Значительный разброс - экспериментальная точка
Cтраница 1
 |
Зависимость толщины фронта наблюдаемого импульса от числа М. воздух р 3 - ь4 - 10 - 2 мм рт. ст. Средняя длина свободного пробега - 1 6 см. [1] |
Значительный разброс экспериментальных точек объясняется не только ошибками в определении протяженности фронта импульса и скорости ударной волны. [2]
На рис. 5 виден значительный разброс экспериментальных точек около наивероятной кривой, однако максимальная величина этого разброса по отношению к абсолютному значению ЛЭф составляет 3 6 %, что незначительно превышает указанную нами точность измерений. При обработке данных по эффективной теплопроводности насадки МСН в атмосфере водорода значения лэф при атмосферном давлении получены экстраполяцией кривой, соединяющей экспериментальные точки, до давления 1 бар. Из рис. 4 видно, что при давлениях, близких к атмосферному, экспериментальные точки располагаются несколько ниже проведенной кривой, что объясняется эффектом температурного скачка в этой области давлений. [3]
На получаемых графиках часто наблюдается значительный разброс экспериментальных точек, пики и провалы, что затрудняет получение правильного представления о действительном характере кривой твердость - время. [4]
Зависимость температур плавления от числа атомов углерода в боковой цепи приведена на рис. 10.25. Несмотря на значительный разброс экспериментальных точек, общая тенденция такова, что температуры плавления коротких боковых цепей близки к температурам плавления соответствующих алка-нов, а при увеличении длины боковых цепей они стремятся к величинам, характерным для алканов удвоенной длины Поливиниловые эфиры характеризуются более высокими температурами. [5]
У 3 - В области смесей, где скорости срыва максимальны, а также в области бедных смесей наблюдается достаточно хорошая корреляция, тогда как в богатых смесях наблюдается значительный разброс экспериментальных точек. Данные, полученные для самого узкого зазора, можно обработать в пределах обычного разброса с помощью зависимости Vj тем не менее график, построенный с помощью зависимости Vf при инжекции как воздуха, так и стехиометри-ческой смеси, получается достаточно определенным, чтобы можно было предположить существование другого механизма стабилизации пламени. [6]
Построена температурная зависимость растворимости в координатах логарифм концентрации - обратная температура. Отмечается значительный разброс экспериментальных точек. Растворимость меняется от 0 00009 % ( ат. [7]
Несмотря на значительный разброс экспериментальных точек, теория хорошо следует экспериментальным данным. [9]
Зависимость потерь давления ( коэффициента сопротивления) по длине рукавов от числа Рейнольдса имеет явно выраженные участки ламинарного и турбулентного режимов течения жидкости. На участке перехода от ламинарного к турбулентному режиму наблюдается значительный разброс экспериментальных точек ( рис. 29, б), поэтому эксплуатировать рукава в этом диапазоне чисел Рейнольдса не рекомендуется. [10]
Такое дублирование испытаний выносливости на образцах и лопатках вызвано тем, что лопатка имеет сложный профиль с разным распределением материала по сечению, с острыми выходными кромками. Влияние конструктивного фактора при усталостных испытаниях этих деталей исключительно велико, так как незначительные отклонения профиля в испытуемой серии лопаток приводят к значительному разбросу экспериментальных точек на кривой усталости. [11]
 |
Измерения скорости потока при помощи слежения за частицами ( точки и вычисленные скорости в пламени с противотоком с предварительно не перемешанной смесью. горючее поступает в точке 2 0, воздух. [12] |
В методе пробных частиц в поток вводятся частицы с размерами порядка 1 мкм. Следы от них регистрируются фотографически при достаточно длительной экспозиции. На рис. 2.1 проведено сравнение скоростей потока, измеренных методом пробных частиц [ Tsuji, Yamaoka, 1971 ], и рассчитанных скоростей потока ( [ Dixon-Lewis, 1985 ], см. также гл. Несмотря на значительный разброс экспериментальных точек, рисунок демонстрирует, что данный метод является вполне надежным для измерения скоростей потока. Его разновидностью является метод измерения скорости изображения частиц, в котором для освещения частиц используется тонкий, плоский луч от импульсного лазера. Благодаря повторяющимся импульсам лазерного излучения изображения частицы представляют собой яркие точки, смещенные в пространстве. [13]
Страницы: 1