Звезда - масса
Cтраница 1
Звезды массы т взаимодействуют со звездами фона массы / ц, которым свойственно максвелловское распределение. [1]
Две звезды массы mi и т образуют двойную систему с неизменным расстоянием между звездами R. [2]
Две звезды массы ml и тг образуют двойную систему с неизменным расстоянием между звездами R. [3]
Три звезды массы т каждая сохраняют в своем движении конфигурацию равностороннего треугольника со стороной L. С какой угловой скоростью вращается этот треугольник. [4]
Таким образом, светимость звезды солнечной массы должна заметно зависеть от величины G. Изменение светимости примерно в восемь раз превышает изменение гравитационной постоянной. [5]
Число захватов в единице объема в секунду, происходящее между звездами массы т к М, равно пзахв п ( М) п ( т) a. [6]
По оценкам других авторов, с учетом распределения плотности и скорости вращения облаков, одиночная звезда солнечной массы с диском может образоваться и при существенно больших значениях j - 1020 см2 с 1 ( Рузмайкина, Макалкин, 1989), перекрывающихся с областью углового момента j jm для двойных звезд. [7]
Перед нами потенциальная энергия, полученная построением скопления путем переноса оболочек, содержащих все звезды, за исключением звезд массы ту, из бесконечности в потенциальное поле ранее перенесенных звезд, вновь за исключением звезд массы ту. [8]
Звезды, находящиеся на этих орбитах и пересекающие поверхность конуса с раствором на расстоянии от а до а da от звезды массы mt, должны были выйти из цилиндрической оболочки, находящейся иа расстоянии от 5 до 5 us от оси. Нам нужно найти соотношение между плотностью звезд, входящих в конус, и плотностью звезд, проходящих через цилиндр на расстоянии 5 от оси. [9]
Двойная звезда, массы компонент которой mi и ГП2, налетает на черную дыру массы то - В результате захвата дырой звезды массы mi вторая звезда приобретает скорость V2 - Покажите, что величина V2 намного больше скорости двойной звезды. [10]
Перед нами потенциальная энергия, полученная построением скопления путем переноса оболочек, содержащих все звезды, за исключением звезд массы ту, из бесконечности в потенциальное поле ранее перенесенных звезд, вновь за исключением звезд массы ту. [11]
 |
Вариации оптического блеска нормальной звезды в системе Her X-1 в сравнении с кривой рентгеновских затмений (, а. [12] |
Сделаем несколько простых оценок, которые покажут, насколько эффективна аккреция в качестве источника энергии. Рассмотрим падение вещества на звезду массы М и радиуса R. Вплоть до поверхности звезды вещество падает примерно со скоростью свободного падения Vrj ( 2GM / R) l / 2 c ( R / R) l / где Rg 2GM / c2 - гравитационный радиус звезды. При ударе о поверхность выделяется кинетическая энергия и нагретое вещество излучает. [13]
Компактные объекты имеют намного меньший радиус, чем нормальные звезды сравнимой массы. [14]
Подробное изучение различных моделей скоплений дает возможность найти критерии равнораспределения для тех или иных частных случаев. Например, в первом обсуждении такого критерия ( Spitzer, 1969) рассматривалось скопление, содержащее звезды только двух масс т [ и т 2, причем соблюдалось одно из следующих условий: I) w2 m; 2) A / 2 m2N2 Л /, и 3) массивные звезды уже достаточно сконцентрированы в центре, так что звезды массы т [, влияющие на их потенциальную энергию, могут быть представлены распределением M ( r) 4ir / o01r 3 / 3, где pol - центральная плотность. [15]
Страницы: 1 2