Разброс - энергия
Cтраница 4
Подчеркнем, что А / Г - неопределенность энергии некоторого состояния системы, А / - промежуток времени, в течение которого оно существует. Следовательно, система, имеющая среднее время жизни At, не может быть охарактеризована определенным значением энергии; разброс энергии А. А / Дг возрастает с уменьшением среднего времени жизни. Из выражения (215.5) следует, что частота излученного фотона также должна иметь неопределенность Av A. Опыт действительно показывает, что все спектральные линии размыты; измеряя ширину спектральной линии, можно оценить порядок времени существования атома в возбужденном состоянии. [46]
Следовательно, система, имеющая среднее время жизни Д /, не может быть охарактеризована определенным значением энергии; разброс энергии А. Из выражения (215.5) следует, что частота излученного фотона также должна иметь неопределенность Av A. Опыт действительно показывает, что все спектральные линии размыты; измеряя ширину спектральной линии, можно оценить порядок времени существования атома в возбужденном состоянии. [47]
 |
Аппроксимация траектории заряженной частицы в плоском электростатическом конденсаторе прямой с изломом. [48] |
Ввиду того что ионы образовывались в разных местах разрядного пространства и, следовательно, проходили различные разности потенциалов, разброс энергий в пучке был весьма значителен. [49]
Практические следствия критерия ( 17) будут обсуждаться Хейном в отдельной публикации, причем в ней будет сделан особый упор на электронный микроскоп с магнитными линзами. Но можно отметить, что даже при абсолютной стабильности линз или в случае электростатических систем с постоянным потенциалом предел будет достигаться при разрешении примерно от 1 до 2 А, за которым разброс энергии электронов будет мешать дальнейшему прогрессу, если не используются ахроматические линзы. [50]
Разброс энергии обусловлен больцмановским распределением скоростей, которое и определяет нижний предел, равный 0 1 эв при температуре 103 К. Разброс энергии в несколько электрон-вольт источников с ионной бомбардировкой ( 5 эв) еще приемлем для анализаторов с одинарной фокусировкой. В этом случае нормальное разрешение и чувствительность прибора уменьшаются благодаря рассеянию и разбросу энергии первичного луча. Потери могут быть значительными, особенно для источников дугового типа. [51]
Поэтому на больших расстояниях должна иметь место экспоненциальная зависимость. Тем не менее, для замедления в веществах, не содержащих водорода, простой закон Гаусса с параметрами, выбранными таким образом, чтобы получить правильное значение для г2 / б, часто является достаточно хорошим приближением к действительному пространственному распределению. Разброс энергии нейтронов, испускаемых источником, часто либо не так велик, либо частично скомпенсирован, а число столкновений достаточно велико, чтобы можно было пренебречь экспоненциальным хвостом, кривой. Что же касается водородсодержащих замедлителей, то в этом случае нейтрон может в одном акте столкновения потерять почти всю свою энергию. Кроме того, эффективное сечение столкновения с атомом водорода сильно растет с уменьшением энергии нейтрона. Поэтому основную часть расстояния, до которого доходит нейтрон, он покрывает за один или за первые два свободных пробега. Таким образом, условия, при которых мы имели право ожидать закон Гаусса для распределения интенсивности замедления, оказываются в этом случае нарушенными. [52]
Метод, основанный на ионизации молекул электронным ударом, позволяет получать большие ионные токи, для регистрации которых обычно применяют масспектрометр. Так, начальный разброс энергии электронов зависит от максвелловского распределения термоэлектронов катода. Электрическое поле, втягивающее ионы из пространства ионизации в масспектрометр, оказывает влияние на энергетический разброс электронов. [53]
В этом случае более быстрые ионы опережают медленные, вследствие чего ионы различных скоростей разделяются пространственно и между собой не взаимодействуют. Как показано на рис. 2.5, разброс кинетических энергий ионов дуги подчиняется распределению Гаусса. Максимальная величина разброса энергий с учетом всех ионов дуги зависит от материала электродов. Найдено, что наибольший разброс характерен для электродов из тугоплавких металлов. Значение энергии ионов и разброс для данного материала электродов очень мало зависят от тока дуги, уменьшаясь на 10 - 15 % при возрастании тока от 20 до 200 А. При том же изменении тока напряжение дуги возрастает примерно на 10 % и распределение состояний ионизации меняется незначительно, причем меньшим зарядам соответствуют большие токи. [54]
Азулен представляет особый интерес ввиду необычной структуры его кристалла. Хант и Росс объясняют это различиями взаимодействия между постоянными дипольными моментами молекул в возбужденном и основном состояниях. Беспорядок в направлениях постоянных дипольных моментов дает разброс энергий перехода, и, следовательно, относительно большую ширину полосы. [55]
В бетатроне разброс электронов по энергиям вызывается двумя факторами: неодновременностыо впуска электронов в рабочее пространство и ионизационными потерями энергии. Отношение отрезка времени, используемого для впуска электронов, ко всему времени ускорения по порядку величины равно отношению начальной энергии электронов к конечной. Такое различие в начальных моментах ускорения должно приводить к разбросу энергии порядка начальной энергии электронов. Отсюда следует, что разброс по энергиям, вызываемый этой причиной, должен б ыть по крайней мере порядка 103 эв. [56]
Пики ионов приведены на рис. 9, а. Длинные хвосты, направленные в сторону увеличения масс, указывают на большой первоначальный разброс энергий ( 350 эв), тогда как резкие спады в сторону меньших масс указывают на определенный минимум первоначальной энергии. [57]
Страницы: 1 2 3 4