Билинейное разложение

Cтраница 1

Билинейное разложение для - частичной функции Грина Gn, о см. (4.19)) очень похоже на одночастичную функцию Грина (4.1); в частности, оно описывает распространение связанного состояния п частиц, которое можно рассматривать как новый сорт частиц. Исходя из этого, можно сформулировать эвристический принцип, позволяющий строить приближения для многочастичной системы, если нас интересует образование связанных состояний: выражения, которые представлены диаграммами, содержащими одночастичную функцию Грина GI) O, заменяются классом слагаемых, получаемых путем замены GI, 0 a Gn, о - Следует соблюдать осторожность, чтобы избежать двойного учета диаграмм и добавления несвязанных диаграмм; таким образом, нужно провести специальный анализ того, ка-кие диаграммы из расширенного класса должны быть исключены из рассмотрения. [1]

Билинейное разложение эрмитова непрерывного ядра. [2]

Используя билинейное разложение для Тп, о и учитывая лишь дискретную часть энергетического спектра, мы приходим непосредственно к описанию идеальной смеси в картине химической связи. [3]

Условия применимости билинейного разложения (4.198) нарушаются в том случае, когда величина Нааь ( и) обладает конечной мнимой частью. В этом случае необходимо правильно задать знак мнимой части в выражении (4.197), чтобы получить затухающие квазичастицы. [4]

Теорема о билинейном разложении ядра для произвольных непрерывных ядер в пространстве С [ а, Ь ], когда сходимость рядов должна быть равномерной, не имеет места. [5]

Это равенство называется билинейным разложением ядра К ( t, s) по его собственным функциям. [6]

Формулы ( 20) и ( 21) дают билинейные разложения итери рованных ядер. [7]

Доля корреляционной энергии, учитываемая при помощи метода антисимметризованного произведения сильно ортогонализованных геминалей, для некоторых простых схем. [8]

Модель сийьно ортогонализованных геминалей обеспечивает точное описание внутригеминальных эффектов корреляции, если в билинейное разложение (7.3.16) или (7.3.17) включается достаточно большое число членов. Однако этот метод не обеспечивает описания межгеминальн ых корреляционных эффектов. При этом было показано [670], что при описании молекулы метана в рамках геминаль-ной модели компоненты корреляционной энергии, соответствующие межгеминальным эффектам, имеют суммарную величину, приблизительно вдвое превышающую суммарную корреляционную энергию, обусловленную внутригеминальными эффектами. В табл. 7 4 приведены данные, показывающие, как уменьшается доля полной корреляционной энергии, учитываемой при представлении полной волновой функции в виде антисимметризованного произведения сильно ортогонализованных геминалей, по мере возрастания числа электронов в исследуемой системе. [9]

Как известно, обратная матрица может быть всегда выражена через собственные значения и собственные векторы исходной эрмитовой матрицы с помощью билинейного разложения. [10]

Араи [15] и Левдин [428] доказали справедливость обратного утверждения, что условие сильной ортогональности предполагает разбиение орбиталей, используемых в билинейном разложении, на взаимно ортогональные наборы. [11]

Разложение решения дифференциального уравнения в частных производных, соответствующего заданным граничным условиям, по ортогональным функциям, ассоциированным с данным дифференциальным оператором, дает мощное средство для представления решения через заданные граничные значения. Функция Грина, соответствующая данному дифференциальному оператору, часто недоступна в явной форме. Билинейное разложение дает косвенный метод образования функции Грина. [12]

Страницы: 1