Радиус - действие - ядерная сила
Cтраница 2
 |
График точной Vfr и приближенной волновой функции основного состояния дейтрона. [16] |
Следовательно, размеры дейтрона в среднем больше радиуса действия ядерных сил и ядерная сила оказывается использованной не полностью. [17]
Эта величина в несколько раз больше, чем радиус действия ядерных сил, так что можно сказать, что частицы в дейтроне проводят значительную ( может быть даже большую) часть времени вне области действия ядерных сил. [18]
Опыты по рассеянию ядерных частиц показали, что радиус действия ядерных сил по порядку величины равен 10 - 13 см. Поэтому при расчете столкновения протонов, энергии которых превосходят примерно 0 5 МэВ, помимо электростатических сил, надо учитывать также ядерные силы. [19]
Эта величина в несколько раз больше, чем радиус действия ядерных сил, так что можно сказать, что частицы в дейтроне проводят значительную ( может быть даже большую) часть времени вне области действия ядерных сил. [20]
Очевидно, что это расстояние а должно соответствовать радиусу действия ядерных сил. Основываясь на подобных соображениях и принимая, что а должно быть равно примерно 1 5 - 10 18 см, Юкава до экспериментального обнаружения мезонов предсказал, что они должны обладать массой покоя порядка 200 те. [21]
Размер этой области по порядку величины совпадает с радиусом действия ядерных сил, определенным из опыта. [22]
При этом, конечно, на расстояниях, больших радиуса действия ядерных сил, останется чисто-магнитное взаимодействие. [23]
Если в формуле ( 8) положить гв равным радиусу действия ядерных сил R яа 10 - 13 см, то можно оценить максимальную скорость ( или энергию) а-частицы, при которой она еще упруго рассеивается на ядре, не изменяя его внутреннего состояния. Так, при Z порядка 80 ( у золота, использовавшегося в опытах Резерфорда, Z79) эта скорость составляет примерно 10е м / с. При этом благодаря тому, что силы кулоновского взаимодействия являются потенциальными, механическая энергия системы сохраняется. В результате модель абсолютно упругого удара адекватно описывает рассеяние, хотя удара в механическом смысле не происходит. [24]
Если в формуле ( 8) положить / равным радиусу действия ядерных сил R 10 - 13 см, то можно оценить максимальную скорость ( или энергию) а-частицы, при которой она еще упруго рассеивается на ядре, не изменяя его внутреннего состояния. Так, при Z порядка 80 ( у золота, использовавшегося в опытах Резерфорда, Z-79) эта скорость составляет примерно 106 м / с. При этом благодаря тому, что силы кулоновского взаимодействия являются потенциальными, механическая энергия системы сохраняется. В результате модель абсолютно упругого удара адекватно описывает рассеяние, хотя удара в механическом смысле не происходит. [25]
Так как наблюдаемое значение ар велико по сравнению с радиусом действия ядерных сил, то значение аэкв, весьма чувствительно к глубине ядерной потенциальной ямы. Наоборот, знание ар с точностью до нескольких процентов приводит к ошибке в глубине ямы, равной лишь десятым долям процента. Поэтому даже весьма неточный переход от длины рассеяния системы протон - протон к эквивалентной длине при отсутствии кулоновских сил является вполне удовлетворительным. [26]
Уточнение этих измерений может дать нам также сведения о радиусе действия ядерных сил. [27]
Изложенная здесь скалярная мезонная теория Юкавы приводит к требуемому значению радиуса действия ядерных сил при массе мезона, равной массе тс-мезона, измеренное значение которой составляет 273 массы электрона. [28]
 |
Потенциальная яма для дейтрона. [29] |
При дальнейшем сближении п и р до расстояния, равного радиусу действия ядерных сил г0, между нуклонами возникает ядерное взаимодействие, потенциальная энергия резко падает ( рис. 51), образуя яму. Точный ход потенциальной кривой нам остается неизвестным ( § 21), но можно принять прямоугольную потенциальную яму, так как волновая функция ф дейтрона во всей области г г0 практически не зависит от формы потенциальной ямы. [30]
Страницы: 1 2 3 4