Cтраница 3
Этот вывод, так же, как и само уравнение ( 26), получен в пренебрежении затуханием нулевого звука. [31]
Выше мы видели, что при у - 0 и т) 0г 0 vn 2т 0г 0 угол рассеяния нейтрона с возбуждением нулевого звука не может превосходить некоторого предельного значения Хо и что сечение этого процесса при х - Хо обращается в бесконечность. [32]
При достаточно низких температурах, когда поглощение нулевого звука очень мало, рассеяние нейтрона с возбуждением нулевого звука можно рассматривать как испускание нейтроном кванта нулевого звука. Этот процесс описывается гамильтонианом, отличающимся от ( 2) заменой р на изменение плотности ферми-жидкости, обусловленное колебаниями нулевого звука. [33]
Если % 0, то уравнение ( 25) имеет три корня, два из которых ( %, ( 02 0) соответствуют возбуждению и один ( со3 0) поглощению квантов нулевого звука. [34]
Как видно из уравнения ( 32), для прямого рассеяния не существует однозначной связи между передачей энергии и импульса ( выполняется лишь условие со qvQ), в противоположность рассеянию с возбуждением нулевого звука. Это обстоятельство позволяет, в принципе, сделать различие между обоими типами рассеяния. [35]
Теоретически исследуется рассеяние медленных нейтронов в ферми жидкости Если изменение импульса и энергии нейтрона при рассеянии много меньше импульса и энергии, соответствующих границе Ферми, то в рассеянии возникают характерные эффекты Если скорость нейтрона превышает скорость нулевого звука, то нейтроны при рассеянии могут возбуждать волны нулевого звука. Для такого рассеяния существует однозначная связь между передачей энергии и импульса, в противоположность прямому рассеянию, сопровождаемому выбиванием квазичастицы ферми-жидкости за пределы заполненной ферми-сферы Это дает возможность, в принципе, различить между собой оба типа рассеяния. [36]
Сравнение формул ( 37) и ( 32) показывает, что зависящая от со, q часть da может быть получена из соответствующей части dz 0) заменой TJO-T) S, 70 Ys - Поэтому ряд соотношений, относящихся к рассеянию нейтронов с возбуждением нулевого звука, справедлив также для рассеяния с возбуждением обычного звука. [37]
Теоретически исследуется рассеяние медленных нейтронов в ферми жидкости Если изменение импульса и энергии нейтрона при рассеянии много меньше импульса и энергии, соответствующих границе Ферми, то в рассеянии возникают характерные эффекты Если скорость нейтрона превышает скорость нулевого звука, то нейтроны при рассеянии могут возбуждать волны нулевого звука. Для такого рассеяния существует однозначная связь между передачей энергии и импульса, в противоположность прямому рассеянию, сопровождаемому выбиванием квазичастицы ферми-жидкости за пределы заполненной ферми-сферы Это дает возможность, в принципе, различить между собой оба типа рассеяния. [38]
В волне нулевого звука это поле периодично во времени и в пространстве. Суммарный эффект таких столкновений приводит к убыванию общего числа звуковых квантов; коэффициент поглощения звука пропорционален скорости этого убывания. [39]
Распространение рассмотренных возмущений является специфическим эффектом, связанным с взаимодействием квазичастиц. Ясно, что нулевой звук представляет существенно неравновесный процесс. Более полный расчет показывает, что распространение нулевого звука сопровождается его быстрым затуханием по длине - мт. [40]
Поскольку время релаксации т квазичастиц ферми-жидкоети 3Не растет с понижением темп-ры Т как т - 1 / Га, то при Т - 0 гидродинамич. В ДВ-пределе частота колебаний нулевого звука пропорциональна их волновому вектору. Обычно при описании свойств изотропной ферми-жидкости ферми-жидкостную ф-цию Ландау /, характеризующую ферми-жидкостное взаимодействие квазичастиц вблизи ферми-поверхности, разлагают в ряд по полиномам Лежандра ( как правило, соответствующие коэф. [41]
Функция в левой стороне уравнения убывает от ос до 0 при изменении s от 1 до оо, оставаясь всегда положительной. Подчеркнем, что возможность распространения нулевого звука зависит, таким образом, от свойств взаимодействия квазичастиц в ферми-жидкости. [42]
Рассмотрим спин-симметричную моду с от0, в которой поверхность Ферми искажается в продольной волне сжатия. По существу эта мода является так называемым нулевым звуком. [43]
Из уравнения (4.12) видно, что при этом s будет близким к 1, а функция v - заметно отличной от нуля лишь при малых углах в. Отметим, что в слабо неидеальном газе скорость нулевого звука превышает скорость обычного звука в v 3 раз. [44]
В общем случае произвольной зависимости F ( ff) решение уравнения (4.12) неоднозначно. Оно, в принципе, допускает существование различных типов нулевого звука, отличающихся друг от друга угловой зависимостью их амплитуды z / (, ( p) и распространяющихся с различными скоростями. [45]