Равновесный радиус - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 3
Единственный способ удержать бегущую лошадь - сделать на нее ставку. Законы Мерфи (еще...)

Равновесный радиус

Cтраница 3


31 Баланс сил в потоке Бриллюэна. [31]

Магнитное поле на катоде отсутствует. При К - 0 ( рис. 5.12, кривая 1 в распределении индукции) равновесный радиус rc TB при прочих равных условиях получает наименьшее значение.  [32]

На рис. 29 приведены кривые зависимости Я ( R) для воды при комнатной температуре, вычисленные на ЭВМ по формуле ( VI. Из рисунка видно, что при достаточно больших давлениях, превышающих давление насыщенного пара данной жидкости Я, равновесный радиус пузырька JR незначительно меняется с ростом давления. В этой области основную роль играет изотермический закон зависимости Я ( R), согласно которому давление в пузырьке при небольших изменениях его радиуса меняется обратно пропорционально кубу радиуса, тогда как давление, обусловленное силами поверхностного натяжения, изменяется обратно пропорционально только первой степени радиуса.  [33]

В общем случае решение уравнения (2.136) представляет значительные трудности. Если предположить, что в области распространения электронного потока магнитное поле однородно, то, не решая уравнения, можно сделать важный вывод о возможности существования равновесного радиуса пучка, при котором суммарная радиальная сила на границе пучка будет равна нулю. В самом деле, при определенных величинах магнитной индукции и первеан-са пучка можно найти такое значение r - rQ, при котором второй и третий члены уравнения (2.136) станут равными по абсолютной величине.  [34]

Наконец, с возрастанием внешней нагрузки увеличивается число слабых мест в системе точек закрепления дислокации. Ясно, что сила, действующая на дислокацию в точке закрепления ( например, в точке В на рис. 97) и срывающая ее с примеси, зависит как от равновесного радиуса R, так и от взаимного расположения соседних центров фиксации дислокационных линий А и С. Если этот угол становится меньше некоторого критического фк, то примесь освобождает дислокацию.  [35]

При больших отклонениях радиуса вводимого в магнитное поле пучка от равновесного радиуса или при значительной величине Yh уравнение (2.136) не может быть линеаризовано, и решение его находят численным интегрированием или с помощью вычислительных машин. Полученные для больших возмущений решения показывают, что и в этом случае поток будет пульсировать, но в отличие от малых возмущений граница его будет несимметрична относительно цилиндрической поверхности с равновесным радиусом - отклонения внутрь пучка будут меньше, чем наружу.  [36]

Радиус капли микроэмупьсии соответствует минимуму ДСМ. Очевидно, что соответствующее значение ДСМ, обозначенное ДС, будет отрицательным. Используя приведенные выше выражения, можно рассчитать ДС и соответствующий равновесный радиус R как функции объемной доли масла qM, ионной силы, постоянной Ха - макера, потенциала поверхности, свободной энергии поверхности и температуры.  [37]

Рассмотрим теперь некоторые особенности режимов с частично экранированным катодом. Пусть поле в зоне однородности равно Вс БВ вне зависимости от ситуации на катоде. Из (5.18) следует, что при прочих равных условиях отношение равновесных радиусов в случаях отсутствия и наличия поля на катоде равно г / гьо 1 - К.  [38]

В процессе расширения, во всяком случае в начальной его стадии, степень перенасыщения пара увеличивается. В связи с этим капельки, которые в некоторый момент имеют равновесный размер, через очень малый отрезок времени окажутся больше равновесных и, следовательно, их рост будет продолжаться. По мере увеличения степени перенасыщения происходит не только рост капель, ранее достигнувших равновесного размера, но увеличивается также количество жизнеспособных сгустков равновесного радиуса, обладающих тенденцией к дальнейшему росту.  [39]

В его центре гравитационное давление еще не может преобладать над силами связи кристаллической решетки. Но и те и другие пренебрежимо малы по сравнению с ядерными силами. Поэтому равновесный радиус системы А нуклонов при / 4 2 - 1049, как легко подсчитать, равен 1000 км.  [40]

Напомним, что при этом, была принесена в жертву универсальность атом-атом потенциалов. Барьеры внутреннего вращения в молекулах можно получить, оставаясь в рамках атом-атом потенциалов, но потенциалы уже не должны иметь сферической симметрии. Предполагается, что равновесный радиус одновалентного атома зависит от угла, образуемого этим радиусом и валентной связью.  [41]

Для фуллерена Сео используется сферическая оболочечная модель [19], согласно которой заряд ядер и электронов кора размазан по сфере заданного радиуса с постоянной плотностью. Распределение валентных электронов и электростатический потенциал рассчитываются с помощью интегрирования уравнения Томаса-Ферми с соответствующими граничными условиями. Полная энергия вычисляется как функция радиуса оболочки. Рассчитанный в такой грубой модели равновесный радиус оболочки R h 7.36 ао оказывается близким к экспериментальному йехр 6.73 ао.  [42]

Фрэнк [24] показал, что если мощность дислокации значительна, то равновесное состояние дислокации предполагает наличие пустого ядра в ней. Равновесный диаметр ядра определяется соотношением между поверхностным натяжением твердого тела ( поверхностной свободной энергией) и плотностью энергии деформации, вызванной дислокацией. Появление полых дислокаций можно ожидать обычно при векторах Бургерса, больших 10А и оно должно быть исключено для векторов Бургерса меньшей длины. Может иметь место также случай, когда полая дислокация находится в метастабильном равновесии, хотя ее состояние с наименьшей свободной энергией соответствует замкнутому ядру. Равновесный радиус полого ядра существенно зависит от названных выше параметров, и если он не равен нулю, то, вероятно, должен быть очень значительным, например равным микрону или больше.  [43]



Страницы:      1    2    3