Cтраница 1
Линейные размеры атома сравнимы с длиной волны. Тогда суммарная амплитуда луча должна снова возрастать. Однако из общего характера распределения электронной плотности по атому следует, что основное участие в рассеянии должны принимать участки атома, расположенные в центральной его части - там, где электронная плотность ( а следовательно, и рассеивающая способность) л максимальна. [1]
Рентгеновские лучи представляют собой электромагнитные колебания, длина волны которых ( К) - 7 - Ю - 4 м) сравнима с линейными размерами атомов. Открытие рентгеновских лучей принадлежит В. [2]
Если принять его равным 10 24, корень кубический из этого числа будет 10 8, и это дает нам представление о порядке величины линейных размеров атома или молекулы. [3]
Этот случай представляет особый интерес, поскольку величина такого типа, а именно электрический дипольный момент атома q, определяет взаимодействие между атомом и излучением - в том приближении, в котором линейными размерами атома можно пренебречь по сравнению с длиной волны испускаемого света. [4]
На основании схемы строения и периодизации элементарных частиц Герловина [5] на этот вопрос следует ответить положительно: такие сверхлегкие частицы возможны, и их особым свойством являются большие геометрические размеры, на порядки превышающие линейные размеры атомов. Благодаря этому им должна быть свойственна очень малая внутренняя плотность вещества в частице. [5]
В соответствии с (2.12) величина порядка 10 - 8 см может рассматриваться как ( пространственная граница микроявлений. Именно таковы линейные размеры атомов. Если бы при прочих равных условиях постоянная h была бы, например, в 100 раз больше, то, согласно (2.12), граница микроявлений оказалась бы порядка 10 - 4 см. Это означало бы, что микроявления стали гораздо ближе к нам, к нашим масштабам, атомы - стали заметно крупнее. [6]
Экспериментальным фактом, послужившим основой для создания модели атома Бора - Резерфорда, были главным образом результаты, полученные Резерфордом в опытах по рассеянию а-частиц. Эти опыты показали, что положительный заряд в атоме занимает область, линейный размер которой приблизительно в 10 - 4 раза меньше линейного размера атома. [7]
При этих условиях для Z 8 находим по формуле ( 14.1 1), что ймакс 0 25 - 1 ( Г12 см. Так как линейные размеры атома имеют порядок 10 8 см, то заряд, взаимодействие с которым вызвало рассеяние на такие большие углы, сосредоточен в очень малой области атома. [8]
Какой бы ни была природа тех сил, которые объединяют атомы в молекулу, можно высказать некоторые общие соображения о характере этих сил. Если атомы находятся на большом расстоянии друг от друга, то они не взаимодействуют между собой. При сближении атомов, при уменьшении расстояния г между их ядрами, возрастают силы взаимного притяжения, действующие между атомами. На малых расстояниях г, сравнимых ( и меньших) с линейными размерами атомов, проявляют себя силы взаимного отталкивания, которые не позволяют электронам одного атома слишком глубоко проникать внутрь электронных оболочек другого атома. [9]
Для задания состояния классического объекта надо, как известно, задать определенную совокупность чисел - координаты и составляющие скорости. Соотношения неопределенностей показывают, что для микрообъектов такой способ задания состояния неприемлем. Электрон в атоме имеет определенную энергию; при этом его координаты характеризуются неопределенностью порядка линейных размеров атома, что, согласно (3.3), приводит к неопределенности проекций импульса электрона, равной отношению постоянной Планка к линейному размеру атома. [10]
Для задания состояния классического объекта надо, как известно, задать определенную совокупность чисел - координаты и составляющие скорости. Соотношения неопределенностей показывают, что для микрообъектов такой способ задания состояния неприемлем. Электрон в атоме имеет определенную энергию; при этом его координаты характеризуются неопределенностью порядка линейных размеров атома, что, согласно (3.3), приводит к неопределенности проекций импульса электрона, равной отношению постоянной Планка к линейному размеру атома. [11]
Теория Томсона [52] рассматривает силы, действующие между атомами, как корпускулярные и положительные электрические. Дальше он считает, что эти силы зависят не только от вида атомов, образующих молекулу, но также и от ориентации этих молекул, определяемой главным образом расстоянием между атомами. Сутерлянд считает, что неизменяющиеся электрические дублеты, содержащиеся внутри атома, создают силы взаимодействия между атомами, которые удерживают молекулы вместе благодаря притяжению дублетов. Поэтому сила, проявляемая атомом, может быть охарактеризована электрическим дублетом, содержащимся в каждом атоме, и соответствующим электростатическим моментом. Для неметаллов электростатический момент пропорционален объему атома, для металлов же предполагают, что он пропорционален линейным размерам атома. Томсон делает различие между химическими соединениями с электрически нейтральными атомами и химическими соединениями с атомами, заряженными положительно или отрицательно. Он предполагает, что, когда атомы молекулы заряжены, действуют значительно большие силы между молекулами, чем если их атомы не заряжены. Это происходит вследствие электростатических моментов, образовавшихся между молекулами. Полюсы дублета шире раздвинуты у тех классов соединений, у которых атомы заряжены, в то время как у классов соединений, атомы которых электрически нейтральны, оба полюса всякого дублета находятся в соответствующих атомах. [12]