Разброс - время - пролет - электрон
Cтраница 1
Разброс времени пролета электронов от фотокатода до первого эмиттера составляет около ( 1 - 5) 10 - э сек. [1]
 |
Схема фотокатода ФЭУ с одним из вариантов призмы полного внутреннего отражения.| Спектральная чувствительность некоторых фотокатодов. [2] |
Частотная характеристика ФЭУ ограничивается разбросом времени пролета электронов через динодную систему. [3]
При подаче на фотоэлектронный умножитель светового импульса в результате разброса времени пролета электронов фронт импульса размывается. Для уменьшения разброса времени пролета электронов необходимо принимать меры для получения лучшей фокусировки электронного луча в фотоумножителе. Поэтому разработка фотоэлектронных умножителей с торовидными эмиттерами, которые упоминались в § 7, имеет большое значение для обеспечения возможности получения от умножителей импульсов с крутизной фронта порядка 250 ма / нсек. [4]
 |
Катодные камеры ФЭУ с боковым оптическим. [5] |
В рассмотренных конструкциях катодных камер не обеспечивается основное требование, предъявляемое к быстродействующим ( временным) ФЭУ: малая величина разброса времени пролета электронов, вылетающих из различных точек фотокатода, до первого динода. Связано это с разностью длин центральных и краевых траекторий, малой величиной напряженности электрического поля ( градиента потенциала) у фотокатода и ее неравномерным распределением вдоль фотокатода. [6]
Жалюзийная система характеризуется неострой фокусировкой электронов и большой величиной напряженности электрического поля у поверхности динода, что позволяет на малогабаритных динодах довести разброс времен пролета электронов меж ду двумя каскадами до величины менее 0 9 не. [7]
Жалюзийная система характеризуется неострой фокусировкой электронов и большой величиной напряженности электрического, поля у поверхности динода, что позволяет на малогабаритных динодах довести разброс времен пролета электронов между двумя каскадами до величины менее 0 9 не. Недостатком жалюзийной системы является возможность пролета электронов через динод без умножения, что снижает эффективность динода и ухудшает временное разрешение. [8]
При подаче на фотоэлектронный умножитель светового импульса в результате разброса времени пролета электронов фронт импульса размывается. Для уменьшения разброса времени пролета электронов необходимо принимать меры для получения лучшей фокусировки электронного луча в фотоумножителе. Поэтому разработка фотоэлектронных умножителей с торовидными эмиттерами, которые упоминались в § 7, имеет большое значение для обеспечения возможности получения от умножителей импульсов с крутизной фронта порядка 250 ма / нсек. [9]
Обычные ограничения в быстродействии, свойственные приборам со статическими полями, исключаются с помощью переменного электрического поля и перпендикулярного ему магнитного поля. Наложение этих полей устраняет разброс времени пролета электронов при их прохождении через усилительные каскады, где происходит вторичное умножение электронов. [10]
Измеряя при помощи узкополосного измерительного прибора спектр дробового шума фототока от постоянной засветки, можно получить амплитудно-частотную характеристику ( АЧХ) умножительной системы, включая анодный блок без учета катодной камеры. Разница в АЧХ, измеренных двумя методами, будет меньше для временных ФЭУ, у которых мал разброс времен пролета электронов в катодной камере ( ФЭУ-36) и при засветке - только центральной части фотокатода. [11]
Амплитудно-частотная характеристика ФЭУ - это зависимость чувствительности или коэффициента усиления ФЭУ от частоты принимаемого сигнала, выраженная в относительных единицах. По этой характеристике определяется полоса пропускания, ширина которой является основным требованием к быстродействию ФЭУ при его использовании в качестве широкополосного демодулятора в оптическом диапазоне длин волн. Она определяется разбросом времени пролета электронов в ФЭУ и временем пролета в последнем каскадном промежутке. [12]
 |
Зависимость составляющих темнового тока от величины напряжения питания фотоумножителя. [13] |
Время нарастания импульса анодного тока Тф - это интервал времени ( в наносекундах), в течение которого импульс нарастает от. Длительность импульса анодного тока ти - это интервал времени ( в наносекундах) между началом и концом импульса, измеренный на уровне 0 1 от амплитудного значения / ал. Максимальная разность времени пролета электронов, эмиттированных из точек в центре и на периферии фотокатода, называется разбросом времени пролета электронов по фотокатоду Дт. На лучших образцах ФЭУ достигнуты величины Дт 0 5 не. [14]
Страницы: 1