Cтраница 1
Размножение нейтронов при делении ядер урана может быть использовано так, что, раз начавшись, процесс деления затем сам собой распространяется с контролируемой скоростью. [1]
Размножение нейтронов в решетке из урановых стержней и замедлителя удобно описывать с помощью вероятностей отдельных процессов, которые могут здесь иметь место. Здесь приводится лишь краткий перечень основных понятий. Предположим, что среда, в которой происходит размножение, имеет бесконечные размеры, так что вероятность вылета наружу как быстрых, так и медленных нейтронов равна нулю. Рассмотрим историю N нейтронов от момента их рождения в процессе деления до момента захвата. Быстрые нейтроны могут вызвать появление вторичных быстрых нейтроргов вследствие деления Ui35 или U238, причем деления U238 более вероятны вследствие большего содержания этого изотопа в естественном уране. [2]
Коэффициентом размножения нейтронов k называется отношение числа нейтронов, возникающих в некотором звене реакции, к числу таких нейтронов в предшествующем звене. Практическая возможность существования цепных реакций деления до-кгзана развитием ядерной энергетики областью техники, в которой созданы различные типы ядерных реакторов - устройств, где реализованы управляемые пенные реакции. [3]
Коэффициент размножения нейтронов ( мультипликационный фактор) показывает, во сколько раз каждое следующее поколение нейтронов превосходит предыдущее по численности. [4]
Коэффициент размножения нейтронов и, , характеризует среднее число новых тепловых нейтронов, образующихся из одного теплового нейтрона в реакторе бесконечных размеров. [5]
Коэффициент размножения нейтронов для чистых активно делящихся веществ, так же как и для активной зоны ядерного реактора, зависит прежде всего от числа нейтронов, испускаемых в среднем при каждом акте деления ядра, продолжительность которого не превышает 10 13 сек. Эти нейтроны называют мгновенными, в отличие от запаздывающих, испускаемых осколочными ядрами через некоторое время ( от долей секунды до нескольких секунд) после деления первоначального ядра. Число запаздывающих нейтронов не превосходит 1 % числа мгновенных нейтронов. В развитии цепного процесса при атомном взрыве запаздывающие нейтроны не играют роли ( так как атомный взрыв происходит в миллионные доли секунды), но при стабилизации цепного процесса в ядерном реакторе их роль весьма существенна. [6]
Коэффициентом размножения нейтронов fc, называют отношение числа активных нейтронов, получившихся в результате деления N, к числу нейтронов, вызвавших деление N. Активными называют нейтроны, вызывающие деление ядер. [7]
Коэфициент размножения нейтронов k в среде равен f fp, где т) - среднее число нейтронов, вылетающих из ядра в акте деления. [8]
Коэффициентом размножения нейтронов k называется отношение числа нейтронов, возникающих в некотором звене реакции, к числу таких нейтронов в предшествующем звене. Практическая возможность существования цепных реакций деления доказана развитием ядерной энергетики - областью техники, в которой созданы различные типы ядерных реакторов - устройств, где реализованы управляемые цепные реакции. [9]
Значение коэффициента размножения нейтронов зависит от ряда факторов. [10]
Для увеличения коэффициента размножения нейтронов применяют замедлители ( графит, тяжелая вода), сталкиваясь с ядрами которого нейтроны гасят свою скорость, т.е. переходят в разряд медленных. [11]
Аналогично определяется коэффициент размножения нейтронов в физической системе / с, который является характеристикой конкретной ядерной установки. Пусть в первом поколении будет N нейтронов, тогда в гг-м поколении их число будет равно Nkn. При k 1 цепная реакция идет стационарно, при k 1 реакция затухает, при k 1 реакция нарастает. [12]
Этот процесс приводит к размножению нейтронов, что в свою очередь делает возможным осуществление цепной реакции деления. Отметим здесь же, что / - излучение при / 3-распаде отклоняется электрическим и магнитным полями; при этом его ионизирующая способность значительно меньше ( на два порядка), а проникающая способность гораздо больше, чем у а-частиц. [13]
В качестве иллюстрации рассмотрим процесс размножения нейтронов, в котором частица, проходя отрезок однородной трубки длиной h, с вероятностью ah o ( h) поглощается средой. В результате поглощения исходная частица исчезает и вместо нее возникают две дочерние, движущиеся в противоположных направлениях. Полная длина трубки - Т, через ее правый торец поступает поток средней величины с, а поток через левый торец равен нулю. В этом случае легко видеть, что уравнения для средних величин потоков внутри трубки имеют следующий вид. [14]
Неуправляемая цепная реакция с большим коэффициентом размножения нейтронов осуществляется в атомной бомбе. [15]