Линейный размер - домен
Cтраница 1
Линейные размеры доменов составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, а их магнитный момент - около 1015 магнитного момента отдельного атома. Домены разделены между собой граничными стенками, в которых происходит постепенное изменение направления намагниченности одного домена по отношению к направлению намагниченности другого соседнего. Реальные площади доменов некоторых ферритов составляют от 0 001 до 0 1 мм2 при толщине граничных стенок между ними несколько десятков - сотен атомных расстояний. Размеры доменов особо чистых материалов могут быть больше. [1]
Линейные размеры доменов бывают обычно порядка 0 01 мм, поэтому домены можно видеть в обычном микроскопе. [2]
Линейные размеры доменов около 10 - - 10 - 3 см. В каждом домене ферромагнетик намагничен до насыщения, но магнитные моменты всех доменов ориентированы в пространстве различно. Вследствие этого результирующий магнитный момент ферромагнетика равен нулю. [3]
МАГНИТНАЯ ТОНКАЯ ПЛЕНКА ( thin magnetic film; pellicule magnetique mince; diinne Magnetfolie, diiune Magnetplatte) - слой магнитного вещества, толщина к-рого сравнима с линейными размерами доменов в монокристаллах обычной величины, нанесенный на плоскую или цилиндрич. ВЧ, низкая стоимость, более высокая ( по сравнению с ферритовыми сердечниками) температурная стабильность, малые габариты, большие допустимые изменения токов записи и считывания в схемах ЗУ, малая мощность, расходуемая на переключение. [4]
МАГНИТНАЯ ТОНКАЯ ПЛЕНКА ( thin magnetic film; pellicule niagnetique mince; dunne Magnctfolie, diinne iVlagnetplatte) - - слой магнитного вещества, толщина к-рого сравнима с линейными размерами доменов в монокристаллах обычной величины, нанесенный на плоскую или цилиндрич. ВЧ, низкая стоимость, более высокая ( по сравнению с ферритовыми сердечниками) температурная стабильность, малые габариты, большие допустимые изменения токов записи и считывания в схемах ЗУ, малая мощность, расходуемая на переключение. [5]
Согласно этой теории, весь объем ферромагнитного образца, находящегося при температуре ниже точки Кюри, разбит на небольшие области - домены, которые самопроизвольно ( спонтанно) намагничены до насыщения. Линейные размеры доменов порядка 10 - 3 - - 1 () - 2 см. В размагниченном образце в отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов ориентированы так, что результирующая намагниченность образца в целом равна нулю. Показанное на рис. 24.12 намагничивание такого образца в магнитном поле, напряженность которого медленно и монотонно увеличивается, происходит за счет двух процессов: смещения границ доменов и вращения магнитных моментов доменов. [6]
Классическая теория ферромагнетизма была разработана французским физиком II. Согласно этой теории, весь объем ферромагнитного образца, находящегося при температуре ниже точки Кюри, разбит па небольшие области домены, которые самопроизвольно ( спонтанно) намагничены до насыщения. Линейные размеры доменов порядка К) - г - 10 см. В размагниченном образце в отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов ориентированы так, что результирующая намагниченность образца в целом равна нулю. Показанное на рис. 24.12 намагничивание такого образца в магнитном поле, напряженность которого медленно и монотонно увеличивается, происходит за счет двух процессов: смешения границ доменов и вращения магнитных моментов доменов. [7]
 |
L 4. Схема образования различных суперкристаллических структур. А и В-компоненты в блоксополнмере типа АВ или ABA [ 361. [8] |
Литература, трактующая образование и превращения суперрешеток, достаточно обширна; в ней доминируют термомеханические и структурные исследования и теоретические работы. Последние сосредоточены почти исключительно на генезисе суперкристаллов. Представляется a priori ясным, что движущей силой образования этих упорядоченных структур является коэффициент сегрегации у в, а высокий уровень порядка обусловлен связанностью блоков и обусловленной ею абсолютной невозможностью макросегрегации. Наименьшие линейные размеры доменов мало отличаются от невозмущенных размеров соответствующих свободных цепей. [9]
Как показали экспериментальные данные по Cu3Au, превращение действительно протекает очень медленно вблизи температуры упорядочения и становится значительно более быстрым при температуре, расположенной примерно на 10 С ниже. Измерения, проведенные Сайксом и сотрудниками, продемонстрировали роль антифазных доменов в этом конкретном превращении; возникающие в этом случае довольно сложные рентгеновские дифракционные эффекты впоследствии подвергались неоднократному изучению. Детальный механизм роста доменов неизвестен; отсутствует и теория, устанавливающая зависимость размера доменов от времени. Данные Джонса и Сайкса [44] показывают, что линейные размеры доменов, образующихся первыми при 376 С, после выдержки в течение 10 мин равны всего лишь около 70 А, а после 15-часовой выдержки они превышают 600 А. Если считать, что в начале выдержки домены имели еще меньший размер, то почти исчезает различие между трактовками, основанными на представлении о зарождении и росте и представлении о гомогенном процессе. Другая гипотеза о том, что при образовании сверхструктуры не требуется самостоятельного этапа образования зародышей, по-видимому, согласуется с многими рентгеновскими данными. Так, например, измеренное распределение интенсивности рентгеновских лучей в обратном пространстве на начальных стадиях упорядочения оказалось аналогичным тому, которое наблюдается в твердом растворе, имеющем только ближний порядок. Тейлор и др. [ 57J изучали оптическую дифракцию от масок, атомы меди и золота в которых моделировались отверстиями различного размера. [10]
Вторым основным положением, объясняющим свойства ферромагнетиков, является положение о наличии в них доменной структуры. Предположение об этом возникло в связи с необходимостью объяснения опытного факта: если ферромагнитное тело не было предварительно намагничено, то его результирующий магнитный момент равен нулю. Однако это противоречие можно устранить, если предположить, что весь объем ферромагнетика самопроизвольно разбивается на большое число локальных областей - доменов, каждый из которых находится в состоянии технического насыщения Js, но направления магнитных моментов всех доменов равновероятны. Линейные размеры доменов составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, магнитный момент равен я; 1015 магнитных моментов отдельного атома. Домены разделены между собой граничными стенками ( стенки Блоха), в которых происходит постепенное изменение направления вектора намагниченности одного домена по отношению к направлению вектора намагниченности соседнего домена. Следует указать, что доменная структура с замкнутой магнитной цепью является далеко не единственной. [11]
Эффект магнитострикции состоит в том, что под действием магнитного поля ферромагнитные материалы деформируются по направлению силовых линий этого поля. Физически это объясняется перестройкой доменной структуры ферромагнетика под действием внешнего магнитного поля. Домены - микроскопические частицы поликристаллической структуры материала - представляют собой группы атомов с отличным от нуля общим для группы магнитным полем. Благодаря обменным силам магнитные поля групп выравниваются и внешнее поле у образца из такого материала отсутствует. Домены достаточно малы ( линейный размер доменов 1 - - Ь3 - 10 - 3см) и расположены беспорядочно. [12]
Страницы: 1