Развитие - взрыв
Cтраница 2
Задача о динамике развития взрыва в аппаратах с насадками теоретически еще не разработана. Имеются лишь некоторые экспериментальные исследования. [16]
Основной характеристикой динамики развития взрыва является скорость роста давления dp / dt, которая зависит от физико-химических свойств взрывоопасной среды, степени турбулизации ее в аппарате, объема и формы аппарата и других факторов. [17]
В начальные моменты развития взрыва наблюдается существенное отклонение от равновесия в обмене энергией между излучением и веществом. При распространении рентгеновского излучения перед волной в воде образуется предвестник с яркостной температурой Тя ( [ / / Ча) 1 / 4 - Ю3 К. За фронтом волны давление излучения на два порядка превосходит давление вещества. В силу высокой поглощающей способности воды эта энергия интенсивно переходит во внутреннюю энергию, максимальная доля которой составляет около 80 % в момент времени примерно 20 мкс. По мере распространения тепловой волны и выхода из нее сильной ударной волны часть внутренней энергии переходит в кинетическую энергию воды, но максимальная доля этой энергии не превосходит 30 % энергии взрыва. [18]
На начальном этапе развития взрыва в первую очередь за счет излучения происходит интенсивная передача энергии из зарядного устройства в воду и грунт. Как следует из представленных данных, уже к моменту окончания энерговыделения ( 40нс) значительная часть энергии взрыва вышла из источника. На начальном этапе взрыва на дне водоема картина развития процессов имеет ряд общих черт с ядерным взрывом на границе грунт-воздух. Однако вследствие высокой поглощающей способности воды доля энергии, содержащейся в воде и грунте в форме излучения, не превосходит 20 и 10 % от полной энергии взрыва. Различие коэффициентов взаимодействия излучения с грунтом и водой приводит к тому, что со временем основная доля энергии взрыва ( примерно 80 %) оказывается сосредоточенной в воде. В соответствии с результатами расчета можно условно выделить два способа передачи энергии грунту излучением. Первый - это передача энергии грунту непосредственно от источника. [19]
Скоростные съемки начального момента развития взрыва и последующего периода распространения пламени показывают, что возникнув внутри оболочки от искры, пламя распространяется во все стороны сплошным фронтом. При этом во фланцевой щели сплошной фронт пламени раздробляется на отдельные участки шаровой формы, поскольку в условиях больших тепловых потерь распространение пламени шариками создает большую устойчивость, чем сплошной фронт. Наружу выходят отдельные шарики пламени, причем вначале они небольшого диаметра ( 1 5 - 2 мм) и не видны на кадрах скоростной съемки, затем они увеличиваются в размерах до 4 - 5 мм и становятся видимыми. Затем шарики пламени сливаются вместе, образуя сплошной фронт пламени снаружи оболочки, который вначале движется со скоростью 5 - 6 м / сек, затем на расстоянии 0 5 - 1 0 м от оболочки его скорость увеличивается до 10 - 12 м / сек. [20]
Анализ основных физических процессов развития взрыва проведен на примере ядерного взрыва мегатонного класса для условия расположения зарядного устройства на оси симметрии канала. [21]
На более поздних стадиях развития взрыва цилиндрического заряда картина процесса слабо зависит от начальных данных и похожа на картину, возникающую при взрыве сферического заряда той же массы. [22]
Теоретические и экспериментальные исследования характеристик развития взрыва в аэрозолях титана, приведенные в работе [88], показали, что с увеличением объема реакционной камеры максимальное давление взрыва возрастает, а скорость нарастания давления снижается. [23]
В третьей и четвертой фазе развития взрыва происходит дальнейшее обрушение горных пород выше полости взрыва, вторичные процессы образования трещин в окружающих породах, рассеивание тепла и радиоактивных продуктов взрыва. [24]
В соответствии с общей схемой развития взрыва ( рис. 44) конвективное горение переходит в низкоскоростной режим взрывчатого превращения ( НСР), который в большинстве случаев предшествует возникновению нормальной детонации. На рис. 66 представлена фотография перехода горения в детонацию для случая, когда развитие взрыва проходит через основные стадии: конвективное горение - низкоскоростной режим - детонация. [25]
В дальнейшем, по мере развития взрыва и перемещения фронта пламени к границам замкнутого объема, радиус сферы возрастает, что приводит к резкому увеличению объема сгоревшего газа и соответственному росту давления. Поэтому в ряде случаев наиболее разрушительную силу взрыв имеет не в центре аппарата или помещения, а на их границах. Скорость распространения пламени при горении горючей смеси в замкнутом объеме в отличие от скорости распространения давления понижается по мере его движения от центра замкнутого объема к его границам; к концу горения скорость пламени приближается к нормальной. [26]
В третий и четвертый периоды развития взрыва происходит дальнейшее обрушение горных пород выше полости взрыва, вторичные процессы трещинообразования в окружающих породах, дальнейшее рассеивание тепла и радиоактивных продуктов взрыва. Для оценки размеров образовавшейся каверны необходимо определить радиус ее и высоту трубы обрушения. [27]
 |
Изменение относительного радиуса пламени и давления при взрыве в сферической емкости объемом 10 л ( цифры со штрихом относятся к r / R. [28] |
Возможность самовоспламенения горючей смеси в процессе развития взрыва в замкнутом объеме необходимо учитывать при решении практических вопросов взрывозащиты технологического оборудования. При этом основная задача должна состоять в том, чтобы не допустить самовоспламенения, так как после этого любые средства взрывозащиты ( мембраны, взрывные клапаны и автоматические системы подавления взрывов) становятся неэффективными по быстродействию. [29]
 |
Схема процесса горения в сосуде, частично заполненном сыпучим материалом. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5