Конечный размер - пятно
Cтраница 1
 |
Сечение тела неопределенности для пачки когерентных сигналов. [1] |
Конечные размеры пятна увеличивают протяженность отметки сигнала по шкале дальности на величину диаметра пятна. [2]
Конечный размер пятна находится в прямой связи с величиной первоначального пятна. Надо тщательно следить за тем, чтобы капилляр не слишком долго соприкасался с бумагой. Получив пятно диаметром 2 - 3 мм, быстро отнимают капилляр от бумаги. Капилляр следует наполнять раствором в таком количестве, сколько может его подняться при относительно недолгом соприкосновении капилляра с каплей раствора. [3]
Конечный размер пятна обусловливается размером пятна первоначального. Для того чтобы пятно было не слишком большим, нужно следить за тем, чтобы капилляр не соприкасался долго с бумагой; получив пятно диаметром 2 - 3 мм, капилляр быстро отнимают от бумаги. [4]
Так как сферическая аберрация вносит только 25 % в конечный размер пятна и единственным дополнительным вкладом в этом случае является гауссово пятно, то можно просто выбрать апертуру в соответствии с (5.353), применяя для гауссова пятна увеличение немного меньше значения, которое бы обеспечивало желаемые размеры пятна, и работать в плоскости минимального рассеяния. [5]
Однако оно растет намного медленнее, чем при нанесении такой же навески ртути; конечные размеры галлиевого пятна также значительно меньше, чем у ртутного. Следует отметить, что опыты с галлием дают при этом заметно худшую воспроизводимость результатов, чем аналогичные эксперименты со ртутью. На рис. 138, б в логарифмических координатах представлена зависимость конечного радиуса галлиевого пятна Л ( мм) от массы галлиевой капли т ( мг); время роста пятна составляло 12 - 16 час. [7]
Применительно, например, к радиолокационной станции наибольшие ухудшения вносит выходное индикаторное устройство из-за конечных размеров рисующего пятна электроннолучевой трубки. [8]
Индикаторные выходные устройства ухудшают разрешающую способность РЛС и РНС за счет конечных размеров рисующего пятна электроннолучевой трубки. [10]
При косвенном измерении высокочастотных токов с помощью осциллографа следует учитывать влияние индуктивности резистора ( шунта), на котором создается измеряемое падение напряжения. Точность измерения напряжений и токов с помощью осциллографа невелика ( погрешность обычно 5 - 10 %), что объясняется влиянием нестабильности коэффициента усиления УВО и нелинейностью его амплитудной характеристики, ограличенной точностью калибровки чувствительности, конечными размерами пятна на экране, изменением чувствительности трубки. [11]
При косвенном измерении высокочастотных токов с помощью осциллографа следует учитывать влияние индуктивности резистора ( шунта), на котором создается измеряемое падение напряжения. Точность измерения напряжений и токов с помощью осциллографа невелика ( погрешность обычно 5 - 10 %), что объясняется влиянием нестабильности коэффициента усиления УВО и нелинейностью его амплитудной характеристики, ограниченной точностью калибровки чувствительности, конечными размерами пятна на экране, изменением чувствительности трубки. [12]
 |
Профиль экспозиции пит. записанных с помощью объектива с NA 0 6 и скважностью 50 % ( период в тангенциальном направлении р. 100 нм. [13] |
На рис. 5.5 показан профиль экспозиции для этого случая, также нормированный по отношению к интенсивности в центре при непрерывной экспозиции. Видно, что в максимуме экспозиция не достигает 100 % и между пятами имеются участки нежелательного экспонирования. Это обусловлено конечными размерами пятна, которые больше размера пита. Это является иллюстрацией концепции ОПФ объектива, которая действует как низкочастотный фильтр для пространственных частот. На диск передаются только низшие гармоники функции наличия пятна H ( x), поэтому глубина модуляции меньше единицы. Увеличение полосы линзы за счет выбора NA 0 8 ( рис. 5.6) приводит к росту глубины модуляции. [14]
Страницы: 1 2