Cтраница 1
Веландер ( 1959) довел эти идеи до логического завершения и рассчитал, используя теорию Свердрупа и известное в то время поле касательного напряжения ветра, поле полных потоков во всех океанах. Он исходил из того, что течение Свердрупа удовлетворяет условию отсутствия нормальной компоненты полного потока на восточных границах океанов, и показал, где должны существовать западные пограничные течения, чтобы выполнялось условие сохранения массы. Качественное сходство между результатами Веландера, приведенными на рис. 5.3.4 и циркуляцией, изображенной на рис. 5.1.1, убедительно подтверждает справедливость решения Свердрупа и предположение о том, что именно у западных границ океана располагаются пограничные течения. [1]
Уравнение (1.42) впервые получено в цитированной выше работе Веландера. Однако решение дается в столь сложных квадратурах, что более простым представляется прямое численное решение методом итераций. [2]
Самая известная модель интеграла столкновений обычно называется моделью Бхатнагара, Гросса и Крука ( БГК-моделью), хотя Веландер независимо предложил ее примерно в то же самое время. [3]
Функция p e, 9) f вообще говоря, произвольна, но в реальном океане она зависит от в и ф весьма слабо. Поведение решения (6.21.36), полученного Веландером ( 1971а), зависит от знака ZQ Если ZQ отрицательно ( а 0 0), то решение монотонно затухает с глубиной. С другой стороны, если ZQ положительно, то вертикальный профиль р имеет точку перегиба ПРИ 20, т.е. dp / dz максимально в этой точке. Хотя Z0 постоянно, d ( 9) меняется как ( sin0) 1 / 4, создавая тем самым тонкий, интенсивный термоклин в тропических областях. На рис. 6.21.3 изображена структура термоклина, рассчитанная Веландером в случае, когда ро ( е, ф) выбиралась в соответствии с наблюдаемым распределением плотности на поверхности, а С ( 6, ф) бралась такой чтобы р стремилось к постоянному значению на больших глубинах. [4]
Я весьма признателен также профессору Эди Веландеру ( Edy Velander), директору Шведской Королевской академии технических наук, и профессору Жоржу Буланже ( Georges Boulanger), президенту Международной ассоциации по кибернетике, за ту помощь, которую они мне оказали. Однако я считаю нужным подчеркнуть, что взгляды, изложенные в этой книге, отражают мою личную точку зрения и не получили официального одобрения со стороны этих организаций. [5]
Веландер ( 1959) довел эти идеи до логического завершения и рассчитал, используя теорию Свердрупа и известное в то время поле касательного напряжения ветра, поле полных потоков во всех океанах. Он исходил из того, что течение Свердрупа удовлетворяет условию отсутствия нормальной компоненты полного потока на восточных границах океанов, и показал, где должны существовать западные пограничные течения, чтобы выполнялось условие сохранения массы. Качественное сходство между результатами Веландера, приведенными на рис. 5.3.4 и циркуляцией, изображенной на рис. 5.1.1, убедительно подтверждает справедливость решения Свердрупа и предположение о том, что именно у западных границ океана располагаются пограничные течения. [6]
Численные модели, которые связаны с основными гидродинамическими уравнениями, стади практическим методом с тех пор, как Хансен показал, что они могут быть решены при помощи быстродействующих вычислительных машин. Численные модели имеют большие возможности в описании явления, если требуется огромное количество вычислений, а некоторые неточности, зависящие от приближенных значений функций времени и пространства, можно устранить при внимательной обработке данных. Обзор опыта применения этого метода к анализу штормовых волн сделан Веландером, а некоторые основные проблемы, относящиеся к этому методу, рассмотрены Харрисом и Еленснянским. [7]
Функция p e, 9) f вообще говоря, произвольна, но в реальном океане она зависит от в и ф весьма слабо. Поведение решения (6.21.36), полученного Веландером ( 1971а), зависит от знака ZQ Если ZQ отрицательно ( а 0 0), то решение монотонно затухает с глубиной. С другой стороны, если ZQ положительно, то вертикальный профиль р имеет точку перегиба ПРИ 20, т.е. dp / dz максимально в этой точке. Хотя Z0 постоянно, d ( 9) меняется как ( sin0) 1 / 4, создавая тем самым тонкий, интенсивный термоклин в тропических областях. На рис. 6.21.3 изображена структура термоклина, рассчитанная Веландером в случае, когда ро ( е, ф) выбиралась в соответствии с наблюдаемым распределением плотности на поверхности, а С ( 6, ф) бралась такой чтобы р стремилось к постоянному значению на больших глубинах. [8]