Cтраница 1
Большая разница масс Н и D облегчает разделение этих двух изотопов. Например, можно относительно легко разделить легкую и тяжелую воду путем фракционной перегонки или электролизом. [1]
Поэтому, например, при упругих соударениях электронов с молекулами, вследствие большой разницы масс, электроны теряют мало энергии. Основная потеря энергии электронами происходит в неуцругих соударениях. Быстрые же частицы с относительно большей массой, например осколки деления тяжелых ядер или атомы отдачи, могут терять Е упругих соударениях с молекулами значите. В этих случаях довольно быстро устанавливается равновесное распределение энергии в газе. [2]
Поэтому, например, при упругих соударениях электронов с молекулами, вследствие большой разницы масс, электроны теряют мало энергии. Основная потеря энергии электронами происходят в неупругих соударениях. Быстрые же частицы с относительно большой массой, например соколки деления тяжелых ядер или атомы отдачи, могут терять IB упругих соударениях с молекулами значительную часть своей энергии. В этих случаях довольно быстро устанавливается равновесное распределение энергии в газе. [3]
Поэтому, например, при упругих соударениях электронов с молекулами, вследствие большой разницы масс, электроны теряют мало энергии. Основная потеря энергии электронами происходит в неупругих соударениях. Быстрые же частицы с относительно большой массой, например осколки деления тяжелых ядер или атомы отдачи, могут терять IB упругих соударениях с молекулами значительную часть своей энергии. В этих случаях довольно быстро устанавливается равновесное распределение энергии в газе. [4]
Упрощения эти в основном сводятся к следующим положениям. Во-первых, большая разница масс атомных ядер и электронов приводит к очень большой разнице в скоростях их движения. [5]
Процесс перехода электронов молекулы в возбужденные состояния регулируется принципом Франка - Кондома. Этот принцип заключается в следующем. Вследствие большой разницы масс атомных ядер и электронов переходы электронов, вызываемые электронным ударом или лучистой энергией, происходят настолько быстро по сравнению с движением атомных ядер, что практически расстояние между ядрами и скорость их движения не изменяются. [6]
Процесс перехода электронов молекулы в возбужденные состояния регулируется принципом Франка - Кондона. Этот принцип заключается в следующем. Вследствие большой разницы масс атомных ядер и электронов переходы электронов, вызываемые электронным ударом или лучистой энергией, происходят настолько быстро по сравнению с движением атомных ядер, что практически расстояние между ядрами и скорость их движения е изменяются. [7]
Электрон может иметь любую кинетическую энергию. Если внутренняя энергия атома изменяется непрерывно, то при столкновениях электронов с атомами передается любая порция энергии, совместимая с законом сохранения. Напомним, что ввиду большой разницы масс электрона и атома изменение кинетической энергии атома при столкновениях невелико и при необходимости учитывается по формулам классической механики. [8]
Если плазма находится в электрическом поле, то в ней возникает электрический ток и выделяется тепло. При этом энергию в поле получают сначала электроны как более подвижные частицы, которые затем передают энергию ионам при соударениях. Однако при соударениях, вследствие большой разницы масс обеих частиц, электрон передает иону не всю энергию, а только ее часть. При низких давлениях, когда число соударений относительно мало, это приводит к тому, что средняя кинетическая энергия электронов оказывается больше средней кинетической энергии ионов. Эти температуры можно измерить косвенными методами, причем оказывается, что, например, в положительном столбе тлеющего разряда при давлениях порядка 0 1 мм рт. ст. температура электронов может достигать 105 К и выше, в то время как температура ионов не превышает нескольких сотен градусов. [9]
Если плазма находится в электрическом поле, то в ней возникает электрический ток и выделяется тепло. При этом энергию в поле получают сначала электроны как более подвижные частицы, которые затем передают энергию ионам при соударениях. Однако при соударениях, вследствие большой разницы масс обеих частиц, электрон передает иону не всю энергию, а только ее часть. При низких давлениях, когда число соударений относительно мало, это приводит к тому, что средняя кинетическая энергия электронов оказывается больше средней кинетической энергии ионов. Эти температуры можно измерить косвенными методами, причем оказывается, что, например, в положительном столбе тлеющего разряда при давлениях порядка 0 1 мм рт. ст - температура электронов может достигать 50 000 С и выше, в то время как температура ионов не превышает нескольких сотен градусов. [10]
Выше было отмечено, что существование самостоятельных группировок ООН, 02Н5, 04Н4 и других пока не установлено. Тем не менее уже сейчас можно проанализировать, будут ли их спектры содержать в себе характерные только для них полосы поглощения или нет. Такой анализ удается провести благодаря тому, что все внутримолекулярные колебания этих группировок вследствие большой разницы масс Н1 и О18 практически заключаются в смещениях только водорода. [11]
Для применения этого метода к звездам разной массы важно знать распределение плотности внутри них. Распределение из плотности во многом определяет ответ на вопрос, смогут ли две сталкивающиеся звезды с большой разницей масс преобразовать достаточное количество энергии и импульса орбитального движения в теплоту, для того чтобы произошло их слипание. Колгейт первый предположил, что звезды массы т г 5Ои не будут слипаться с более многочисленными звездами поля, обладающими массой - 1W0, а эти звезды поля будут пронизывать их насквозь. Таким образом, должен существовать верхний предел массы звезды, которая может образоваться посредством такого слипания. Тем не менее расчеты Сандерса показали, что этот результат сильно зависит от конкретной модели и слипание может все-таки происходить, но при более низких скоростях. Полная ясность в этом важном вопросе пока не достигнута. [12]