Cтраница 1
Величина вероятности перехода фотон - векторный мезон определяет точную границу применимости существующей теории квантовой электродинамики, описывающей процессы излучения, которые лежат в основе всей ат омно-молекулярной физики. Учитывая измеренные в процессе эксперимента вероятности существования фотонов - в виде векторных мезонов, теоретики рассчитали поправки к основным свойствам прежде всего атома водорода. [1]
Оценим величину вероятности Aik перехода с излучением, характерным для молекулярных электронных переходов. [2]
В случае самостоятельного излучения a - величина вероятности перехода из верхнего возбужденного состояния в нижнее невозбужденное-не зависит от внешних влияний, в частности от температуры. [3]
Вследствие того что этот процесс зависит от детального поведения потенциальных кривых в окрестности Л, правила для нахождения величины вероятности перехода отсутствуют. [4]
Это чрезвычайно простое соображение вместе с самым элементарным принципом статистики Больцмана сразу приводит к формуле Планка без какого-либо уточнения величин вероятностей переходов. Эйнштейн связал его с учетом переноса импульса между атомом и излучением и показал, что предложенный им механизм согласуется не с классическим представлением о сферических волнах, а только с выстрелообразным поведением квантов. [5]
Далее, Эйнштейн первый развил идею о вероятностных методах расчета переходов атомов в возбужденное состояние и возврата в исходное; введя вероятность так называемого индуцированного излучения, Эйнштейн статистически, без уточнения величин вероятностей переходов, вывел известную формулу излучения Планка. Тем самым Эйнштейн не только утверждал правомерность статистического метода в атомной области, но и дал мощный толчок для поисков адекватного математического аппарата именно в этом направлении - в направлении отыскания вероятностей переходов из одного квантового состояния в другое. [6]
Интенсивности поглощения или излучения определенных частот, соответствующих переходам между определенными энергетическими уровнями нормального и возбужденного состояний, определяются: а) распределением молекул по этим уровням ( степенью заселенности уровней обеих систем) и б) величиной вероятностей переходов между уровнями этих систем. Поэтому симметрия интенсивностей для соответственных частот требует вполне определенных соотношений между распределениями молекул по уровням колебаний нормального и возбужденного состояний и определенных соотношений вероятностей прямых и обратных электронных переходов. [7]
Число частиц, переходящих в единицу времени из возбужденного состояния i в низшее состояние k в системе, содержащей N частиц, равно AileN. Оценим величину вероятности перехода A ilt с излучением, характерным для молекулярных электронных переходов. [8]
Число частиц, переходящих в единицу времени из возбужденного состояния i в низшее состояние & в системе, содержащей N частиц, равно AikN. Оценим величину вероятности перехода A ile с излучением, характерным для молекулярных электронных переходов. [9]
В работе ПЗ ] рассмотрены механизмы релаксации, обусловленные анизотропией - фактора или константы СТО и ориентационными изменениями положения радикала в решетке. Показано, что эти релаксационные механизмы могут определять величину вероятности перехода в твердом теле при наличии в спектре решеточных колебаний ветви, соответствующей одномерным ориентационным колебаниям. [10]
Все вышесказанное позволяет считать, что первое возбужденное синглетное состояние исследованных соединений весьма близко по положению и своим свойствам к состоянию возбуждения группы карбонила в производных бензола. Более того, вероятность внутренней конверсии с флуоресцентного на фосфоресцентный уровень на 2 - 3 порядка больше, чем величина вероятности перехода с флуоресцентного уровня на основной ( S - S0) с излучением. Это объясняет тот факт, что в люминесценции карбо-нилпроизводных бензола имеется только фосфоресценция ( переход Т - S0) и полностью отсутствует флуоресцения ( с длительностью короче чем 10 - 6 - 10 - 7 сек. [11]
В этих условиях вероятность перехода слабо зависит от параметра, характеризующего крутизну потенциала взаимодействия, и поэтому вывод о том, что основную роль в передаче энергии играет короткодействующая часть межмолекулярного потенциала ( обменное взаимодействие), нуждается в пересмотре. Действительно, для точного резонанса общие оценки и конкретные расчеты [424] для некоторых процессов показывают, что мульти-польное взаимодействие молекул ( дальнодействующая часть потенциала) может приводить к таким величинам вероятности переходов, которые превышают величины, рассчитанные с учетом только близкодействующей части потенциала. Качественное различие между двумя видами взаимодействия заключается в том, что короткодействующая часть потенциала вызывает как переходы, так и искривление траектории относительного движения молекул; в то же время дальнодействующая часть вызывает только переходы, но не влияет существенным образом на относительное движение. [12]
В этих условиях вероятность перехода слабо зависит от параметра, характеризующего крутизну потенциала взаимодействия, и поэтому предположение о том, что основную роль в передаче энергии играет короткодействующая часть межмолекулярного потенциала ( обменное взаимодействие), нуждается в пересмотре. Действительно, для точного резонанса общие оценки [1184] и конкретные расчеты [1473] для некоторых процессов показывают, что мультипольное взаимодействие молекул ( даль-нодействующая часть потенциала) может приводить к таким величинам вероятностей переходов, которые превышают величины, рассчитанные-с учетом только близкодействующей части потенциала. [13]
Кроме того, интенсивность флуоресценции пропорциональна ее выходу W ( см. стр. Далее, / Co-линии / С-серии составляют только часть общей интенсивности всех линий, равную ра, величина которой зависит от величины вероятности перехода. [14]
Кроме того, интенсивность флуоресценции пропорциональна ее выходу W ( см. стр. Далее, / Са-линии / ( - серии составляют только часть общей интенсивности всех линий, равную ра, величина которой зависит от величины вероятности перехода. [15]