Зеегер

Cтраница 1

Зеегер К - Физика полупроводников: Пер. [1]

Недавно Зеегер и Мадер [432] высказали предположение, что большие ступеньки могут быть генерированы источниками Франка - Рида ( однозаходная спираль) конического типа. Объединение элементарных ступенек, создаваемых в каждой последующей дислокационной петле, может приводить к появлению ступенек любых размеров. [2]

По теоретическим расчетам Зеегера 176 ] увеличение отношения электрон / атом в результате добавки растворенных элементов к меди, серебру или золоту вызывает уменьшение энергии дефектов упаковки. Это находится в соответствии с увеличением возможности двойникования в растворах указанных металлов, имеющих более высокое отношение электрон / атом. В общем случае, возрастание или уменьшение энергии дефектов упаковки при легировании определяется конкретной системой. Энергия дефектов упаковки почти не зависит от температуры. [3]

Анализируя это превращение, Зеегер [35] связывает его с дислокационным механизмом образования двойников, разработанным Коттрел-лом и Бейлби [36], и с процессом диссоциации полной дислокации на две частичные, из которых одна является неподвижной, а вторая подвижной. [4]

Q. Влияние напряжений на скорости деформаций при постоянной деформации и температуре б 194 К для алюминия. Горизонтальные линии представляют отдельные испытания. е - средняя деформация при. [5]

В соответствии с линеаризованной теорией Зеегера [260] при этом должно существовать линейное соотношение в полулогарифмических координатах. Прямая линия, проведенная через экспериментальные точки, при каждой амплитуде деформации дает наилучшее согласование по методу наименьших квадратов. По стандартной оценке погрешность результатов по отношению к средним значениям составляет 5 4 % для наименьшей деформации и менее 3 % для самых больших амплитуд деформации. [6]

По мнению Л. И. Лысака и Б. И. Николина [34] образование Б - фззы происходит по дислокационному механизму, предложенному Зеегером для кобальта, согласно которому перестройка ГЦК решетки ( у) с чередованием плотноупакоранных слоев АВСАВСАВС происходит при движении полудислокаций в каждой второй плоскости ( 111), в результате чего образуется ГПУ структура ( е) с чередованием атомных слоев АВАВАВ. Вследствие малой энергетической разницы между ГЦК и ГПУ модификациями в реальных кристаллах движение частичной дислокации в плотноупакованной решетке приводит к появлению дефектов упаковки. Образование дефекта упаковки описывается как процесс расщепления полной дислокации а / 2 1Ю у в плоскости ( 11) у на две частичные дислокации типа а / 2 112 у, происходящий при снижении темпера. Поэтому считают, что перестройку ГЦК решетки в ГПУ можно рассматривать кик появление дефектов упаковки после каждого второго слоя. [7]

Этот качественный результат для рассеяния полем напряжений дислокации был получен Набарро [176], а дальнейшее рассмотрение рассеяния проводили, например, Клеменс [123, 124], Займан [263], Каррузерс [41], Бросс, Зеегер и Хаберкорн [39] и Охаши [181], причем всеми были получены аналогичные - выражения для сечения рассеяния. Например, у Клеменса в выражении для 1 / тнапр вместо постоянной 1 / 2я 1 6 - 1 0 - 1 стоит величина 6 - 10 - 2 при рассеянии на винтовых дислокациях, перпендикулярных градиенту-температуры, и добавочный сомножитель 0 55 для случая дислокаций, расположенных случайно. [8]

Разобравшись с ГЦК металлами, исследователи переходят к проблеме стадийности кривой течения в металлах с другой кристаллической решеткой. В 1960 г. Зеегер [6] описывает аналогичные три стадии в монокристаллах ГПУ металлов. Вскоре после этого Жауль и Гонзалес [17] также обнаруживают три стадии в ОЦК металлах. Становится ясно, что кривые течения в монокри-зталлах чистых металлов с любой кристаллической решеткой во многом схожи. [9]

Дивакансии, которые рассматриваются в гл. Действительно, Петерсон и Чен [7] недавно рассмотрели модель Зеегера, которая количественно объясняет самодиффузию натрия, нормального ОЦК металла, используя модель дивакансии. В модели Зеегера требуется три экспоненциальных члена. Первый соответствует диффузии посредством моновакансий. Второй и третий учитывают обмены меченого атома с дивакансиями. Дивакансия, которая состоит из двух соседних вакансий, может двигаться посредством скачков одного из ближайших соседей только в том случае, если она в половине своих прыжков частично диссоциирует на две вакансии, расположенные в узлах, являющихся вторыми ближайшими соседями. Это обусловлено геометрической природой ОЦК решетки и дает две частоты прыжков при движении дивакансии. Одна соответствует прыжку вакансии из первой во вторую координационную сферу, другая - из второй в первую. Если есть какое-то взаимодействие между вакансиями, эти прыжки осуществляются с разными частотами, дающими два экспоненциальных вклада в коэффициент диффузии. [10]

При давлении 150 кбар наблюдаемое изменение напряжения течения отвечает дилатации, равной 10 - 2 атомного объема на участке дислокации длиной. Это, в сущности, миграционный объем дислокации, в то время как эффект Зеегера и Хаасена ( см. выше) связан с объемом образования дислокации. Близкое объяснение дается так называемому эффекту дифференциального упрочнения мартен-ситной стали [118]: заметно более высокое напряжение течения в экспериментах с одноосным сжатием, чем с одноосным растяжением, связывается с существованием объема образования пар изломов. При этом для образования пары изломов требуется большая энергия в режиме сжатия, чем в режиме растяжения. [11]

С ходу Месбауер начинает организовывать мою поездку по ФРГ. Он договаривается с директором Гамбургского ускорителя Дези профессором Енчке, с директором Института физической химии в Геттингене профессором Айгеном, с профессорами Зеегером и Пиком в Штутгардте. [12]

Влияние облучения на напряжение течения наиболее полно изучено на моно - и поликристаллической меди. Согласно данным работы [52], эта зависимость определяется механизмом преодоления только тетрагональных искажений и хорошо соответствует теории Фляйшера. Однако Мэйкин [53], определяя активационные параметры пластического течения Н и V облученных кристаллов меди по описанному выше методу, установил, что Н является температурно-зависимой величиной. Это дает основание считать, что при облучении создается целый спектр препятствий по размерам и прочности. По этой причине полученные экспериментальные данные не могут быть корректно описаны теориями Зеегера или Фляйшера. [14]

Четкая история этого вопроса в литературе отсутствует. Удается выделить следующие основные моменты. Фактически это было первое сообщение о стадии II деформационного упрочнения. Параллельно с зарубежными авторами, а кое в чем и опережая их, вел свои исследования Степанов ( 1935 - 1949 гг.) [3], который наблюдал три стадии упрочнения на ионных кристаллах. К сожалению, значимость этих работ сообществом ученых была осознана много позже. В послевоенные годы чистота металлических кристаллов значительно повысилась, и в 1951 г. Андраде с сотрудниками [4] обнаруживают легкое скольжение. Таким образом, первые три стадии пластической деформации монокристаллов чистых металлов в отдельности были идентифицированы. В 1955 г. Диль, Мадер и Зеегер [5] показали, что трехста-дийный характер кривой - легкое скольжение, линейное упрочнение и параболическое - носит общий характер. Год спустя в обзорном докладе на Лейк-Пласидской конференции Зеегер [6] обращает внимание на существование еще одной стадии - переходной, расположенной между легким скольжением и стадией II. [15]

Страницы: 1