Величина - пробег - а-частица
Cтраница 1
 |
Зависимость удельной ионизации а-частиц Ро от расстояния до источника излучения при давлении 760 мм рт. ст. и температуре 15 С. / - 8 воздухе. 2-в водороде. [1] |
Величина пробега а-частиц от данного источника излучения изменяется в различных газах в широких пределах. Площадь под кривой удельной ионизации характеризует общее число пар ионов, образующихся под действием и-частиц. [2]
Ниже приведены величины пробега а-частиц ( в 10 2м) в воздухе при 15 С и давлении 1 атм, образующихся при распаде некоторых радиоактивных ядер. [3]
 |
Схема прибора для определения пробега а-частиц. препарат. [4] |
Метод определения величины пробега а-частиц, предложенный Гейгером и Нэттолом, основан на следующих свойствах а-частиц: а) полная ионизация, обусловленная ос-частицей в газах, не зависит от давления газа; б) величина пробега а-частиц обратно пропорциональна давлению газа. [5]
 |
Связь между энергией и пробегом а-частиц в воздухе при 760 мм рт. ст. и 15. [6] |
Существует зависимость между величиной пробега а-частиц и постоянной распада радиоактивного изотопа. [7]
При применении очень тонких слоев поглотителя величину пробега а-частиц в веществе можно определить также экспериментально. [8]
Метод определения величины пробега а-частиц, предложенный Гейгером и Нэттолом, основан на следующих свойствах а-частиц: а) полная ионизация, обусловленная ос-частицей в газах, не зависит от давления газа; б) величина пробега а-частиц обратно пропорциональна давлению газа. [9]
По мере прохождения в веществе а-частицы теряют свою энер. Величина пробега а-частиц, имевших одинаковую начальную скорость и, статистически колеблется около среднего-значения R благодаря тому, что отдельные частицы испытывают различное число столкновений и величина теряемой при столкновении энергии испытывает флуктуации. [10]
При помощи микроскопа с небольшим увеличением ( 5 - 10-кратное) можно / наблюдать сцинтилляции, возникающие под действием а-частиц на люминес-цирующем экране. Путем изменения расстояния между экраном и препаратом З дается оценить величину пробега а-частиц в воздухе или другом веществе по исчезновению на экране видимых сцинтилляций. Если измерить пробег к-частиц а воздухе, а затем между экраном и препаратом поместить фильтр, приготовленный из тонкой фольги исследуемого вещества, то расстояние, на которое нужно приблизить экран к источнику, чтобы снова наблюдатьсцинтилля-здни, соответствует величине воздушного эквивалента фильтра данной толщины. [11]
Флюктуации в переносе энергии при каждом атомном столкновении по своей природе случайны, и поэтому пробеги пучка я-частиц распределяются в соответствии с гауссовским типом распределения вероятностей вокруг такого идеального, строго определенного пробега, каким обладали бы все а-частицы, если бы не было флюктуации. Это явление называется разбросом, но оно не вносит особой неопределенности в величину пробега а-частицы. Иначе обстоит дело с р-частицами, которые по своей массе приблизительно в 2000 раз легче протона, несут только один заряд и движутся значительно быстрее. Как следствие этого, расстояние, проходимое р-частицами при данном значении энергии, заметно больше, чему я-частиц, а длина пробега более неопределенна. На своем пути р-частица подвергается многим взаимодействиям или столкновениям. Вследствие этого она отклоняется на большой угол от своего первоначального направления. В поглощающей среде р-частица проходит извилистый путь, и характерной особенностью этих лучей является рассеяние. Приданной энергии р-частицы могут обладать любыми пробегами, вплоть до максимальных, трудноопределимых в любом поглощающем материале. Гамма-лучи ( фотоны) не заряжены и, в сущности, не имеют массы; поэтому при данной энергии из всех трех видов излучения они обладают наибольшей проникающей способностью. Фотоны могут терять энергию только при столкновениях, вероятность которых, вообще говоря, меньше, чем вероятность взаимодействий, ведущих к рассеиванию энергии заряженных частиц. В воздушной среде путь а-частиц с энергией обычного порядка имеет вид прямой линии длиной 1 - 10 см. При той же начальной энергии р-частицы, образно выражаясь, странствуют в среде довольно случайным образом, причем общая длина пути составляет несколько метров. [12]
На рис. 146 показана зависимость удельной ионизации а-частиц Ро от расстояния до источника излучения в воздухе и водороде при нормальных условиях. Координата точки, в которой значение удельной ионизации спадает до нуля, соответствует величине пробега а-частиц. [13]
Проницаемость их значительно больше, чем у а-лучей; у-лучи не испытывают отклонения в магнитном поле и не несут заряда; они обладают самой большой проницаемостью ( фиг. Uo своей природе они тождественны с ядром атома гелия; а-ча-стички вылетают из атома с определенной начальной скоростью, характерной для каждого а-излучающего радиоэлемента; эта начальная скорость лежит в пределах 1 4 - 109 - 2 06 109 см / ск. В воздухе а-частицы благодаря своей большой массе движутся почти прямолинейно, растрачивая постепенно свою кинетич. Величина этой дальности полета или пробега а-частиц зависит от начальной скорости частицы и от поглощающего вещества. Величина пробега а-частицы характерна для каждого радиоэлемента и обнимает периоды 2 67 - 8 62 см в воздухе при 0 и 760 мм. В-твердых телах а-частицы задерживаются толщиной слоя порядка ОД мм. Свойство водяного пара конденсироваться при определенных условиях на ионах позволяет наблюдать и фотографировать пути а-частиц ( фиг. [14]
 |
Схема распада е Со. [15] |
Страницы: 1 2