Величина - сечение - рассеяние
Cтраница 1
Величины сечений рассеяния выражены в барнах. [1]
 |
Геометрия рассея - порциональна амплитуде raei ( K. ния рентгеновских лучей у - х iv. [2] |
Она, как известно, пропорциональна величине сечения рассеяния - квадрату модуля амплитуды рассеяния. [3]
Существенно заметить, что знак фазы не влияет на величину сечения рассеяния. Это объясняется тем, что сечение рассеяния выражается через квадрат модуля волновой функции. Поэтому знак фазы можно определить экспериментально только при использовании интерференции ядерного рассеяния с кулоновским или между двумя ядерными рассеяниями, происходящими при различных взаимных ориентациях спинов. В обоих случаях известен знак одного из интерферирующих взаимодействий ( куло-новского - теоретически, ядерного - при параллельно направленных спинах - как соответствующего связанному состоянию), который позволяет определить знак фазы другого взаимодействия. [4]
Существенно заметить, что знак фазы не влияет на величину сечения рассеяния. Это объясняется тем, что сечение рассеяния выражается через квадрат модуля волновой функции. Поэтому знак фазы можно определить экспериментально только при использовании интерференции ядерного рассеяния с кулоновским или между двумя ядерными рассеяниями, происходящими при различных взаимных ориентациях спинов. В обоих случаях известен знак одного из интерферирующих взаимодействий ( куло-новского - теоретически, ядерного - при параллельно направленных спинах - как соответствующего связанному состоянию), позволяющий определить знак фазы другого взаимодействия. [5]
 |
Индикатриса рассеяния радиоволн на турбулентном конусе в случае диаграммы переизлучения турбулентностей по закону Ламберта. [6] |
Область поверхности, освещающая приемник, и, соответственно, величина сечения рассеяния, увеличиваются с ростом угла рассеяния 9S и достигают максимума при в8 тг - 9и, после чего остаются постоянными до 9S тт. [7]
Для всех рассмотренных диаграмм переизлучения с увеличением угла ( ps от 0 до тг величина сечения рассеяния растет и достигает максимума при ( ps тг, так как лишь в этом случае все элементы рассеивающей поверхности, расположение которых удовлетворяет условиям (4.3.3), (4.3.4), вносят свой вклад в рассеянный сигнал. [8]
Расчеты, проведенные для других значений угла полураскрыва конуса ви, показывают, что величина сечения рассеяния возрастает с ростом угла ви, что объясняется увеличением освещенной волной области поверхности, участвующей в формировании рассеянного сигнала. [9]
Из (1.5.27) следует, что при gx qxv / 2 влияние электрического поля на величину сечения рассеяния становится существенным и его необходимо учитывать. Так, при va - 5 102 м / с, qx 0 4 х х 10 - 3 см 1 ( длина радиоволны Л 15 м) значения электрического поля Ех 10 - 3 в / м, которые в ионосферной плазме существуют и наблюдаются экспериментально [46], приводят к уменьшению величины сечения рассеяния. Этот факт объясняется тем, что частицы, увлекаясь полем, забывают о начальном возмущении, вызываемом телом. [10]
Если все частицы рассеиваются независимо друг от друга, то увеличение интенсивности падающего пучка в несколько раз вызовет увеличение во столько же раз интенсивности рассеянного пучка. Поэтому величина сечения рассеяния не зависит от числа падающих на мишень частиц и определяется только их характеристиками и законом взаимодействия с мишенью. Ниже имеется в виду, что сечение рассеяния относится к одной частице - рассеивающему центру. [11]
Из сказанного ясно, что взаимодействие электронов с гелием является отталкивателышм и что эффекты поляризации оболочки мало существенны при рассмотрении рассеяния электронов на гелии. На основе описанного потенциала получают величину сечения рассеяния электронов на гелии при низких энергиях ( ниже 0 5 эв), которая хорошо согласуется с экспериментом. Рассчитанные сечения согласуются также с точностью до нескольких процентов с сечениями, вычисленными в работе [13], где была учтена только компонента поляризации с I - 1 и не был определен потенциал. [12]
Получены аналитические выражения и проведены численные расчеты сечения рассеяния радиоволн на коническом турбулентном потоке. Установлено, что в случае изотропного рассеяния величина сечения рассеяния растет с увеличением угла рассеяния ва и достигает максимума при 9S тг - ви, после чего остается постоянной до в8 тт. [13]
Таким образом, для нахождения сечения поглощения не обязательно пользоваться методом матрицы плотности, а можно ограничиться более простым методом балансных уравнений. Однако с помощью балансных уравнений нельзя определить величину когерентного сечения рассеяния фотонов, так как согласно решению задачи 5.2 она определяется недиагональными матричными элементами матрицы плотности pfeo. Метод балансных уравнений имеет дело только с диагональными элементами матрицы плотности. [14]
Анализ рассеяния протонов протонами ( см. ниже) показывает наличие существенного вклада в величину сечения от состояний с нечетными моментами количества движения. Если считать силы зарядово-независящими, то эти же состояния должны давать вклад и в величину сечения рассеяния нейтронов протонами, что является прямым возражением против обменных сил типа Сербера. [15]
Страницы: 1 2