Развитие - электронная лавина
Cтраница 1
 |
Газосветная лампочка.| Схема записи звука электрооптическим конденсатором. [1] |
Развитие электронных лавин, поддерживающих тлеющий разряд в газосветной лампе, происходит с такой быстротой, что газосветная лампочка при небольшом ( в несколько миллиметров) расстоянии между электродами является одним из наименее инерционных приборов. Яркость свечения газосветной лампочки пропорциональна величине тока, поэтому колебания яркости имеют тот же ход во времени, что и колебания тока. [2]
Вне светящегося слоя развития электронных лавин не происходит и ток здесь переносится только зарядами того же знака, что заряд коровирующего электрода, проникающими из светящейся области. Иными словами, разряд вне области свечения остается несамостоятельным. По мере увеличения напряжения на электродах сила тока коренного разряда увеличивается, светящийся слой расширяется и в конце концов наступает полный пробой. Таким образом, сила тока в короне ограничивается не сопротивлением внешней цепи, как это имеет место в других перечисленных выше формах самостоятельного разряда, а малой электропроводностью внешнего несветящегося слоя. [3]
Из соотношения ( 11) ясно, что за счет развития электронной лавины может реализоваться критическая плотность электронов в газе. [4]
 |
Расчетные скорости распространения плоской волны ионизации в ксеноне при атмосферном давлении. [5] |
Нагрев среды и образование высокотемпературного парогазового ореола в окрестности частицы также способствует процессу развития электронной лавины за счет уменьшения потерь электронов на диссоциативное прилипание к молекулам воздуха и затрат энергии на столкновительное возбуждение низкорасположенных уровней колебательно-вращательных переходов молекул. [6]
Из материала лекции 16 следует, что в процессе возникновения пробоя, обусловленного развитием электронной лавины, определяющее значение имеют плотность свободных электронов в среде, энергия, которую свободный электрон должен набрать за счет столкновений, частота столкновений электрона с третьим телом и наличие ( или отсутствие) потерь энергии за счет конкурирующих процессов. В первых трех пунктах условия в кристаллах и стеклах значительно более благоприятны для развития лавинного пробоя, чем в газах. [7]
 |
Распределение интенсивности свечения вдоль трубки. [8] |
Самостоятельный разряд может возникнуть лишь в том случае, если появляется механизм, приводящий к возникновению электронов не только на пути развития электронной лавины, но и в области около катода. [9]
В этом случае в более или менее тонком слое вокруг проволоки возникает свечение - самостоятельный коронный разряд, сопровождающийся характерным шипением. Вне светящегося слоя развития электронных лавин не происходит, и ток здесь переносится только зарядами того же знака, что и заряд коронирующего электрода, проникающими из светящейся области. Иными словами, разряд вне Ъбласти свечения остается несамостоятельным. По мере увеличения напряжения сила тока коронного разряда увеличивается, светящийся слой расширяется и в конце концов наступает полный пробой. Таким образом, сила тока в короне ограничивается не сопротивлением внешней цепи, как в перечисленных выше формах самостоятельного разряда, а малой электропроводностью внешнего несветящегося слоя. [10]
Вернемся в заключение к интересующему нас случаю, когда атом ионизуется ускоренным электроном. Процесс размножения свободных электронов при ионизации атомов лежит в основе развития электронной лавины. [11]
Таунсендовским разрядом называется такая форма разряда, при которой сила тока разряда настолько мала, что искажением поля, происходящим от пространственных зарядов, практически можно пренебречь. От тихого несамостоятельного разряда таунсендовский разряд отличается тем, что в нем имеют место ионизация газа соударениями электронов и развитие электронных лавин. От дальнейших стадий самостоятельного разряда таунсендовский разряд отличается тем, что благодаря малой плотности тока в нем можно пренебречь искажением поля пространственными зарядами. Постепенно развиваясь, разряд переходит из одной стадии в другую, из таунсендовского в тлеющий, из тлеющего в дуговой. Какой вид разряда устанавливается в стационарном состоянии, зависит, согласно рассмотренным в предыдущей главе внешним условиям устойчивости разряда, главным образом от сопротивления, введенного во внешнюю цепь. [12]
В некоторых газах видимое глазом свечение остова возникает лишь при больших давлениях. В темном остове и в положительном столбе беспорядочное движение электронов преобладает над направленным. Развития электронных лавин здесь не происходит, и эта область тлеющего разряда представляет собой газ в состоянии плазмы, свойства которой будут описаны в следующей главе. [13]
Сущность теории состоит в следующем. Возбужденные атомы испускают фотоны большой энергии, которые поглощаются атомами газа и приводят к их ионизации. Таким образом, развитие электронной лавины сопровождается возникновением новых очагов ионизации всюду, куда попадают фотоны высокой энергии. В новых очагах ионизации образуются новые электронные лавины. Наряду с этим по мере продвижения электронной лавины от катода к аноду позади лавины остается положительный объемный заряд. [14]
При таких конфигурации и взаимном расположении электродов градиент потенциала будет наибольшим у поверхности проволоки, уменьшаясь по направлению к цилиндру обратно пропорционально расстоянию от оси проволоки. В этом случае в более или менее тонком слое вокруг проволоки возникает свечение - - самостоятельный коронный разряд-сопровождающийся характерным шипением. Вне светящегося слоя развития электронных лавин не происходит, и ток здесь переносится только зарядами того же знака, что и заряд корони-рующего электрода, проникающими из светящейся области. Иными словами, разряд вне области свечения остается несамостоятельным. По мере увеличения напряжения сила тока коронного разряда увеличивается, светящийся слой расширяется и в конце концов наступает полный пробой. Таким образом, сила тока в короне ограничивается не сопротивлением внешней цепи, как в перечисленных выше формах самостоятельного разряда, а малой электропроводностью внешнего несветящегося слоя. [15]
Страницы: 1 2