени жизни голограмм. [36]
Предельный ток (17.12) можно получить также из условия, что радиус ларморовской орбиты электрона в максимальном собственном поле пучка равен радиусу пучка. Отсюда следует, что при токе, не превышающем предельного значения, определяемого соотношением (17.12), электрон при вращении в магнитном поле пучка не меняет направления движения. Это, в частности, означает, что в трубчатом пучке предельное значение тока возрастает только в том случае, когда ларморовские орбиты электронов не выходят за пределы цилиндрического токового слоя. Отметим, что предельный ток Альфвена (17.12) не зависит от геометрических размеров пучка. Для транспортировки электронов, создающих ток, превышающий предельное значение (17.12), необходимо использовать эффекты, ограничивающие сжатие пучка собственным магнитным полем. [37]
 |
Максимальный размер лунки и время его установления. [38] |
В табл. 6 приведены результаты расчета t0 и гт при W / h 5 - Ю5 вт / см и радиусе пучка излучения г0 1 мм. [39]
Рассмотрим взаимодействие с поглотителем сильноточного электронного пучка со следующими параметрами: ток - 1 МА, энергия - 1 МэВ, радиус пучка - 1 см. В этом случае наблюдается разлет вещества и влияние магнитного поля пучка на характеристики электронов и, соответственно, генерируемых ими квантов тормозного излучения. На рис. 6.10 приведены энергетические спектры тормозного излучения. С увеличением времени после начала импульса тока наблюдается более жесткий спектр, что объясняется протеканием нескольких конкурирующих процессов. Во-первых, увеличивается количество сгенерированных гамма-квантов в барьерной геометрии за счет уменьшения пробега электронов при наличии магнитного поля. Во-вторых, наблюдается более сильное самопоглощение квантов в поглотителе, особенно в низкоэнергетической области, за счет уширения углового распределения электронов в магнитном поле. [41]
Очевидно, чем больше по абсолютной величине начальный ( отрицательный) угол наклона к оси крайней траектории сходящегося пучка, тем меньше радиус пучка в плоскости кроссовера. [42]
Из выражений ( 31) и ( 29) следует, что при самодефокусировке с ростом мощности частично когерентного пучка радиус корреляции и радиус пучка увеличиваются. Другими словами, нелинейная среда увеличивает эффективное дифракционное расплывание пучка. [43]
У гелий-неонового лазера, генерирующего на длине волны А, 0 63 мкм, при длине симметричного конфокального резонатора /, 1 м радиус пучка на зеркалах составляет 0 45 мм, т.е. зеркала могут иметь диаметр всего несколько миллиметров. [44]
Формула ( 5 - 9), записанная в виде равенства и при я / з 1, определяет хорошо известный в электронике бриллюэновский радиус пучка. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5