Cтраница 1
Величина радиусов ядер свидетельствует о том, что ядро состоит из протонов и нейтронов, а электронов в их составе нет. [1]
Экспериментально установлено [4], что величина радиуса ядра потока при. [2]
Эти отклонения от сферического распределения заряда в ядре не превышают 10 % величины радиуса ядра. [3]
Как было отмечено во введении ( см. § 1), в некоторых вариантах резонансной теории определение энергетических уровней зависит от выбора радиуса ядра. Так, в теории Капура и Пайерлса 15 / ] и некоторых теоретических исследованиях, связанных в основном с работами Вигнера, величина радиуса ядра может в принципе неограниченно увеличиваться и при этом получаются разные ядерные уровни с постоянно возрастающей плотностью. В рассмотренных же до сих пор случаях так же, как и в одной из последних работ Вигнера, это не имеет места. Последнее улучшение, как мы увидим в следующей главе, зависит от использования специальных граничных условий. Чтобы понять основания для их выбора, а также возможности и ограничения при использовании различных граничных условий, рассмотрим некоторые модели для ядерных реакций с многими каналами. Результаты, полученные с помощью этих моделей для значений коэффициентов проницаемости барьеров, будут полезны при сравнении с методом - матрицы. [4]
Причем, как показано в работе [ 3j, разница в расходах в случаях ньютоновского течения жидкости с разрушенной структурой а потока с ядром значительна при величине радиуса ядра, начиная с 0 4 радиуса трубы л более. [5]
При радиоактивном распаде тяжелого ядра испускание а-частицы связано с ее переходом через потенциальный барьер из области внутри ядра в область вне ядра, где ядерные силы не действуют. Вероятность этого процесса и, следовательно, среднее время жизни по отношению к а-рас-паду очень сильно зависят от высоты потенциального барьера. Это значит, что константа а-распада ( или период полураспада) зависит от величины радиуса ядра R, так как при г R потенциал отталкивающих кулонов-ских сил уже не компенсируется потенциалом ядерных сил притяжения. Квантовомеханическая теория а-распада хорошо описывает соотношение между константой распада и энергией а-частицы ( см. гл. [6]
Оно указывает на то, что туннельный механизм завышает относительное значение близких столкновений по сравнению с далекими; относительно малые сечения реакции для больших углов обусловлены тем, что при далеких столкновениях туннельный механизм маловероятен. Расхождение отношений теоретических и экспериментальных полных сечений при 10 и 15 Мэв также указывает на это. Если радиусы достаточно малы и, следовательно, соприкосновение ядер не имеет места, то упомянутые здесь разногласия теории и эксперимента не зависят от величины радиусов ядер. [7]
В действительности это связано с особым характером состояния нуклонов в дейтроне. Оказывается, что значительную долю времени нейтрон и протон пребывают в дейтроне на расстояниях друг от друга 3 - 10 - - м, превышающих радиус действия сил притяжения между ними. Дело в том, что если бы они находились в пределах радиуса действия ядерных сил, то длина дебройлевской волны каждого из нуклонов, имеющая порядок величины радиуса ядра, соответствовала бы столь большим значениям импульса и кинетической энергии частиц, что невозможно было бы образование устойчивого ядра дейтерия. Поэтому устойчивым состоянием дейтрона оказывается состояние с малой энергией связи, но с относительно большим расстоянием между частицами. В ядре гелия Не потенциальная энергия по сравнению с дейтроном увеличивается в шесть раз, а кинетическая энергия - только в два раза, поскольку вдвое увеличивается число нуклонов. Поэтому суммарное взаимодействие всех нуклонов - ядерное и кулоновское - оказывается способным удержать все нуклоны в ядре гелия на расстояниях в пределах радиуса действия ядерных сил. [8]
В действительности это связано с особым характером состояния нуклонов в дейтроне. Оказывается, что значительную долю времени нейтрон и протон пребывают в дейтроне на расстояниях друг от друга. Дело в том, что если бы они находились в пределах радиуса действия ядерных сил, то длина дебройлевской волны каждого из нуклонов, имеющая порядок величины радиуса ядра, соответствовала бы столь большим значениям импульса и кинетической энергии частиц, что невозможно было бы образование устойчивого ядра дейтерия. Поэтому устойчивым состоянием дейтрона оказывается состояние с малой энергией связи, но с относительно большим расстоянием между частицами. В ядре гелия Не потенциальная энергия по сравнению с дейтроном увеличивается в шесть раз, а кинетическая энергия - только в два раза, поскольку вдвое увеличивается число нуклонов. Поэтому суммарное взаимодействие всех нуклонов - ядерное и кулоновское - оказывается способным удержать все нуклоны в ядре гелия на расстояниях в пределах радиуса действия ядерных сил. [9]
Большая величина ядерных сил притяжения между нуклонами в ядре находится, на первый взгляд, в противоречии с тем, что у ядра дейтерия удельная энергия связи - 1, 113 Мэв - значительно меньше, чем у ядер более тяжелых, находящихся в средней части периодической системы Менделеева, - 8, 7 Мэв. В действительности это связано с особым характером состояния нуклонов в дейтроне. Оказывается, что значительную долю времени нейтрон и протон пребывают в дейтроне на расстояниях друг от друга я 3 10 - 15 м, превышающих радиус действия сил притяжения между ними. Дело в том, что если бы они находились в пределах радиуса действия ядерных сил, то длина де бройлевской волны каждого из нуклонов, имеющая порядок величины радиуса ядра, соответствовала бы столь большим значениям импульса р и кинетической энергии частиц, что невозможно было бы образование устойчивого ядра дейтерия. Поэтому устойчивым состоянием дейтрона оказывается состояние с малой энергией связи, но с относительно большим расстоянием между частицами. [10]