Величина - импульс - ток
Cтраница 4
Заметим, что малое у.вы. х по сравнению с временем установления предварительного каскада указывает на возможность в ряде случаев облегчить режим работы транзистора, сделать его более экономичным. Выбирая большее сопротивление нагрузки переменному току ( при этом увеличивается наклон динамической характеристики), можно снизить величину импульса тока и обеспечить более высокую стабильность работы выходного каскада. [46]
Работа матричных ЗУ основывается на методе совпадения токов. Запись и считывание информации в избранном сердечнике производится при одновременной подаче импульсов тока по адресным шинам Xi, г / -, а пересечении которых находится сердечник. Величина импульсов тока подбирается такой, чтобы при воздействии только по одной координате феррит не перемагничивался, а при одновременном воздействии импульсов по обеим координатам перемагничивался. Этот импульс тока должен быть равен половине тока / С) достаточного для перемагничивания сердечника. [47]
 |
Схема эффекта фарадеева выпрямления.| Модуляция и выделение импульсов тока фарадеева выпрямления. [48] |
ДФ25 мв), частота которого может варьироваться в широких пределах ( от 100 кгц до 10 Мгц), квадратноволновым напряжением с частотой 225 гц. В результате модуляции возникают импульсы тока фарадеева выпрямления. Величина импульса тока через каждые 3 / 4 полупериода подается на самописец. [49]
УУ, а частота равна частоте / источника пе-ременного напряжения. Величина импульсов тока в цепи эмиттер - база такова, что во время импульса триод полностью открывается. [50]
В этом случае импульсы тока, по-видимому, должны быть еще меньше. При этом величина импульса тока зависит от удельного сопротивления, размера зерен, состава порошков в смеси, а также от давления прессования и размеров спекаемого тела. [51]
Как известно, при торможении быстрых частиц в воздухе одна пара ионов образуется на каждые 35 эВ энергии, потерянной частицей. Таким образом, ос-частица, обладающая энергией в несколько миллионов электропвольт, способна образовать громадное количество пар ионов. Естественно, что величина импульса тока, возникающего в ионизационной камере при прохождении ос-частицы, практически обусловлена только этими попами, а не зарядом самой ос-частицы. Наибольший импульс происходит поэтому в том случае, когда ос-частица растрачивает всю свою энергию в газе камеры и не достигает ее стенок. [52]
Работа токовой схемы регистрации ( см. рис. 79, в) основана на том, что импульсы непосредственно с детектора поступают на интегратор тока. Простейшим интегратором тока является ЯС-ячейка. В этом случае величина импульсов тока, приходящихся на каждый зарегистрированный квант, различна, что приводит к увеличению флуктуации напряжения на интегрирующей ячейке. [53]
 |
Характерная кривая зависимости тока ионизационной камеры от давления ( ионизация в камере создается а-частицами. [54] |
Как известно, при торможении быстрых частиц в воздухе, одна пара ионов образуется на каждые 33 эв энергии, потерянной частицей. Таким образом, а-частица, обладающая энергией в несколько миллионов электроновольт, способна образовать громадное количество пар ионов. Естественно, что величина импульса тока, возникающего в ионизационной камере, практически обусловлена только этими ионами, а не зарядом самой а-частицы. Наибольший импульс происходит поэтому в том случае, когда а-частица растрачивает всю свою энергию в газе камеры и не достигает ее стенок. [55]
Если для регистрации Т - квантов в вышеприведенном примере использовать сцинтилляционный счетчик, можно обойтись без экрана, поглощающего прямой поток излучения, и устранить эти недостатки прибора. Энергия - квантов, отраженных контролируемым материалом, значительно меньше энергии Т - квантов, испускаемых источником излучения. С другой стороны, величина импульсов тока, возникающих в фотоэлектронном умножителе, зависит от энергии Т - квантов, попавших в фосфор. Когда в фосфор попадает Т - квант непосредственно из источника излучения, в фотоэлектронном умножителе возникает большой импульс тока. Когда же в фосфор попадает т-квант, отраженный от контролируемого материала, в фотоумножителе возникает импульс меньшей величины. [56]
Ферритовые сердечники являются магнитными элементами с почти прямоугольной петлей гистерезиса, имеющими два устойчивых состояния, которые соответствуют двум равным, но противоположным по знаку значениям магнитной индукции. Переход из одного состояния в другое получается при мгновенном инвертировании протекающего через сердечник магнитного потока. Для этого на сердечнике наматывается обмотка управления; величина импульса тока, протекающего по обмотке управления, должна быть, разумеется, по меньшей мере равна величине, соответствующей коэрцитивной силе магнитного материала, которая, вообще говоря, невелика. После исчезновения импульса управления сердечник остается в состоянии насыщения, которое ему было сообщено. Таким образом, сердечник обладает свойством памяти. [57]
Для счета а-частиц, как было указано, применяются пропорциональные счетчики, позволяющие отделить большие им-пульсы тока, созданные а-частицами, от остальных импульсов ( в том числе от помех), а также произвести анализ u - частиц по энергиям. Такие счетчики обычно делают открытыми, чтобы исключить поглощение а-частиц. При этом режим газового усиления получается при сравнительно большом напряжении порядка киловольт, а величина импульсов тока получается недостаточной для их непосредственной регистрации. Поэтому применяются ламповые усилители, состоящие из нескольких каскадов. Для уменьшения рабочего напряжения и увеличения импульсов тока а-частицы регистрируют также и счетчиками Гейгера-Мюллера. Эти счетчики называются торцовыми, так как у них один торец трубки закрыт тонкой слюдяной пластинкой, через которую могут проходить а-частицы. Анод в виде стержня толщиной порядка четверти миллиметра закреплен в другом торце трубки; на свободном его конце укреплена стеклянная бусинка для устранения самопроизвольных разрядов на острие. [58]
Расчет оконечного каскада передатчика изображения начинается с выбора лампы и определения оптимального сопротивления нагрузки в анодной цепи. Здесь используется двухконтурная система со шлейфами Глаз-мана, обеспечивающая наибольшее значение этого сопротивления при стандартной полосе пропускания 6 75 МГц. Далее определяются для пикового режима L u pj и скП, а затем после уточнения величин импульсов токов лампы рассчитываются остальные электрические параметры анодной и сеточной цепей для пикового режима я уровня черного. Во многом аналогичен расчет и модулируемого каскада. [59]
Заметим, что малое у. Вых по сравнению с временем установления предварительного каскада указывает на возможность в ряде случаев облегчить режим работы транзистора, сделать его более экономичным. Выбирая большее сопротивление нагрузки переменному току ( при этом увеличивается наклон динамической характеристики), можно снизить величину импульса тока н обеспечить более высокую стабильность работы выходного каскада. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5