Развитие - искра
Cтраница 1
Развитие искры в неоднородном электрическом поле проходит стадию лавинной короны, сопровождающуюся свечением в форме ореола, окружающего электрод; затем стадию лавинно-стримерных образований, подобных импульсной короне. [1]
Развитие искры в неоднородном электрическом поле проходит стадию лавинной короны, сопровождающуюся свечением в форме ореола, окружающего электрод, затем стадию лавинно-стримерных образований, подобных импульсной короне. Дальнейшее возрастание напряжения приводит к появлению ветвистых образований ( кистевой разряд), берущих свое начало на конце электрода с меньшим радиусом кривизны. Эти ветви являются заторможенными лидерами. После этого происходит образование лидера, перекрывающего весь промежуток, за которым следуют главная и финальная стадии искры. [2]
 |
Схема получения коронного разряда. [3] |
Стримерная теория развития искры позволяет качественно объяснить основные особенности возникновения искрового разряда, хотя в количественном отношении теория искры не может считаться завершенной. [4]
 |
Развитие отрицательного стримера.. [5] |
Объяснение большой скорости развития искры, так же как и других особенностей этой формы разряда, дано так называемой стримерной теорией искры, в настоящее время надежно обоснованной прямыми экспериментальными данными. Пронизывая газоразрядный промежуток, стримеры образуют проводящие мостики, по которым в последующие стадии разряда и устремляются мощные потоки электронов. [6]
Ассоциативная ионизация проявляется при развитии искры, молнии. Первой стадией пробоя в газе при атмосферных давлениях является волна ионизации, которая движется к положительному электрону и создает проводящий канал с относительно малым числом и плотностью заряженных частиц. Далее волна ионизации движется в обратном направлении, создавая относительно высокую плотность заряженных частиц. В результате образуется проводящий канал в газе, по которому и происходит разрядка напряжения. Эта стадия пробоя связана [ НО ] с появлением возбужденных атомов за счет поглощения фотонов, движущихся к положительному электроду. Сами фотоны возникают при излучении возбужденных электронным ударом атомов. Возбужденный атом приводит к образованию свободного электрона, который под действием внешнего электрического поля быстро размножается. Поэтому если испускаемый фотон движется по направлению к отрицательно заряженному электроду, то через некоторое время в ту область, где излучился фотон, вернется целая лавина электронов. [7]
Поскольку малая величина катодного падения потенциала характерна для устойчивой дуги, представляет интерес узнать, на какой стадии развития искры катодное падение достигает присущей дуге величины. Единственным, что известно в отношении начальной стадии, является сумма катодного и анодного падений. Эти значения получены экстраполяцией прямых линий, приближенно проведенных через три неколлинеарные точки. Хотя полученные таким способом величины нельзя считать точными, они соответствуют вероятному верхнему, пределу. Эти результаты показывают, что малая величина катодного падения - наверняка меньшая, чем у тлеющего разряда, и, возможно, близкая к значению, характерному для устойчивой дуги, - устанавливается на весьма ранней стадии развития искры. [8]
 |
Фотография молнии на движущейся пленке. Здесь паузы между первыми ударами 0 03 сек.. последняя пауза в четыре раза длиннее. [9] |
На рис. 178 представлена фотография единичного искрового разряда на. Здесь видно толчкообразное развитие искры и видно, что отрицательный и положительный стримеры растут навстречу друг другу. Когда головки стримеров встречаются, образуется проводящий канал, по которому и происходит разряд. [10]
Последняя определяется ценой деления шкалы и отношением продолжительности искрового разряда к периоду вращения барабана, что влияет прежде всего на четкость изображения шкал. Погрешность отсчета для прибора с периодом вращения 1 / 50 сек составляет 5 - 10 - 6 сек; погрешностью, обусловленной разбросом времени развития искры и отклонениями частоты вращения барабана, можно пренебречь. Если требуется однозначно измерять интервалы времени, охватывающие несколько оборотов барабана, необходимо дополнительное устройство, отсчитывающее число целых оборотов. Оно может представлять собой, например, барабан с меньшим числом оборотов, положение которого регистрируется вместе с основным измерением в начале и в конце измеряемого интервала. Если шкалы прибора отображаются на фосфоресцирующий слой, послесвечение которого делает возможным непосредственный отсчет, то хронограф Беца является показывающим измерителем времени. [11]
Вначале оба процесса протекают одинаково. Электрон, выходящий из катода ( например, при фотонной эмиссии), под влиянием электрического поля напряженности Е на пути 1 см претерпевает а ионизирующих соударений с нейтральными молекулами газа. Далее происходит экспоненциальное возрастание ( лавина) исходного числа заряженных частиц с коэффициентом еах, где х - длина пробега в сантиметрах. Благодаря возникшей лавине при развитии искры по механизму Таунсенда в результате так называемых упроцессов из катода освобождаются новые электроны. [12]
Поскольку малая величина катодного падения потенциала характерна для устойчивой дуги, представляет интерес узнать, на какой стадии развития искры катодное падение достигает присущей дуге величины. Единственным, что известно в отношении начальной стадии, является сумма катодного и анодного падений. Эти значения получены экстраполяцией прямых линий, приближенно проведенных через три неколлинеарные точки. Хотя полученные таким способом величины нельзя считать точными, они соответствуют вероятному верхнему, пределу. Эти результаты показывают, что малая величина катодного падения - наверняка меньшая, чем у тлеющего разряда, и, возможно, близкая к значению, характерному для устойчивой дуги, - устанавливается на весьма ранней стадии развития искры. [13]
Страницы: 1