Разброс - резонансная частота
Cтраница 1
Разброс резонансных частот у элементов мозаичного преобразователя зависит от их конструкции, качества изготовления и допусков в геометрических размерах и практически может составлять от десятков герц до единиц килогерц. Чем больше этот разброс, тем, естественно, более неравномерно работают элементы мозаики и тем меньше акустическая мощность, отдаваемая преобразователем. С другой стороны, если добротность элементарных преобразователей, из которых составлена мозаика, низка, то разброс резонансных частот ( конечно, не выходящий за известные пределы) не ухудшает сколько-нибудь заметно работу преобразователя в целом. Но получить преобразователь мозаичного типа с малым разбросом резонансных частот его элементов не всегда удается. [1]
Поликристаллические образцы обладают в большинстве случаев значительно более широкими линиями ферромагнитного резонансного поглощения, чем монокристаллы соответствующих веществ. Это - дополнительное расширение обусловлено влиянием кристаллографической магнитной анизотропии, которая приводит к разбросу резонансных частот для различным образом ориентированных кристаллитов в образце, и наличием закрытых воздушных пор, поверхностные магнитные заряды которых порождают местные размагничивающие поля. [2]
В ряде технологических устройств можно использовать электроакустические преобразователи мозаичного типа, состоящие из двух и более элементарных преобразователей, по своим параметрам не зависящих друг от друга и питаемых от общего генератора. Так как изготовить элементарные преобразователи с одинаковыми параметрами и, что особенно важно, с одинаковыми резонансными частотами невозможно, то, естественно, возникает разброс резонансных частот, который при фиксированной частоте генератора делает работу мозаичного преобразователя неравномерной. При этом одни элементы мозаики работают с максимальной эффективностью, а другие подчас вообще не работают. [3]
 |
Эквивалентная схема магнитострикционного. [4] |
Амплитудная модуляция с глубиной до 100 % также интенсифицирует процесс очистки и получается за счет применения однофазных одно - и двухполуперйодных схем выпрямления без сглаживающих фильтров. При этом тип выпрямителя определяет среднюю мощность на выходе генератора. Частотная модуляция используется для усреднения работы преобразователей мозаичного типа, у которых существует разброс резонансных частот отдельных элементов мозаики. [5]
Разброс резонансных частот у элементов мозаичного преобразователя зависит от их конструкции, качества изготовления и допусков в геометрических размерах и практически может составлять от десятков герц до единиц килогерц. Чем больше этот разброс, тем, естественно, более неравномерно работают элементы мозаики и тем меньше акустическая мощность, отдаваемая преобразователем. С другой стороны, если добротность элементарных преобразователей, из которых составлена мозаика, низка, то разброс резонансных частот ( конечно, не выходящий за известные пределы) не ухудшает сколько-нибудь заметно работу преобразователя в целом. Но получить преобразователь мозаичного типа с малым разбросом резонансных частот его элементов не всегда удается. [6]
Амплитудную модуляцию применяют тогда, когда для упрощения конструкции из схемы выпрямителя исключают фильтр. Частотная модуляция применима на преобразователях мозаичного типа. Присущий этим преобразователям разброс резонансных частот отдельных элементов мозаики подчас приводит к тому, что при фиксированной рабочей частоте ряд элементов перестает действовать. Подача же на вход мозаичного преобразователя частотно-модулированного напряжения обеспечивает равномерность работы всех элементов мозаики. [7]
В противоположность ранее описанному необратимому затуханию через релаксационные процессы, при данном разрушении поляризации речь идет об обратимом процессе. Поскольку допустимо пренебрежение релаксационными процессами, начальное состояние может быть следующим образом восстановлено. Пусть поляризация создается я / 2-импульсом. После ее затухания, обусловленного разбросом резонансных частот, среда облучается вторым импульсом со временем запаздывания Ф ( ( 1 / А ( йнеодн Ф С т) по отношению к первому импульсу. [8]
Пусть поле fflt направленное вдоль оси х, в течение некоторого времени действует на систему спинов. Составляющую макроскопической намагниченности вдоль оси у можно экспериментально зафиксировать. Поскольку эта намагниченность перпендикулярна полю Н0, ее называют поперечной. После выключения поля Hv поперечная намагниченность реальной системы взаимодействующих спинов не может оставаться неизменной. Статическое взаимодействие магнитных диполей, особенно эффективное в вязких жидкостях или твердых телах, обусловливает большой разброс значений локальных полей в месте расположения однотипных магнитных ядер и, следовательно, разброс резонансных частот для них. В невязких жидкостях основной причиной разброса резонансных частот становится неоднородность магнитного поля Н0, напряженность которого не может быть абсолютно одинаковой во всем объеме образца по чисто техническим условиям. Результатом такого расхождения векторов магнитных моментов по фазе является экспоненциальный спад поперечной намагниченности с характеристическим временем Т2, называемым временем спин-спиновой или поперечной релаксации. [9]
Пусть поле Hlt направленное вдоль оси х, в течение некоторого времени действует на систему спинов. Составляющую макроскопической намагниченности вдоль оси у можно экспериментально зафиксировать. Поскольку эта намагниченность перпендикулярна полю Н0, ее называют поперечной. После выключения поля Н1 поперечная намагниченность реальной системы взаимодействующих спинов не может оставаться неизменной. Статическое взаимодействие магнитных диполей, особенно эффективное в вязких жидкостях или твердых телах, обусловливает большой разброс значений локальных полей в месте расположения однотипных магнитных ядер и, следовательно, разброс резонансных частот для них. В невязких жидкостях основной причиной разброса резонансных частот становится неоднородность магнитного поля Н0, напряженность которого не может быть абсолютно одинаковой во всем объеме образца по чисто техническим условиям. Результатом такого расхождения векторов магнитных моментов по фазе является экспоненциальный спад поперечной намагниченности с характеристическим временем Т2, называемым временем спин-спиновой или поперечной релаксации. [10]
Пусть поле fflt направленное вдоль оси х, в течение некоторого времени действует на систему спинов. Составляющую макроскопической намагниченности вдоль оси у можно экспериментально зафиксировать. Поскольку эта намагниченность перпендикулярна полю Н0, ее называют поперечной. После выключения поля Hv поперечная намагниченность реальной системы взаимодействующих спинов не может оставаться неизменной. Статическое взаимодействие магнитных диполей, особенно эффективное в вязких жидкостях или твердых телах, обусловливает большой разброс значений локальных полей в месте расположения однотипных магнитных ядер и, следовательно, разброс резонансных частот для них. В невязких жидкостях основной причиной разброса резонансных частот становится неоднородность магнитного поля Н0, напряженность которого не может быть абсолютно одинаковой во всем объеме образца по чисто техническим условиям. Результатом такого расхождения векторов магнитных моментов по фазе является экспоненциальный спад поперечной намагниченности с характеристическим временем Т2, называемым временем спин-спиновой или поперечной релаксации. [11]
Пусть поле Hlt направленное вдоль оси х, в течение некоторого времени действует на систему спинов. Составляющую макроскопической намагниченности вдоль оси у можно экспериментально зафиксировать. Поскольку эта намагниченность перпендикулярна полю Н0, ее называют поперечной. После выключения поля Н1 поперечная намагниченность реальной системы взаимодействующих спинов не может оставаться неизменной. Статическое взаимодействие магнитных диполей, особенно эффективное в вязких жидкостях или твердых телах, обусловливает большой разброс значений локальных полей в месте расположения однотипных магнитных ядер и, следовательно, разброс резонансных частот для них. В невязких жидкостях основной причиной разброса резонансных частот становится неоднородность магнитного поля Н0, напряженность которого не может быть абсолютно одинаковой во всем объеме образца по чисто техническим условиям. Результатом такого расхождения векторов магнитных моментов по фазе является экспоненциальный спад поперечной намагниченности с характеристическим временем Т2, называемым временем спин-спиновой или поперечной релаксации. [12]
Страницы: 1