Величина - эмиссионный ток
Cтраница 1
Величина эмиссионного тока с металлического катода, находящегося при определенной температуре, зависит от того, какая часть электронов, двигающихся квазисвободно в решетке металла, обладает тепловой энергией, превышающей работу выхода металла. Число таких электронов может быть определено из распределения по энергиям или по скоростям электронов в металле. [1]
Величина эмиссионного тока, возникающего под влиянием ноль из каждого элемента неоднородной эмиттирующей поверхности ( такой, например, как кончик полусферического монокристалла используемого в эмиссионной микроскопии), определяется локаль ным значением работы выхода электрона и, следовательно, ло кальным моментом электронного двойного слоя. [2]
Потенциалы электродов и величины эмиссионных токов близки к тем, которые имеют место в триодных конструкциях с цилиндрическим коллектором. Центральный проволочный коллектор собирает большую часть положительных ионов, образовавшихся внутри области, ограниченной спиралью сетки. Но при этом для рентгеновских лучей с сетки он расположен в очень узком телесном угле, на два-три порядка величины меньшем по сравнению с тем, который имеет место в триодной лампе. [3]
 |
Зависимость эмиссионного тока от азимутального угла для монокристалла вольфрама в виде проволоки при 1880 К и приложенном к поверхности поле 6 - 104 в / см. [4] |
На рис. 37 приведены измеренные Николь-сом [152] величины эмиссионного тока для различных кристаллографических направлений монокристалла вольфрама, полученного в виде проволоки. В табл. 2 указаны величины Ф, полученные Ни-кольсом [152] и Диковой с сотрудниками [153], для пяти различных поверхностных ориентации. В настоящее время стало очевидным, что для плоскости ( 110) значение, полученное Никольсом, занижено. Большое практическое значение имеет тот факт, что значение работы выхода электрона можно очень сильно изменить нанесением на поверхность эмиттера хорошо подобранного металлического осадка. Представляется, что в большинстве случаев такой осадок полностью контролирует эмиссионные характеристики. [5]
Режим накальной цепи, как известно, определяет величину эмиссионного тока. [6]
Этот метод основан на магнетронном действии аксиального магнитного поля, которое снижает величину эмиссионного тока насыщения в цилиндрическом диоде. Контактную разность потенциалов замеряют между чистой или заполненной поверхностью ханода и центральным вольфрамовым катодом, который используется в качестве отсчетного электрода. [7]
Мощность, теряемая катодом на электронную эмиссию, определяется работой выхода и величиной эмиссионного тока. [8]
Автоэлектронная эмиссия), изготовленные из полупроводников / - типа или высокоомных полупроводников n - типа, величина эмиссионного тока для к-рых резко увеличивается при освещении. Механизм фоточувствительности полупроводниковых автокатодов состоит в следующем. Вольт-амперные характеристики ( ВАХ) автоэлектронной эмиссии из указанных полупроводников существенно нелинейны ( особенно при низкой темп-ре) - в них имеется область насыщения, обусловленная рядом связанных процессов: проникновением электрич. В области насыщения ВАХ автоэлектронный ток резко увеличивается при освещении полупроводника в области собственного и примесного поглощения за счет дополнит. [9]
Крутизна триода, очевидно, будет тем больше, чем меньше расстояние между сеткой и катодом и чем больше величина эмиссионного тока. [10]
Если к поверхности металла или полупроводника приложить очень сильное электрическое поле, то вероятность туннельного прохождения электроном поверхностного потенциального барьера может увеличиться настолько, что величина эмиссионного тока становится достаточной для проведения измерений. [11]
Эксперименты показали перспективность такого подхода [340], так как диаметр светящейся точки составлял 0 2 мм при шаге автоэмиттеров также 0 2 мм, что вполне достаточно для высококачественного цветного экрана. Величина эмиссионного тока ( более 100 мкА) более чем достаточна для получения необходимой яркости свечения экрана. [12]
Различия в работе выхода наблюдаются не только для различных граней чистого металлического кристалла; они обусловлены также наличием адсорбированных пленок или монослоев газов. Поскольку величина работы выхода в степени 3 / 2 фигурирует в экспоненте уравнения Фаулера - Нордгейма ( уравнение 4), изменения % всего лишь на сотые доли электрон-вольта вызывают заметные различия в величине эмиссионного тока. [13]
Прибор состоит ( см. рис. 11) из вольфрамового острия 2, обработанного путем электролитической полировки так, что радиус кривизны составляет - 10 - 5 см, и анода в виде пленки из аквадага. К аноду прикладывают потенциал, который можно изменять от 3 до 15 / се, и электроны, вырываемые из точеч-ого участка, двигаются по приблизительно прямолинейным траекториям к флуоресцирующему экрану. Вторичные электроны из экрана улавливаются анодом, а величину эмиссионного тока измеряют - 1 увствительным микроамперметром. [14]
На рис. 3.36 в качестве примера представлена серия фотографий эмиссионных изображений после периода адсорбции остаточных газов в течение 60 минут. Зба), характеризуется уменьшением контраста, как бы запылением структурных составляющих автоэмиссионного изображения. Збб, в), рабочая поверхность очищается, а величина эмиссионного тока падает, после чего характер изображения и величина эмиссионного тока изменяются не сильно. [15]
Страницы: 1 2