Разница - частота
Cтраница 4
Уравнение (3.2.13) показывает, что частота изменяется линейно по импульсу. Этот случай называется линейной частотной модуляцией. Разница частот 5со отрицательна на переднем фронте импульса ( Г 0) и линейно увеличивается по импульсу в области нормальной дисперсии ( Р2 0); в области аномальной дисперсии ( Р2 0) наблюдается противоположное поведение. [46]
Атом позитрония - это связанное состояние электрона и позитрона. Синглетный и триплетный позитроний имеют разное время жизни по отношению к процессу аннигиляции. Во внешнем магнитном поле за счет разницы зеемановских частот электрона и позитрона происходят синглет-триплетные переходы. В итоге позитроний из долгоживущего триплетного состояния переходит в короткоживущее синглетное состояние, происходит тушение позитрония. Как мы увидим позже, это очень напоминает ситуацию, которая имеет место в спин-коррелированных радикальных парах. [47]
Более интересно сопоставление внутрипарных различий в группах моно - и дизиготных близнецов. Именно этот подход позволяет ярко контурировать роль наследственной и средовой доминанты. Из табл. 16 видно, что существуют уже фоновые различия в величинах средней внутрипарной разницы частоты пульса у моно-и дизиготных близнецов. В период последействия также отмечается сближение частоты пульса у монозиготных близнецов и расхождение у дизиготных близнецов. [48]
Другим методом исследования колебаний молекул является комбинационное рассеяние света. При падении монохроматического света на образец исследуемого соединения большая часть излучения рассеивается без изменения длины волны. Однако небольшая доля рассеивается в виде света с несколько большей или несколько меньшей частотой и при прохождении через спектрограф появляется в виде сравнительно слабых полос по обе стороны от возбуждающей линии. Разницы частот соответствуют частотам определенных колебаний молекулы. Существенно то, что колебание активно в комбинационном рассеянии, если оно вызывает изменение электрической поляризуемости - величины, приблизительно пропорциональной объему молекулы. При симметричном колебании молекулы СО, такое изменение происходит, и поэтому такое колебание проявляется в спектре комбинационного рассеяния. Обычно колебания, неактивные в инфракрасном поглощении, активны в комбинационном рассеянии, и обратно. Аналогично двухатомные молекулы с одинаковыми ядрами, например молекулы кислорода или азота, не поглощают в инфракрасной области, так как их единственное колебание не создает у них дипольного момента, но это колебание приводит к появлению линии в спектре комбинационного рассеяния. [49]
Искажение сигнала может вызываться также различием несущих частот у передатчика и приемника в однополосных многоканальных системах связи с подавлением несущей. В таких системах несущие, подавляемые передающим терминалом, должны воссоздаваться приемным терминалом. Если разница частот достаточно велика, информационный сигнал может быть искажен настолько, что его нельзя будет правильно продетектировать. Эта проблема решается посредством синхронизации генераторов несущей двух мультиплексных терминалов, обычно с помощью контрольного сигнала, который передается по той же системе связи. Использование поднесущих в схеме модуляции модема помогает также минимизировать влияние сдвига частоты при прохождении информационных сигналов через мультиплексную систему. [50]
Искажение сигнала может вызываться также различием несущих частот у передатчика и приемника в однополосных многоканальных системах связи с подавлением несущей. В таких системах несущие, подавляемые передающим терминалом, должны воссоздаваться приемным терминалом. Если разница частот достаточно велика, информационный сигнал может быть искажен настолько, что его нельзя будет правильно лродетектировать. Эта проблема решается посредством синхронизации генераторов несущей двух мультиплексных терминалов, обычно с помощью контрольного сигнала, который передается по той же системе связи. Использование лоднесущих в схеме модуляции модема помогает также минимизировать влияние сдвига частоты при прохождении информационных сигналов через мультиплексную систему. [51]
 |
Зависимость Бриллюэновского сдвига частоты рассеянного излучения от температуры ( в и деформации ( б волоконного световода. [52] |
Обобщенная схема такой измерительной системы приведена на рис. 7.7. Как показано на рис. 7.7, а, короткий световой импульс накачки вводится в измерительный волоконный световод с одного его конца. Непрерывное световое излучение пробной волны вводится в этот же световод с другого конца. Частоты импульсного и непрерывного излучения выбираются различными. В том случае, когда разница частот оказывается равной частоте акустической волны иа, пробная непрерывная световая волна начинает испытывать Бриллюэновское усиление. Это усиление может наблюдаться только в той области волоконного световода, где произошло совпадение разностной частоты с частотой возбуждения акустической волны. Таким образом, сигнал BOTDA будет проявляться как результат возрастания мощности пробной волны ( за счет ее усиления), которая измеряется на выходном конце, являющимся входным для импульса накачки. Если волоконный световод однороден по длине, то BOTDA-сигнал будет экспоненциально затухать в соответствии с затуханием импульса накачки. [53]
Автор: Предположим, что пучок рентгеновских лучей определенной частоты рассеивается на атомах ( точнее, электронах) вещества. По классической теории, рассеянное излучение должно иметь такую же частоту, что и падающее. Однако опыт показал ( и в этом состоит сущность эффекта Комптона), что, во-первых, частота рассеянного излучения меньше частоты падающего и, во-вторых, разница частот зависит от угла рассеяния рентгеновских лучей. Так вот будем полагать, что перед нами своеобразная биллиардная задача: рентгеновское излучение представлено шариками-фотонами, а вещества - шариками-электронами; шариюмро-тон с определенной энергией ( ЙСУ) и определенным количеством движения ( йю / с) упруго сталкивается с первоначально покоившимся шариком-электроном. Эта картина изображена на рис. 184; она напоминает картины, рассматривавшиеся в классической механике, при изучении столкновений упругих шаров. [54]
СНСН-СН2, дают одинаковое по величине, но противоположное по знаку распределение зарядов), а если это и происходит, то, вероятно, эти эффекты не будут сильно влиять на 0-орбитали атома углерода СН2 - группы, и частота не изменится. В других случаях, например у виниловых простых эфиров, каноническая форма - ОС-СН2 указывает на существенное изменение в распределении зарядов, при котором следует ожидать большого смещения полосы. С этим согласуется тот факт, что у тех виниловых сложных эфиров, у которых резонанс проявляется меньше и кислород имеет меньший формальный положительный заряд, поглощение происходит при заметно более высоких частотах, чем у других соединений. Однако равным образом можно считать, что группа СО, связанная в сложных эфирах с кислородом, дает такой же эффект, как и группа СО, связанная с а-углерод-ным атомом; тогда этим также объясняется получающаяся разница частот. Замещение кремнием приводит к увеличению частоты, что служит доказательством наличия резонансных эффектов. [55]
Система состоит из генератора ультразвуковых колебаний, передающего и приемного звуковых преобразователей, приемника, настроенного на частоту передатчика. Часть энергии приемник принимает от передатчика, а часть - после отражения от стен помещения. Принимаемая частота и форма колебаний остаются постоянными, пока в помещении нет никакого движения. При появлении в помещении движущихся людей частота колебаний уменьшается или увеличивается в зависимости от удаления или приближения людей к приемнику. Приемник усиливает воспринимаемую разницу частот колебаний и воздействует на сигнализацию. [56]
 |
Схема оптической линии задержки с наклонным падением лучей на сферическое зеркало. [57] |
Лиссажу, которые в зависимости от начальных условий имеют вид эллипса, круга или прямой. В этом случае при небольших размерах резонатора картина, образуемая лучом на зеркале, полностью вырисовывается за несколько проходов луча, после чего повторяется вновь. Таким образом, времена задержки, которые могут быть получены при такой конструкции оптической линии задержки, являются незначительными. В то же время основные части объема линии и поверхности зеркал не используются, поэтому позже было предложено несколько деформировать одно из зеркал, сделав тем самым его астигматичным. Внесенная таким образом разница частот колебаний луча в двух взаимно перпендикулярных плоскостях усложнила вид фигур Лиссажу, образованных на зеркалах, и позволила значительно увеличить времена задержки, обеспечиваемые предложенным устройством. При малой величине астигматизма движение луча по зеркалу можно считать происходящим по эллипсу, параметры которого медленно меняются, при этом объем резонатора и поверхность зеркала приблизительно равномерно заполняются лучом. [58]
Проведенное в предыдущей лекции обсуждение спиновой динамики РП, некоторых механизмов синглет-триплетных переходов позволяет качественно предсказать вид полевой зависимости рекомбинации РП. Очевидно, в случае триплетного предшественника геминальной пары S-T переходы увеличивают вероятность рекомбинации РП, так как без S-T переходов такая РП не может рекомбинировать. Если же предшественник РП находился в синглетном состоянии, то S-T переходы уменьшают вероятность рекомбинации, так как они переводят РП из реакционноспособного синглетно-го состояния в триплетное состояние, в котором мы считаем рекомбинацию запрещенной. Имея в виду эти соображения, рассмотрим полевую зависимость рекомбинации РП для некоторых механизмов S-T переходов. Как было показано в предыдущей лекции, разница зеемановских частот спинов неспаренных электронов РП за счет различия g - факторов радикалов пары смешивает синглетное и триплетное состояния РП. Согласно обсуждению в предыдущей лекции частота S - T0 переходов РП растет с увеличением индукции магнитного поля. [59]
Для спектроскопии ЯМР Н шкала ХС формируется из частот для свободных ядер протонов Н и ядер атома водорода, входящих в какую-либо молекулу. Это и есть первая фундаментальная частота в шкале химических сдвигов - частота свободных ядер. Важным моментом является то, что она зависит от напряженности магнитного поля и не зависит от материала, в котором находятся ядра. Однако исследования сигналов ЯМР показали, что частоты, на которых происходит поглощение, для одного и того же ядра зависят от того, в какой молекуле оно находится и от его месторасположения в ней. Разница частот обычно незначительна по сравнению с величиной резонансной частоты, но тем не менее при современной разрешающей способности спектрометров ее можно обнаружить. Наблюдение резонанса ядер протонов, входящих в молекулу, при частоте, отличной от резонансной частоты ядер Н, обусловлено экранированием ядра от внешнего поля. Физический смысл экранирования обычно связывают с правилом Ленца, по которому внешнее магнитное поле возбуждает ток, магнитное поле которого компенсирует приложенное поле. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5