Звезда - главная последовательность
Cтраница 3
Итак, несмотря на неясность в вопросе, может ли крупномасштабное первичное магнитное поле, пронизывающее протозвездное облако, сохраниться на стадиях сжатия к главной последовательности, наблюдения показывают, что звезда главной последовательности должна уметь снижать магнитный поток до значения, которое существенно меньше максимального предела ( 7), полученного из скалярной теоремы вириала. Такое снижение может происходить в процессе образования звезды ( за счет амбигтолярной диффузии), а также после того, как звезда сформировалась, либо за счет усиленного омического затухания, либо из-за магнитогидродинамических неустойчивостей. Тем не менее, даже если принять теорию остаточного магнетизма для сильно намагниченных звезд, мы должны еще объяснить, почему поверхностные поля высокой напряженности обнаруживаются лишь у звезд на небольшом участке главной последовательности. Часто высказывалось предположение, что весь первичный магнитный поток, сохранившийся в холодной звезде главной последовательности, перекачивается внешней конвективной зоной в ее недра и потому ненаблюдаем. Если это верно, то поверхностные поля Солнца и звезд его типа порождены действующим сейчас процессом динамо и никак не связаны с первичным полем в его недрах, в лучистом ядре. Аналогично, давно уже считается, что меридиональные токи, которые обязательно текут в лучистой зоне быстро вращающейся звезды верхней части главной последовательности, возмущают данное первичное поле, увлекая его силовые линии вглубь, в результате чего быстро вращающееся тело кажется ненамагниченным. Для медленно вращающихся звезд верхней части главной последовательности, например для звезд класса Ар, такой механизм накачки будет менее эффективным, поэтому сильные поверхностные поля выявятся лишь у звезд с узкими спектральными линиями. Местел и Мосс построили модели циркуляции, в которых магнитные силовые линии могут мигрировать в глубь звезды ( см. разд. [31]
При потере момента количества движения звезды сжимаются, и отношение T / W должно расти как / R, поэтому вращение, вероятно, более существенно для компактных объектов, чем для звезд главной последовательности, от которых они происходят. [32]
Другими словами, значения vesini у самых ярких звезд скопления становятся в ходе эволюции меньше, чем у звезд поля такого же типа, потому что их радиусы систематически больше, чем у звезд главной последовательности со сравнимой абсолютной звездной величиной. Однако расширение в ходе эволюции не является главной причиной аномальных скоростей вращения звезд в скоплениях, что хорошо видно на примере скопления а Персея, в котором средние скорости вращения у проэволюционировавших звезд не меньше, а больше, чем у звезд поля. Итак, мы приходим к выводу, что эволюцию после главной последовательности и ее влияние на скорости вращения звезд учитывать нужно, но что одним этим влиянием нельзя объяснить наблюдаемые различия между звездами отдельных скоплений и звездами поля. [34]
Дикке выдвинул физически достаточно определенное антропоцентрическое объяснение совпадения больших чисел: поскольку для жизни необходимы элементы тяжелее водорода ( для того, чтобы сделать физиков, требуется углерод), которые образуются в звездах, то эпоха человека определяется временем жизни звезд главной последовательности. [35]
Положение модели звезды главной последовательности ( с данными М и J) на диаграмме Герцшпрунга - Рессела самым решительным образом зависит от распределения момента количества движения вследствие его влияния на экваториальный радиус. Последовательность моделей с растущим J лишь в том случае располагается вблизи главной последовательности невращаю - Щихся звезд, если момент количества движения очень сильно концентрируется к центру, в противном случае конфигурации ложатся правее нее. Тот факт, что нельзя непосредственно узнать вид функции j ( m -) в звездах, а также неопределенность в наклоне осей вращения к лучу зрения значительно затрудняют сравнение этих моделей с наблюдениями. Кроме того, хотя окончательной оценки времени Эддингтона - Свита для дифференциально вращающихся звезд нет ( см. разд. [36]
Показатель адиабаты Пуассона 7 - 5 / 3, поэтому не учитывается вклад излучения в давление. Считается, что таким уравнениям удовлетворяет вещество звезд главной последовательности с массой порядка 20 солнечных. [37]
В-третьих, самое сильное ограничение на массу звезды главной последовательности возникает при образовании области Н II в коллапсирующей протозвездной оболочке, которая окружает рождающуюся звезду; это происходит при массе порядка 25 - 60 М Q в зависимости от начальных условий. Однако у звезд, которые не содержат или содержат мало тяжелых элементов, масса может быть гораздо больше. [38]
До сих пор предполагалось, что необратимые процессы, которые всегда протекают в звезде, не влияют на заданный закон вращения. Насколько справедливо это приближение, например, для звезды главной последовательности, удовлетворяющей критерию Хейланда. Как мы показали в разд. [39]
Возраст галактик т можно оценить еще, считая его приблизительно равным возрасту шаровых скоплений. Определение возраста последних щ с основано на теории звезд главной последовательности. [40]
На рис. 2.5 сводятся воедино основные результаты, имеющие отношение к вращению звезд, которые были собраны Слеттебаком. Узкая заштрихованная полоса изображает в общих чертах вращение одиночных нормальных звезд главной последовательности. Исходные данные были сгруппированы с тем, чтобы сгладить нерегулярности распределения по iesin / в зависимости от спектрального класса. [41]
Поскольку характерное время эволюции таких массивных звезд всего около 106 лет, можно усомниться, оправдана ли на современном этапе высокая точность, которую дают сложные итерационные схемы. Ясно, что для дальнейшего прогресса в нашем понимании звезд главной последовательности нужна согласованная теория меридиональных течений в звездах, сильно отклоняющихся от сферической симетрии ( см. разд. [43]
Давно известно, что заметные скорости вращения часто наблюдаются у нормальных звезд главной последовательности спектральных классов О, В и А и что они практически равны нулю у звезд спектрального класса примерно F5 ( ср. Как предположил в 1930 г. Струве, медленное вращение, наблюдаемое у звезд главной последовательности спектрального класса позже F5 ( М 1 25М0), возможно, объясняется тем, что эти звезды, как правило, имеют планетные системы ( или спутники - черные карлики. Хотя это объяснение до некоторой степени сохраняет свою притягательную силу, теперь есть много свидетельств, что, вероятнее всего, не оно является причиной удивительного уменьшения скоростей вращения в середине класса F на главнвой последовательности. [44]
При рассмотрении массивных объектов центральное ядро большую часть времени является звездой главной последовательности. [45]
Страницы: 1 2 3 4