Величина - поток - излучение
Cтраница 3
Я или волнового числа v - ( вак Дается в см), а при наличии выраженных пиков-их интенсивностью. Понятие интенсивности имеет прямой смысл величины потока излучения только для спектров испускания. [31]
Это будет возможно, если для каждого типа приемника известен коэффициент использования лучистых потоков. Под коэффициентом использования лучистого потока понимается отношение величины потока излучения, на который реагирует приемник, к полному его значению. [32]
Из приведенных в табл. 2 - 9 данных следует, что энергия собственного излучения Земли весьма неравномерно распределена по спектру и может оказывать влияние на оптико-электронные приборы, работающие по Солнцу в инфракрасной области спектра в диапазоне от 5 мкм и более. Так, на высоте 30 км отношение величины собственного потока излучения Земли к потоку от Солнца в диапазоне спектра 5 00 - 6 06 мкм составляет 1 04; в диапазоне 6 06 - 7 14 мкм составляет уже 2 41, что не позволяет опознать светило при использовании только амплитудной селекции. Для опознания Солнца в этом случае необходимо применять другие виды селекции. [33]
Аналогичный вывод следует и для ударной волны, движущейся в атмосфере звезды. Заметим, однако, что поскольку далее речь идет об оценке величины потока излучения с переднего края прогревной зоны лишь в оптическом диапазоне спектра, то это понятие здесь является несколько условным. Обе величины / и /, обратно пропорциональны плотности среды, умноженной на коэффициент поглощения к или к. Поэтому при анализе вопроса о величине Tej - можно просто сравнивать коэффициенты поглощения. [34]
 |
Отношение Вебера ДВ / В как функция яркости для темного окружения. [35] |
Лучшим из известных способов измерения относительной яркости различных спектральных излучений является функция видностн. При оценке яркости источника потока излучения, состоящего из множества световых волн, величина потока излучения подсчитывается с помощью функции видности. [36]
 |
Схема устройства модулятора - у-излучепия. [37] |
Направление вращения двигателя и фаза переменной составляющей тока фотоумножителя согласованы так, что поворот клина приводит к уравниванию попадающих на сциптиллятор потоков излучения. Очевидно, что при равенстве потоков клин неподвижен и его положение является мерой величины потока излучения основного источника, попавшего на сцинтиллятор, и, следовательно, мерой плотности пульпы. [38]
При работе с постоянным потоком излучения и питании цепи с фоторезистором от источника переменного тока расчет мощности нагрева фоторезистора проводится по действующему значению переменного тока. При работе с пульсирующим потоком излучения и совпадении частоты пульсации с частотой источника тока мощность, расходуемая на нагрев фоторезистора, зависит не только от напряжения на фоторезисторе и величины потока излучения, но также и от угла сдвига фаз между переменной составляющей потока излучения и напряжением на фоторезисторе. Это объясняется указанными выше фазочув-ствительными свойствами цепи переменного тока с фоторезистором. В этом случае действующее значение тока определяется по графику тока или по аналитической зависимости тока or времени. [39]
В рассматриваемом приборе положение заслонки, степень перекрытия ею щелевой диафрагмы и, следовательно, величина потока излучения, падающего на фотоэлемент, определяются размером детали. [40]
 |
Схема прибора для измерения толщины проката. [41] |
На рис. 49 приведена схема прибора для измерения толщины проката. Шторка перекрывает поток излучения эталонного источника, попадающий в правую половину камеры. Толщина шторки достаточна для полного поглощения излучения эталонного источника. При повороте шторки меняется величина потока излучения, попадающего в правую половину камеры, и сила возникающего в ней ионизационного тока. Таким образом, сила тока в правой половине камеры зависит от угла поворота шторки. [42]
При этом тяжелые элементы должны оказаться внизу. Однако в СР-звездах избыток тяжелых элементов, как правило, наблюдается в самых верх, слоях атмосферы, где образуются наблюдаемые спектральные линии, причем для образования этого избытка требуется подъем тяжелых элементов из достаточно глубоких слоев атмосферы. В связи с этим для объяснения сепарации хим. элементов в атмосферах СР-звезд привлекают др. механизмы. Наиб, подробно обсуждался механизм диффузии под действием селективного давления света. Для тяжелых атомов со сложной структурой термов и большим кол-вом уровней этот эффект, вызывающий движение поглощающих атомов наверх, будет суммироваться по всем оптич. Такой процесс, бесспорно, должен иметь место в атмосферах звезд, однако его количеств, оценка весьма сложна. Величина эффекта на каждом уровне атмосферы зависит от локальной темп-ры, определяющей населенности уровней, и от величины потока излучения, к-рый; зависит как от темп-ры, так и от концентрации атомов. Зависимость силы, изменяющей концентрацию, от самой концентрации делает задачу нелинейной, а формирующие -; ся аномалии - зависящими от времени. [43]
Страницы: 1 2 3